Cтраница 1
Взаимодействие магнитных диполей зависит от их взаимной ориентации ( параллельные диполи отталкиваются, антипараллельные притягиваются), поэтому знак дополнительного эффекта будет различным для нейтронов с разной ориентацией спина ( и, следовательно, магнитного момента) относительно направления намагничения ферромагнетика. [1]
Существует еще один аспект взаимодействия соседних магнитных диполей, тесно связанный с только что рассмотренным, который также следует учитывать при изучении причин уширения линий. Напомним, что ядерные спины - это не просто маленькие статичные диполи, но что даже в твердых телах они прецессируют вокруг направления магнитного поля. Мы можем разложить пре-цессирующий ядерный момент ( рис. 1.8) на статическую компоненту ( направленную вдоль поля Я0), которую мы рассматривали до сих пор, и вращающуюся компоненту, роль которой мы должны теперь рассмотреть. Такая компонента создает магнитное поле, которое, как мы уже видели в разд. Если осуществляется такой взаимный парный переход, то суммарная энергия системы двух спинов не меняется, но время жизни каждого из них на данном энергетическом уровне уменьшается. Величину вариации локального поля можно оценить как ц / г3 [ см. уравнение (1.20) ], и, следовательно, изменение относительных фаз ядер происходит за время порядка kr3 / 2 - время фазовой памяти. Обычно оба этих эффекта учитываются в величине Г2, которая выше была определена как время жизни спинов в определенном состоянии. [2]
Различие их лишь в том, что первое определяет взаимодействие достаточно удаленных магнитных диполей, второе описывает взаимодействие объединенных диполей. Другими словами, первое выражение определяет магнитное взаимодействие вне ядра, второе - внутри ядра. [3]
Далее, взаимодействие ядерных частиц, осуществляемое обменом мезотронов со спином 1, аналогично взаимодействию магнитных диполей. [4]
Зиман [226] применил метод Бете ( используя предположение о существовании ближнего порядка) к случаю взаимодействия магнитных диполей. Его результаты довольно близки к результатам, приведенным выше. Отношение kTJ [ iHl порядка 1 и зависит от числа ионов, являющихся ближайшими соседями. [5]
В дальнейшем теоретически была найдена связь менод выявленной закономерностью и известными закономерностями - законом Кулона и законом взаимодействия магнитных диполей. [6]
Конечно, наряду с обменным взаимодействием, вытекающим из закона Кулона, существует также и обычное классическое магнитное взаимодействие атомов, эквивалентное взаимодействию соответствующих магнитных диполей. [7]
Ядерные силы между нуклонами являются короткодействующими и сказываются на расстояниях порядка 10 1S см. При небольшом увеличении расстояния между нуклонами ядерные силы чрезвычайно быстро убывают - не по закону кулоновского взаимодействия или взаимодействия магнитных диполей, а несравненно резче. [8]
Поглощение энергии при МР не носит характера узкого, б-образного резонанса. Вследствие взаимодействия магнитных диполей близких частиц, неизбежной неоднородности внешнего поля В0, других факторов каждая магнитная частица ( или их ассоциации) находится во внутреннем, локальном поле BL. [9]
Уравнение ( 8) не применимо к ион-радикалам. Оно описывает взаимодействие точечных магнитных диполей, находящихся на расстоянии г [18], тогда как в ион-радикале неспаренный электрон делокализован по общемолекулярной орбитали и не является уже точечным магнитным диполем. [10]
Если неспаренный электрон находится в s - состоянии, характеризующемся сферической симметрией, то плотность электронного облака в точке расположения атомного ядра имеет конечную величину, и s - электроны не удовлетворяют условиям, при которых уравнение (1.63) справедливо. Чтобы описать взаимодействие магнитных диполей электрона и ядра, находящихся в одной точке пространства, уравнение (1.63) должно быть преобразовано. Искомое выражение для ств может быть получено на основе следующей модели. [11]
Твердые тела характеризуются спектрами с широкими линиями. Дело в том, что локальные поля, возникающие при взаимодействиях ядерных магнитных диполей, вносят существенный вклад в суммарное поле, действующее на ядро в твердом веществе. В этом случае информацию относительно взаимного положения соседних ядер дает огибающая линия поглощения. [12]
Спин-спиновую связь ядер рассматривают иногда как суммарный результат трех эффектов взаимодействия ядер и электронов. Во-первых, магнитный момент ядра оказывает воздействие на электрическое поле, обусловленное орбитальным движением электронов, а это поле, в свою очередь, взаимодействует с магнитным моментом другого ядра. Во-вторых, имеет место взаимодействие магнитных диполей, в котором участвуют не только ядра, но и электроны. [13]