Cтраница 3
Обозначение JV3 введено по аналогии с известным ( см. VIII, § 59) предельным выражением диэлектрической проницаемости при очень больших частотах: s - 1 - 4ле2Л / / то) 2, где N - полное число электронов в единице объема вещества. Таким образом, величина АДЭФ играет в инфракрасной оптике металлов роль эффективного числа электронов; она зависит от функции взаимодействия электронов проводимости. [31]
Первая работа И. Я. Померанчука, выполненная им совместно с А. И. Ахиезером и Л. Д. Ландау и опубликованная в августе 1936 г. в журнале Nature, была посвящена рассеянию света светом в случае, когда энергия сталкивающихся фотонов много больше массы электрона. В том же 1936 г. была выполнена работа Л. Д. Ландау и И. Я. Померанчука, в которой впервые были рассмотрены эффекты, связанные со взаимодействием электронов проводимости друг с другом; до этого в электронной теории металлов совокупность электронов проводимости рассматривалась всегда как газ, частицы которого взаимодействуют лишь с колебаниями решетки. Основной результат этой работы заключался в том, что влияние взаимодействия электронов на электросопротивление приводит к зависимости Т2 сопротивления чистого металла при низких температурах. [32]
Таким образом, величина 7V ( 3 ( W играет в инфракрасной оптике металлов роль эффективного числа электронов; она зависит от функции взаимодействия электронов проводимости. [33]
Электроны, принадлежащие внешней оболочке, могут притягиваться посторонними атомами, свободно перемещаясь от атома к атому. Такие электроны обусловливают электропроводность материалов. В основе металлической связи лежит взаимодействие электронов проводимости и ионной оболочки. Энергия связи для металлического натрия равна ПО Дж / моль, для железа 395 Дж / моль. [34]
В отличие от металлов, у которых концентрация свободных электронов велика, большинство полупроводников характеризуется тем, что у них при комнатной температуре концентрация электронов проводимости на несколько порядков меньше. При таких условиях весьма малы взаимодействия электронов проводимости друг с другом. [35]
Методы статистической физики позволяют найти в каждом конкретном случае уравнение для определения химического потенциала. Рассмотрим, например, случай электронного примесного полупроводника с донорными локальными центрами. Так же как и в предыдущем параграфе, будем считать энергию взаимодействия электронов проводимости очень большой. [36]
Рассмотрим два электрона е, е, которые отражаются от границы металла в точно симметричных точках М, М в одно и то же время. Макроскопическое электрическое поле от таких электронов в точности равно нулю просто в силу симметрии. Нетрудно видеть, что в среднем все взаимодействующие с атомом электроны можно разбить на такие симметричные пары, так что в пренебрежении тепловыми флуктуа-циями макроскопическое взаимодействие электронов проводимости с атомом в среднем отсутствует. [37]
Ег - энергия, соответствующая дну зоны проводимости ( рис. 316), Яр - энергия Ферми, Т - термодинамическая температура, С - постоянная, зависящая от температуры и эффективной массы электрона проводимости. Введение в зонную теорию эффективной массы электрона проводимости позволяет, с одной стороны, учитывать действие на электроны проводимости не только внешнего поля, но и внутреннего периодического поля кристалла, а с другой стороны, абстрагируясь от взаимодействия электронов проводимости с решеткой, рассматривать их движение во внешнем поле как движение свободных частиц. [38]
Ер-энергия Ферми, Т - термодинамическая температура, С - постоянная, зависящая от температуры и эффективной массы электрона проводимости. Введение в зонную теорию эффективной массы электрона проводимости позволяет, с одной стороны, учитывать действие на электроны проводимости не только внешнего поля, но и внутреннего периодического поля кристалла, а с другой стороны, абстрагируясь от взаимодействия электронов проводимости с решеткой, рассматривать их движение во внешнем поле как движение свободных частиц. [39]
Ферми, 7 - термодинамическая температура, ( Л постоянная, зависящая от температуры и эффек тинной массы электрона проводимости. Введение в зонную теорию эффективной массы электрона проводимости позволяет, с одной стороны, учитывать действие на электроны проводимости не только внешнего ноля, по и внутреннего периодического поля кристалла, а с другой стороны, абстрагируясь от взаимодействия электронов проводимости с решеткой, рассматривать их движение во внешнем поле как движение свободных частиц. [40]
Это его качество было просто поразительным. В моем очерке о Померанчу-ке нет возможности да, пожалуй, и необходимости давать сколь-нибудь подробную картину научного творчества Померанчука, тем более что это уже очень хорошо сделано В. Б. Берестецким в статье, помещенной в первом томе Собрания научных трудов Померанчука. Я лишь назову ряд работ, выполненных ученым в области физики низких температур, а затем более подробно остановлюсь на том, что мы делали вместе с ним в московский период жизни Померанчука. Итак, в области физики низких температур он занимался исследованиями но теории металлов, физике диэлектриков, теории бозе - и ферми-жидкости. К теории металлов относятся исследования электропроводности при низких температурах, построение теории эффекта Шубникова - де Гааза в висмуте, исследование теплопроводности висмута, изучение изотопического эффекта в остаточном электрическом сопротивлении металлов и, наконец, исследование взаимодействия электронов проводимости в ферромагнетиках. [41]