Взаимодействие - магнитный момент - электрон
Cтраница 1
Взаимодействие магнитных моментов электронов и атомного ядра вызывает возникновение сверхтонкой структуры спектральных термов. [1]
 |
ЭПР-Спектр 4-метил. [2] |
Взаимодействие магнитных моментов электрона и ядер характеризуется константами сверхтонкого взаимодействия ( а), которые епреде-ляются из спектра. [3]
Взаимодействие магнитных моментов электронов и ядра приводит к тому9 что состояния атома, соответствующие различным относительным ориентациям этих двух магнитных моментов, имеют разную энергию. [4]
Чтобы учесть взаимодействие магнитного момента электрона с магнитными полями, к гамильтониану электрона (2.1) нужно добавить член вида - m В, где В - магнитная индукция. [5]
Чтобы учесть взаимодействие магнитного момента электрона с магнитными полями, к гамильтониану электрона (2.1) нужно добавить член вида - т - В, где В - магнитная индукция. [6]
В результате взаимодействия магнитных моментов электрона и протона атомы водорода во внешнем магнитном поле Н распределены по 4 различным энергстич. Va) - Получение больших градиентов, необходимых для эффективного пространственного разделения компонент в условиях слабого поля, возможно лишь при малых апертурах магнитных устройств. Поэтому в слабых полях не удается добиться интенсивиостей, превышающих 10& протонов / сек. Высокоиптенеивные пучки получаются методом пространственного разделения в магнитном поле, переходящем из сильного в слабое, и методом разделения в сильном магнитном поле с наложенным высокочастотным полем. [8]
Современная квантовая механика показала, что энергия взаимодействия магнитных моментов электронов с антипараллельными спинами хотя и вызывает притяжение, однако составляет лишь малую часть общей энергии спаренных электронов. [9]
Первое дополнительное взаимодействие, которое нам предстоит рассмотреть - - это взаимодействие магнитного момента электрона с расположенными поблизости ядрами. Так же как и в случае электронов, с ядерным угловым моментом ядра связан магнитный момент. Спины и магнитные моменты некоторых обычных ядер собраны в табл. III. Если порядковый номер нечетный, а атомная масса четная, то / - целое число; если же атомная масса нечетная, то / - полуцелое число. [10]
Магнитнорезонансная спектроскопия изучает переходы магнитных диполей между энергетическими уровнями, возникающими при взаимодействии магнитного момента электрона или ядра с постоянным магнитным полем. [11]
Сверхтонкое расщепление уровней определяется, как это было показано Ферми, значением электронной плотности в точке расположения ядра [1] и - обусловлено взаимодействием магнитных моментов электрона и ядра. [12]
Установлены следующие общие правила относительно числа сигналов ( линий) в спектре свободного радикала. Взаимодействие магнитных моментов электрона и ядра ( спиновое число ядра обозначается I) приводит к расщеплению линий на 21 1 равноотстоящих линий; в группе из п эквивалентных ядер имеется 2nl - f - 1 линий. [13]
В 2pi / 2 состоянии аналогичная добавка имеет постоянную составляющую на ось z, не зависящую от азимутального угла. Взаимодействие магнитного момента электрона с внутриатомным магнитным полем приводит к хорошо известной зеемановской структуре уровней, а наличие указанных добавок приводит к асимметрии основного распределения и, следовательно, влияет на величину g - фактора. Причем их вклад различен для разных уровней атома водорода. [14]
У атомов многих веществ наблюдается также сверхтонкая структура. Она возникает из-за взаимодействия магнитных моментов электронов со слабыми магнитными полями ядер. [15]
Страницы: 1 2