Взаимодействие - переход
Cтраница 1
Взаимодействие переходов транзистора учитывается четырьмя генераторами тока. Генератор тока a / j, включенный параллельно диоду VD2, учитывает передачу тока из эмиттера в коллектор, а генератор тока ап / / 3 - из подложки в коллектор. [1]
 |
Эквивалентная схема n - p - n транзистора для большого сигнала. [2] |
Взаимодействие р-п переходов в транзисторе отражено в эквивалентной схеме генератсрами тока. [3]
Источники токов отображают взаимодействие переходов. Источник тока а / ь шунтирующий диод VD2, учитывает передачу тока из эмиттера в коллектор, а источник тока а / / 2 - из коллектора в эмиттер. Токи / ь / 2, если они положительны, имеют смысл токов инжекции через переходы. Заметим, что в первом приближении токи а / ь а / / г не зависят от напряжения, действующего в той цепи, в которую включен соответствующий источник тока. Величины а и ее / определяются соответственно соотношениями (4.2) и (4.10) и также являются параметрами модели. В транзисторе выполняется соотношение взаимности а / эоа / / ко, поэтому только три из четырех параметров являются независимыми. [4]
 |
Зависимость lg ( I / x от Igx в Ca3 2. cNda. Naa. ( V04 2. [5] |
Обеднение рабочего уровня F /, происходит за счет взаимодействия переходов 4jP / 2 - 6Рз /, в ионе-доноре и 6На /, - 6 / г в п / г в ионе-акцепторе. [6]
Поскольку принцип действия всех типов биполярных транзисторов основан на взаимодействии р-п переходов, то понятно, что это взаимодействие будет тем сильнее, чем меньше расстояние между ними. Поэтому биполярные транзисторы изготавливаются с толщиной базовой области, определяющей расстояние между переходами, не более 1 мкм. [7]
Протонные дисперсионные силы между водородными связями, индуцированное дипольное взаимодействие и взаимодействие переходов протонов с другими колебаниями, особенно с межмолекулярными, обусловливает большое разнообразие энергетических уровней. [8]
Они состоят из двух встречно включенных взаимо-действующих р - л-переходов. Взаимодействие переходов обеспечивается тем, что они расположены на расстоянии, меньшем того, на которое носители успевают продиффундировать за время жизни. [9]
Такие симметричные водородные связи, функция потенциальной энергии которых имеет два минимума, поляризуются исключительно легко. Эта поляризуемость обусловлена индуцированным дипольным взаимодействием между водородными связями и ионами, взаимодействием между этими водородными связями за счет протонных дисперсионных сил, а также взаимодействием переходов протона в водородных мостиках с низкочастотными колебаниями, и в особенности с межмолекулярными колебаниями. Эти взаимодействия приводят к тому, что энергетические уровни протона размываются в непрерывную полосу, если такие водородные связи существуют в некристаллической среде. В результате для целого ряда систем в ИК-спектрах наблюдается непрерывное поглощение, свидетельствующее о наличии указанных взаимодействий. Высокая поляризуемость таких водородных связей позволяет объяснить механизм аномально большой проводимости, индуцируемой полем. [10]
Одной из наиболее распространенных математических моделей биполярного транзистора является модель Эбер-са - Молла. Схема замещения, соответствующая этой математической модели для п-р - п транзистора, показана на рис. 6.11. Диоды Дэ и Дк замещают р-п переходы транзистора ( через них протекают инжекционные токи эмиттера / э и коллектора Ук), а зависимые источники тока а / / к и jv / э моделируют взаимодействие переходов через базу транзистора. Инерционные свойства транзистора отражаются диффузионными Сдиф и барьерными Сбар емкостями. Резисторы гээ, Гкк, ГБ замещают сопротивления слоев эмиттера, коллектора и базы соответственно. [11]
 |
Распределение токов [ IMAGE ] Эквивалентная схема в слоях р-п - р структуры при идеализированного транзистора, работе в усилительном режиме. [12] |
Тем не менее для идеализированной модели транзистора, которая не учитывает объемные сопротивления слоев, Дж. Моллом получены сравнительно простые выражения, связывающие напряжения и токи транзистора. Модель Эберса и Молла изображена на рис. 4.9. Здесь каждый из р-п переходов представлен в виде диодов. Взаимодействие р-п переходов учитывается с помощью генераторов тока. [13]
Фиттс и Кирквуд [129] первыми попытались теоретически проанализировать эту проблему. Эти авторы сделали вывод, что положительный вклад спирали в длинноволновой области спектра свидетельствует о правой ориентации. Модель Фиттса и Кирквуда не позволяла предсказать значительный отрицательный эффект Коттона при 225 ммк, что, вероятно, связано с тем, что левые спирали, образованные водородными связями, не рассматривались. Проводя более детальный анализ, Моффит [112, 130, 131] предположил, что полоса поглощения амидной группы может расщепляться ( за счет взаимодействия переходов в разных амидных группах молекулы белка) и давать два перехода при несколько различающихся длинах волн. Один из них поляризован вдоль оси спирали, причем квазисимметричное взаимодействие ( с током, который этот переход индуцирует в спирали) будет стремиться усилить его, что приведет к понижению частоты. [14]
Спектры поглощения фенилзамещенных циклических азосоеди-нений ( 9) иллюстрируют большое влияние, оказываемое соседними группами молекулы на положение и интенсивность п - л полосы азохромофора. Частота и интенсивность спектра азоме-тана ( см. табл. I) могут быть приняты за характеристики невозмущенного гранс-азохромофора. При малых углах в бицикличе-ском азосоединении ( 10) необходимо ( в отсутствие изогнутых связей), чтобы орбиты неподеленных электронов азота имели большой s - характер. Это делает п - я переход более разрешенным, так что интенсивность поглощения соединения ( 10) превышает интенсивность поглощения невозмущенного ыс-азохромофора, и она может быть принята за верхний предел. В спектре соединения ( 9, п 2) появляется вторая полоса. Она не может быть приписана возмущению бензола ал-кильными группами, так как обладает большой интенсивностью и лежит в слишком длинноволновой области. Эта полоса, возможно, вызывается переносом заряда я-электрона бензольного кольца на разрыхляющую я-орбиту азогруппы. Взаимодействие перехода переноса заряда и азо-я - я перехода сдвигает п - я поглощение к большим длинам волн и повышает его интенсивность, причем этот эффект уменьшается в ряду соединений ( 9) с ростом размера цикла, вследствие увеличения конформационной подвижности. [15]
Страницы: 1