Взаимодействие - а-частица
Cтраница 1
Взаимодействие а-частиц с ядрами ( рассеяние и ядерные реакции) рассматривается в гл. Роль этих процессов в потере энергии а-частиц при прохождении последних через вещество весьма незначительна, если Еа не превышает 100 Мае. [1]
 |
Соударение тяжелого шара с легким, а Скорости до удара. б после удара ( пунктиром указаны скорости до удара. Движение тяжелого шара изменяется в результате соударения лишь незначительно. [2] |
Поэтому взаимодействие а-частицы с электроном протекает аналогично упругому соударению быстро движущегося тяжелого шара с легким. Таким образом, взаимодействие с электронами не приводит к заметному отклонению а-частицы. [3]
 |
Зависимость счета у-вантов от содержания флюорита в смеси с толевым Шпатом. [4] |
При взаимодействии а-частиц с ядрами фтора возникают у-кванты различных энергий. Так, у-кванты с энергией 0 09 и 0 22 Мэв образуются за счет неупругого рассеяния а-частиц на ядрах F19, а также за счет куло-новского возбуждения этих ядер. Образующиеся за счет ядерной реакции F19 ( a, p) Ne22 возбужденные ядра Ne22 получают у-кванты с энергией 1 24 и 1 5 Мэв, а за счет ядерной реакции. [5]
 |
Зависимость счета Y-квантов от содержания флюорита в смеси с полевым Шпатом. [6] |
При взаимодействии а-частиц с ядрами фтора возникают у-кванты различных энергий. Так, у-кванты с энергией 0 09 и 0 22 Мэв образуются за счет неупругого рассеяния а-частиц на ядрах F19, а также за счет куло-новского возбуждения этих ядер. [7]
При взаимодействии а-частиц с ядрами фтора возникают у-кванты различных энергий. Так, у-кванты с энергией 0 09 и 0 22 Мэв образуются за счет неупругого рассеяния ct - частиц на ядрах F19, а также за счет куло-новского возбуждения этих ядер. Образующиеся за счет ядерной реакции F 9 ( а, Р) Ne22 возбужденные ядра Ne22 получают у-кванты с энергией 1 24 и 1 5 Мэв, а за счет ядерной реакции F19 ( а, п) образуются возбужденные ядра Naf2, излучающие у-кванты с энергией 0 62 Мэв. [8]
При взаимодействии а-частиц с N14 высота центробежного барьера равна 0 145 I ( I 1) Мае, что составляет 0 29 Мэв для р-волны и 0 87 Мэв для d - волны. Полная высота барьера, препятствующего проникновению частицы в ядро, складывается из высот кулоновского и центробежного барьеров. Однако следует иметь в виду, что минимальная величина энергии, необходимой для ядерного взаимодействия, определяется одним кулонов-ским барьером, за исключением тех особых случаев, когда реакции с участием s - частиц не приводят к образованию интересующих продуктов. [9]
 |
Закон Гейгера - Нэттола для трех а-радиактивных семейств.| Зависимость потенциальной. [10] |
Участок CD определяется кулоновоким взаимодействием а-частицы с этим ядром. Крутой спад на участке СВ вызывается короткодействующими ядерными силами притяжения. [11]
Марсден [1] начал эксперименты по изучению взаимодействий а-частиц с водородом и наблюдал сцинтилляции, обусловленные длиннопробежными продуктами такого взаимодействия - Н - частицами ( протонами) с энергией до 0 64 исходной энергии ее-частиц. [12]
Это оправдывает применимость закона Кулона к взаимодействию а-частицы с ядром. [13]
Рассмотрим механизм а-распада, исходя из особенностей взаимодействия а-частицы с ядром - остатком Y. Сам факт длительного существования а-частицы, обладающей положительным электрическим зарядом в ядре, указывает на наличие сил притяжения неэлектрической природы, обеспечивающих устойчивость ядер. Сейчас же укажем, что эти специфические ядерные силы притяжения действуют лишь на малых расстояниях-до - 3 - 10 - 13 см, и на этих расстояниях значительно превышают по величине электрические силы. [14]
Обозначим через U ( r) энергию взаимодействия а-частицы с оставшимся дочерним ядром. [15]
Страницы: 1 2 3