Радиационная сила

Cтраница 2

Ланжевеновское же давление проявляется в виде радиационных сил, действующих на некоторую площадку. [16]

Таким образом, задача о вычислении радиационных сил, действующих на произвольное препятствие, в общем случае почти целиком сводится к задаче о дифракции и рассеянию на ней падающей ультразв новой волны. К этой задаче мы обратимся в специальной главе, а теперь приведем без вывода результаты расчета радиационных сил, действующих на мелкие взвешенные сферические частицы, а также рассмотрим другие виды постоянных сил, действующие на mix в ультразвуковом поле. [17]

Схема образования газонефтяной залежи в акустическом поле. / - газовая шапка. 2 - нефть. 3 - вода.| Схема флотации капли нефти в обводненном пласте в акустическом. [18]

Как видно, в выражении для радиационной силы в стоячей волне фигурирует множитель sin2kx, указывающий на ее пространственную периодичность. Эта периодичность, сопровождающаяся изменением направления силы, указывает на то, что в поле стоячей волны мелкодиспергированные газовые пузырьки, а вместе с ними и капли нефти перемещаются от пучностей к некоторым равновесным положениям в узлы стоячей волны. На практике это означает, что регулируя направлением и частотой поля, можно перемещать капли нефти, окруженные газовыми пузырьками, в заранее заданный интервал пласта. [19]

Таким образом, в бегущей волне особенно велика радиационная сила на резонансные газовые пузырьки. [20]

При высоких частотах Ы 1 полоска более чувствительна к радиационным силам. Эта работа теоретически подтвердила давно используемый в экспериментальной технике факт: при измерении на низких частотах более чувствительным является диск Рэлея, где параметры звукового поля определяются по закручиванию подвеса диска; на высоких частотах ( обычно - частотах мегагерцевого диапазона) более чувствительным является приемник радиационного давления - радиометр. [21]

На рис. 42 показаны результаты измерения нормальной и тангенциальной компонент радиационной силы, действующей на отражающий и поглощающий диски. [22]

Эти результаты интересны тем, что они показали анизотропный характер радиационных сил в звуковом поле и, следовательно, справедливость бриллюэновского рассмотрения радиационного давления. [23]

Цилиндр, расположенный в жидкости вблизи твердой стенки, под действием радиационных сил акустического поля совершает колебательные движения. Колебания происходят относительно положений устойчивого равновесия, которые определяются как волновым числом акустической волны, так и отношением плотностей жидкости и материала цилиндра. Период колебаний цилиндра в его движении под действием радиационных сил зависит от длины волны, амплитуды скорости частиц жидкости, отношения плотности жид кости к плотности материала цилиндра, расположения цилиндра в начальный момент относительно положения устойчивого равновесия. В то лее время он не зависит от радиуса цилиндра. [24]

Следует отметить, что для абсолютно твердого препятствия нормальные компоненты скорости v3 п, 0 и радиационная сила из (5.16) в этом частном случае определяется средним по времени эйлеровским давлением. Таким образом, среднее по времени давление в эйлеровых координатах дает радиационное давление только в частном случае абсолютно твердых препятствий. [25]

Сила, действующая на пузырьки, размеры которых незначительно отличаются от резонансных, будет намного превышать радиационную силу на несжимаемую сферу. [26]

Таким образом, интегрирование средней по времени плотности энергии по поверхности в направлении внутренней нормали к поверхности дает результирующую радиационную силу, действующую на объект. [27]

В [25] в качестве уравновешивающей силы использовалось закручивание предварительно калиброванной проволоки, на которой было подвешено приемное коромысло радиометра; по углу закручивания определялась радиационная сила. [28]

Все это в целом приводит к тому, что результат расчета давления ультразвукового излучения получается разным для различных условий: для бесконечно протяженного фронта волны, для ограниченного ультразвукового пучка, для неограниченной невозмущенной среды, для замкнутого ультразвукового поля, когда масса среды, в которой происходят колебания, остается неизменной, для случая свободного ультразвукового поля или для случая, когда производится расчет радиационных сил, действующих на препятствие. [29]

Ланжевену - Бриллюэну не зависит при указанных ограничениях от выбора поверхности интегрирования. Это облегчает задачу определения радиационных сил в эйлеровых координатах на поверхности, совершающей колебания под действием звука. [30]

Страницы: 1 2 3 4