Cтраница 2
Расчет течений газа, возникающих при взаимодействиях ударных волн, представляет одну из труднейших проблем прикладной математики. [16]
Согласно Робинсону [ Robinson1944 ], процесс взаимодействия ударной волны со стеной характеризуется давлением и временем действия... [17]
Отметим, что в литературе представлены исследования взаимодействия скользящей ударной волны с жидкими слоями или слоем газа с отличной от основного ядра плотностью. В частности, в [38] экспериментально и численно исследовалось развитие возмущений на поверхности слоя более плотного газа ( фреон-12) находящегося в воздухе, и переход течения в турбулентное при прохождении УВ, скользящей по слою. Эксперименты выполнены в ударной трубе сечением 7.5 х 4 см. На нижней стенке ударной трубы генерировался тонкий слой фреона-12 высотой 2 см и длиной 65 см. Для наблюдения картины перемешивания использовалась высокоскоростная фотография и интерферометр Маха-Цандера. Представлены данные экспериментов при числе Маха М 1.38, визуализирующие картину течения за УВ. [18]
При решении ряда задач, связанных с взаимодействием ударных волн, возникающих в процессе горения, с фронтом пламени, необходимо знать состояние среды между ударной волной и фронтом пламени. Обычно, анализируя такой процесс, рассчитывают состояние газа за ударной волной по скорости ударной волны, температуре и давлению газа перед волной. Этот расчет основан на законах сохранения, уравнении состояния газа и на предположении о термодинамическом равновесии газа за ударной волной. Расчет позволяет судить о скорости газа непосредственно за ударной волной, оставляя открытым вопрос о распределении параметров газа между ударной волной и фронтом пламени. Экспериментальное определение скорости газа в этой области приобретает потому особенно большой интерес. На рис. 5 представлена временная развертка распространения ударной волны. [19]
Далее будут представлены результаты численных расчетов различного рода взаимодействия ударных волн и вызванных ими явлений в металлах и плазме ( Красюк, Семенов, 1992; Вовченко, Красюк, Семенов, 1992; Гончаров и др., 1992; Goncharov, Semenov, 1995; Семенов, 1997а; Batani et al, 1999a, 1999b), которые знакомят с основными особенностями вышеописанной методики. [20]
Распределение давления на торце ударной трубы в зависимости от времени. [21] |
В работе [18] были также описаны опыты по взаимодействию проходящей ударной волны и слоя пыли, лежащего на дне ударной трубы в двумерной постановке. Авторами приведены осциллограммы давления в газе и распределение нагрузки на стенку под слоем в том же месте трубы. В отличие от одномерной задачи, первый импульс на поверхности слоя возникает раньше, чем на подложке, - имеется время задержки прихода ударной волны, которое зависит от толщины слоя. [22]
Это, как известно, дает возможность пренебрегать взаимодействием ударной волны и течения за ней при учете малых членов только первого и второго порядка по углу отклонения потока. При 7 5 / 3 функция / ( Mi) обращается в нуль при двух сверхзвуковых значениях числа MI, а при 7 5 / 3 - при одном. [23]
Откольные явления в железе и стали, вызванные взаимодействием ударных волн разрежения / / ФТТ. [24]
Откольпые явления в железе и стали, вызванные взаимодействием ударных волн разрежения / I ФТТ. [25]
Полученные результаты могут быть использованы для анализа различных случаев одномерного взаимодействия ударных волн. Далее изложены результаты этого анализа. [26]
Однако явление отражения в ударной трубе сопровождается потерями и взаимодействием ударной волны с пограничным слоем - бифуркацией. Эти явления осложняют анализ отражения ударных волн. В данной работе проведено исследование потерь, происходящих при отражении ударной волны вследствие теплоотвода в стенку трубы вблизи торца, когда явление бифуркации еще не вносит заметных искажений в структуру потока. [27]
Откольные явления в железе и стали, и вызванные взаимодействием ударных волн разрежения / ФТТ. [28]
Гидродинамический механизм образования горячих точек при охлопывании микропустот или при взаимодействии ударной волны с жесткими включениями проанализирован в [3] путем численного моделирования этих явлений. Расчеты распространения ударных волн в объеме жидкого нитрометана, содержащим одну или несколько неоднородностей в виде замкнутых полостей, либо металлических частиц, продемонстрировали реалистичность такого механизма. Взаимодействие ударной волны с разрывами плотности вызывает образование областей повышенного давления и температуры, где возможна быстрая реакция. В случае сферической полости размер горячего пятна близок к ее начальному диаметру. [29]
Гидродинамический механизм образования горячих точек при схлопывании микропустот или при взаимодействии ударной волны с жесткими включениями проанализирован в [3] путем численного моделирования этих явлений. Расчеты распространения ударных волн в объеме жидкого нитрометана, содержащим одну или несколько неоднородностей в виде замкнутых полостей, либо металлических частиц, продемонстрировали реалистичность такого механизма. Взаимодействие ударной волны с разрывами плотности вызывает образование областей повышенного давления и температуры, где возможна быстрая реакция. В случае сферической полостя размер горячего пятна близок к ее начальному диаметру. [30]