Cтраница 1
Заданные внешние силы совершают максимум работы для истинного условия пластичности среди всех возможных условий пластичности. [1]
Массовые силы следует рассматривать как заданные внешние силы. Поверхностные силы зависят от скорости, с которой жидкость деформируется в рассматриваемом поле скоростей. Совокупность сил определяет напряженное состояние жидкости. [2]
Массовые силы следует рассматривать как заданные внешние силы, поверхностные же силы зависят от скорости, с которой жидкость деформируется в рассматриваемом поле скоростей. Совокупность сил определяет напряженное состояние тела. Для дальнейшего нам необходимо знать связь между напряженным состоянием и скоростью деформации тела. Эта связь может быть установлена всегда только эмпирически. Мы ограничимся рассмотрением только изотропной ньютоновской жидкости, для которой можно принять, что указанная связь линейная. Все газы, а также многие жидкости, рассматриваемые в теории пограничного слоя ( в частности - вода), принадлежат к этому классу. Жидкость называется изотропной, если связь между составляющими напряженного состояния и составляющими скорости деформации одинакова во всех йаправлениях. Жидкость называют ньютоновской, если для нее указанная связь линейна и жидкость подчиняется закону трения Стокса. В случае изотропного упругого твердого тела эксперимент показывает, что напряженное состояние зависит от величины самой деформации. Большая часть инженерных материалов подчиняется линейному закону Гука, который в известной мере аналогичен закону трения Стокса. А именно, в то время как связь между напряженным и деформированным состояниями в изотропном упругом теле содержит в себе две постоянные, характеризующие свойства рассматриваемого материала ( например, модуль упругости и коэффициент Пуассона), связь между напряженным состоянием и скоростью деформации в изотропной ньютоновской жидкости содержит только одну-единственную постоянную ( коэффициент вязкости л), правда, до тех только пор, пока внутри жидкости не возникают явления релаксации, о чем будет сказано в § 5 настоящей главы. [3]
Поскольку в соотношении ( 137) заданные внешние силы и действительные компоненты напряжения являются неизменными, знак вариации 6 можно вынести за знак интеграла. [4]
Поскольку в соотношении ( 137) заданные внешние силы и действительные компоненты напряжения являются неизменными, знак вариации б можно вынести за знак интеграла. [5]
В процессе работы машины к звеньям ее приложены заданные внешние силы, к которым относятся: движущая сила, сила технологического сопротивления, силы тяжести звеньев, механические или добавочные сопротивления и силы инерции, появляющиеся в результате движения звена. Неизвестными силами будут реакции связей, действующие на элементы кинематических пар. [6]
Под уравновешивающими силами принято понимать силы, уравновешивающие заданные внешние силы и силы инерции звеньев механизма, определенные из условия равномерного вращения кривошипа. Число уравновешивающих сил, которые нужно приложить к механизму, равно количеству начальных звеньев или, иначе, числу степеней свободы механизма. Так, например, если механизм обладает двумя степенями свободы, то в механизме должны быть приложены две уравновешивающие силы. [7]
В процессе работы машины к звеньям ее приложены заданные внешние силы, к которым относятся: движущая сила, сила технологического сопротивления, силы тяжести звеньев, механические или добавочные сопротивления и силы инерции, появляющиеся в результате движения звена. Неизвестными силами будут реакции связей, действующие на элементы кинематических пар. [8]
Под уравновешивающими силами принято понимать силы, уравновешивающие заданные внешние силы и силы инерции звеньев механизма, определенные из условия равномерного вращения кривошипа. Число уравновешивающих сил, которые нужно приложить к механизму, равно количеству начальных звеньев или, иначе, - числу ступеней свободы механизма. Так, например, если механизм обладает двумя степенями свободы, то в механизме должны быть приложены две уравновешивающие силы. [9]
Обычно при изучении движения жидкости эти силы рассматриваются как заданные внешние силы. [10]
Пусть мы имеем какое-нибудь твердое тело, к которому приложены заданные внешние силы; мы предположим, что под влиянием этих заданных сил это тело находится в равновесии. [11]
Рассматривая, например, рав - новесие части тела А, мы находим, что на поверхности этой части приложены заданные внешние силы, а в плоскости сечения приложены силы, заменившие действие отсеченной части В на часть А. [12]
Законы сохранения имйульса и момента при наличии связей должны быть сформулированы в соответствии с законами для свободных систем ( см. (2.104) и (2.112)), только к требованиям на заданные внешние силы добавятся аналогичные требования к реакциям внешних связей. [13]
В настоящей главе мы рассмотрим три следующих отдельных случая применения учения о равновесии. Именно, мы покажем, как можно определить внутренние силы, действующие в твердом теле, к которому приложены уравновешивающиеся заданные внешние силы, как можно изучать равновесие системы тел и, наконец, как для изучения равновесия тяжелых систем можно воспользоваться принципом Торричелли. [14]
К массовым силам, действующим на элементарные частицы рассматриваемого объема жидкости, относятся внешние силы. Примерами таких сил являются сила тяжести, центробежная сила и силы, возникающие в результате воздействия электромагнитного поля. Массовые силы, действующие на частицы движущейся жидкости, рассматриваются как заданные внешние силы. [15]