Взаимодействие - течение
Cтраница 1
Взаимодействие течений в факелах имеет прямые технические приложения, особенно при турбулентном режиме течения, например при проектировании систем башенных охладителей. Рассмотренные выше результаты приводят к заключению, что требуются такие расстояния между факелами, при которых взаимодействие усиливается. При взаимодействии образуется более мощный факел, высота подъема которого в атмосфере, как можно ожидать, будет больше и он будет более устойчивым к боковому ветру. Поэтому соображения об оптимальном расположении башенных охладителей могут быть связаны с взаимодействием восходящих факелов. [1]
Взаимодействие течений в факелах имеет прямые технические приложения, особенно при турбулентном режиме течения, например при проектировании систем башенных охладителей. При взаимодействий образуется более мощный факел, высота подъема которого в атмосфере, как можно ожидать, будет больше и он будет более устойчивым к боковому ветру. Поэтому соображения об оптимальном расположении башенных охладителей могут быть связаны с взаимодействием восходящих факелов. [2]
Учет эффекта взаимодействия течения в пограничном слое с внешним потоком позволил получить гладкое решение, проходящее через точку отрыва в сверхзвуковом [ Нейланд В.Я., 1969; Stewrartson К. [3]
Ниже проводится асимптотическое исследование взаимодействия трансзвукового течения в окрестности угловой точки, порождаемого степенной особенностью, с прямолинейной стенкой вниз по потоку от этой точки. [4]
Накано [482] использовал концепцию вихревой дорожки для объяснения взаимодействия течений в заливе. Можно показать, что устойчива только асимметричная система. [5]
Так же как и для двумерных течений, входящее в задачу распределение давления р заранее не известно и должно определяться условиями взаимодействия течения в пограничном слое с внешним потоком. [6]
Эти расхождения связаны, как можно полагать, с влиянием дополнительных краевых течений, пренебрежением переменностью физических свойств жидкости в пограничном слое, взаимодействием течений в середине пластины и отбрасыванием членов высших порядков малости в теоретическом анализе. [7]
 |
Сравнение среднего коэффициента теплоотдачи для верхней пластины с его величиной для одиночной пластины при различных величинах. 02 - ( С разрешения авторов работы 1980, ASME. [8] |
Изучено также влияние соседней вертикальной и полуцилиндрической поверхности на течение плоского факела. На рис. 5.7.9 - 5.7.12 показаны картины взаимодействия течений такого рода для плоских факелов. [9]
Электромагнитные взаимодействия в плазме, которую образуют ионизующие УВ из непроводящего нейтрального газа, описываются уравнениями Максвелла. Если газ находится во внешнем Магнитном поле, то по мере увеличения его проводимости во фронте УВ включается магнитогидродииамическое взаимодействие течения с электромагнитным полем. [10]
Электромагнитные взаимодействия в плазме, которую образуют ионизующие УВ из непроводящего нейтрального газа, описываются уравнениями Максвелла. Если газ находится во внешнем магнитном поле, то по мере увеличения его проводимости во фронте УВ включается магнито-гидродинамическое взаимодействие течения с электромагнитным полем. [11]
Электромагнитные взаимодействия в плазме, которую образуют ионизующие УВ из непроводящего нейтрального газа, описываются уравнениями Максвелла. Если газ находится во внешнем магнитном поле, то, по мере увеличения его проводимости, во фронте У В включается магнитогидродинамическое взаимодействие течения с электромагнитным полем. [12]
Решение краевой задачи (4.89) позволяет получить распределение скорости отсоса 2 - ш в слой из пристеночной области течения. Эта скорость меньше, чем скорость вдува, поэтому часть приобретает продольный импульс за счет возмущения Ар, индуцируемого в результате взаимодействия течения в пристеночной области с внешним сверхзвуковым потоком. [13]
 |
Скорость поперечной ионизующей ударной волны как функция толкающего магнитного поля.| Скорость нормальной ионизующей ударной волны как функция толкающего магнитного поля. [14] |
В решении автомодельной задачи о магнитном поршне может гурировать только ударная волна этого последнего вида. Здесь мы видим полную аналогию с классической теорией детонации [ 30, 31J: газодинамический предел теории ионизующих ударных волн отвечает пределу ДГ / АГ 1 в теории детонации, нормальные ионизующие ударные волны типов 4 и 3 - сильным и слабым детонационным волнам соответственно, медленная волна разрежения - газодинамической волне разрежения, зажигание химической реакции - появлению проводимости, включению взаимодействия течения с магнитным полем. Вся аргументация, обосновывающая возникновение нормальной детонации Чепмена-Жуге при свободном распространении детонационной волны дословно применима к рассматриваемому случаю и такое течение должно наблюдаться в экспериментах с нормальными ионизующими ударными волнами в электромагнитных ударных трубах. [15]
Страницы: 1 2