Взаимодействие - быстрый нейтрон
Cтраница 1
Взаимодействие быстрых нейтронов с ядром не ограничивается процессом неупругого рассеяния. Волновая природа частиц позволяет предполагать также существование упругого потенциального рассеяния, которое должно носить дифракционный характер. X должна претерпевать дифракционное рассеяние. [1]
 |
Функция возбуждения реакции - А. ( л. a 24Na ( Q - 3 1 Мэв. [2] |
Взаимодействие быстрых нейтронов с ядрами элементов может протекать по нескольким каналам, которые часто связаны с изменением заряда ядра. Эта особенность ядерных взаимодействий быстрых нейтронов, с одной стороны, облегчает подбор подходящей ядерной реакции, а с другой, представляет собой источник взаимных помех при определении соседних элементов. [3]
 |
Размерные изменения в тепловыделяющих элементах с различными оболочками из субсборки реактора PFR при максимальном выгорании 11 2 % тяжелых атомов. [4] |
Взаимодействие быстрых нейтронов с атомами металлов приводит к образованию вакансий в решетке, которые накапливаются в виде пор по границам зерен. Наиболее значительно действие свел-линга проявляется на тех тепловыделяющих элементах, которые находятся под действием радиального градиента темпеоатупы. [5]
Изучение взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами показывает, что в области энергий нейтронов, лежащей выше нескольких десятков Мэв для легких ядер и нескольких сотен Мэв для тяжелых, происходит весьма энергичный захват нейтронов. [6]
Сечения взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами атомов имеют много меньшие величины, чем в случае тепловых нейтронов. Поэтому эффект ослабления потока быстрых нейтронов веществом пробы обычно не оказывает заметного влияния на получаемые результаты. Однако поскольку для достижения высокой концентрационной чувствительности приходится прибегать, к достаточно большим пробам, возникает опасение, что этот факт начнет оказывать влияние на конечные результаты. [7]
При взаимодействии быстрого нейтрона с органическим веществом большая часть его энергии идет на образование протонов отдачи, на ионизацию атомов водорода или их возбуждение. Разрыв связей С - Н или С-С является следствием облучения. Из жидких органических веществ выделяются шы, их вязкость повышается. [8]
При взаимодействии быстрого нейтрона с органическим веществом большая часть его энергии идет на образование протонов отдачи, на ионизацию атомов водорода или их возбуждение. Разрыв связей С - Н или С-С является следствием облучения. Из жидких органических веществ выделяются газы, их вязкость повышается. [9]
Основным механизмом взаимодействия быстрых нейтронов с веществом является упругое рассеяние на ядрах атомов. В среднем нейтрон передает атому мишени энергию, равную EIA. Атомы средних или тяжелых элементов, получив энергию от быстрого нейтрона, движутся со скоростью, значительно меньшей скорости внешних орбитальных электронов, поэтому должна происходить не ионизация их, а потеря энергии в основном за счет упругих столкновений с другими атомами твердого тела. [10]
Неупругое рассеяние происходит при взаимодействии быстрых нейтронов с ядрами тяжелых элементов. Возвращаясь в основное состояние, возбужденное ядро испускает один или несколько у-квантов, спектр энергии которых характерен для данного рассеивающего элемента. Энергия рассеянных нейтронов примерно равна разности энергий первичного нейтрона и испускаемого у-кванта. Радиационный захват нейтронов наблюдается преимущественно при взаимодействии тепловых и медленных нейтронов с любыми средами. [11]
Гамма-излучение неупругого рассеяния возникает при взаимодействии быстрых нейтронов с такими породообразующими элементами, как углерод, кислород, кремний, магний и сера. Аппаратура для регистрации гамма-излучения неупругого рассеяния состоит из импульсного скважинного генератора нейтронов и сочлененного с ним гамма-спектрометра. Для определения нефтенасыщенности регистрация гамма-излучения неупругого рассеяния проводится в интервалах энергией 4 25 - 4 75 и 4 75 - 5 25 МэВ, соответствующих излучению углерода и кислорода. Измеряется амплитуда характерных максимумов и интегральная интенсивность в этих интервалах. [12]
Нейтрон-нейтронный каротаж основан на использовании закономерностей взаимодействия быстрых нейтронов внешнего источника с исследуемой горной породой. Основными процессами этого взаимодействия являются: а) упругое рассеяние на ядрах, сопровождающееся потерей энергии вплоть до величин, соответствующих состоянию теплового равновесия нейтронов с окружающей средой; б) поглощение нейтронов, сопровождающееся излучением гамма-квантов, заряженных элементарных частиц или вторичных нейтронов; в) диффузия тепловых нейтронов. [13]
Достаточно точно можно определить радиусы ядер при изучении взаимодействия быстрых нейтронов с атомным ядрами. Вероятность взаимодействия в ядерной физике характеризуется эффективным сечением а, которое для быстрых нейтронов определяется следующим образом. [14]
Правда, эта величина существенно больше, чем сечение взаимодействия быстрого нейтрона с ядрами ( - 10 - 24 см2), однако если учесть, что в процессе взаимодействия с электроном нейтрон теряет лишь ничтожную часть своей энергии ( - 10 эа), тогда как при ядерном столкновении может потерять значительную ее долю ( при лобовом столкновении с протоном - всю), то становится ясно малая роль ионизационных потерь при движении нейтрона в среде. [15]
Страницы: 1 2