Остаточное взаимодействие

Cтраница 1

Остаточное взаимодействие приводит к возникновению парных корреляций между нуклонами. Поясним теперь сделанное в конце предыдущего пункта замечание, почему, несмотря на эти корреляции, приближение самосогласованного поля применимо к ядру даже при больших остаточных взаимодействиях. Допустим на минуту, что остаточное взаимодействие в ядре выключено. Тогда нуклоны строго расположатся по оболочечным состояниям, причем в силу принципа Паули в каждом заполненном состоянии сможет находиться лишь один нуклон. Теперь включим остаточное взаимодействие. Оно, конечно, будет стремиться изменить состояния нуклонов. [1]

С учетом остаточных взаимодействий о состоянии отдельного электрона в атоме говорить не приходится. Теперь в системе сохраняются и могут иметь определенные значения полная энергия и полные моменты импульса - орбитальный и спиновый. [2]

Векторная диаграмма полного момента количества движения деформированного ядра ( по обобщенной модели. [3]

Как упоминалось ранее, любое остаточное взаимодействие между нуклонами ограничивает применимость чистой одночастичной модели ( которая просто заполняет снизу доверху состояния по модели оболочек) и вводит смешивание конфигураций. Попарные взаимодействия создают особое смешивание конфигураций, аналогичное обнаруженному для электронов проводимости в металлах и введенному для объяснения явления сверхпроводимости. Такое взаимодействие влияет на энергии основного и низколежащих возбужденных состояний, не затрагивая, вообще говоря, спина и четности, определенных по модели оболочек. Учет принципа Паули усложняет даже такой приближенный математический анализ задачи, поэтому здесь приводится лишь краткое качественное описание некоторых результатов, существенных для ядер. [4]

Величина V Е и есть то остаточное взаимодействие, к-роо феноменологически вводится в модели парных корреляций. В ( 8) опущены малые спин-орбитальные поправки. [5]

Одно из наиб, существенных проявлений остаточного взаимодействия - спаривание между нуклонами в ядре и ядерная сверхтекучесть ( см. Сверхтекучая модель ядра), Одночастичная О. [6]

Обсуждавшаяся в разделе Г чистая одночастичная модель использует остаточные взаимодействия для того, чтобы совокупность четного числа идентичных нуклонов с одинаковыми квантовыми числами п, I и / давала равный нулю суммарный момент количества движения. [7]

Посмотрим, как видоизменяется эта картина при учете остаточного взаимодействия UOCT между электронами. [8]

Парные корреляции сверхпроводящего типа возникают в ядре за счет т.н. остаточного взаимодействия между нуклонами, той части реального нуклон: нуклонного взаимодействия, к-рая не включена в самосогласованный потенциал ср. Такая пара подобна куперовской паре электронов с противоположными импульсами в сверхпроводнике. [9]

Для получения более точного совпадения теории с опытом необходим учет остаточного взаимодействия между нуклонами. [10]

Для получения более точного совпадения теории с опытом необходим учет остаточного взаимодействия между нуклонами. [11]

Как правило, Uocr сп-орб так что в основном необходимо учитывать остаточное взаимодействие, приводящее к зависимости уровней атомов от значений полных орбитального L и спинового S моментов. [12]

В следующем приближении учитываются электрические взаимодействия между электронами в виде так называемого остаточного взаимодействия. [13]

Поскольку состояния оболочечной модели следует считать справедливыми в наинизшем порядке, мы можем рассчитать влияние остаточного взаимодействия как возмущение первого порядка. [14]

По мере того как еще большее число нуклонов или дырок добавляется к замкнутым оболочкам, вызванное остаточными взаимодействиями смешивание конфигураций приводит к постоянным сфероидальным деформациям ядра, и возбужденные состояния теперь уже лучше рассматривать как вращательные. Такая же метаморфоза имеет место и в молекулярной спектроскопии: поскольку молекула С02 линейна, она имеет четыре колебательные степени свободы и две вращательные, у нелинейной молекулы Н20 - три колебательные степени свободы и три вращательные. Выпрямление молекулы, таким образом, переводит вращение в колебание. Бора и Моттельсона [14], показывает, что наблюдаемый спектр А125 можно интерпретировать как систему вращательных состояний, опирающуюся на первые четыре внутренних состояния. Нужно напомнить, что формула ( 5) недействительна при К 1 / 2; в этом случае необходимо пользоваться гораздо более сложным выражением, которое приводит даже к пересечению вращательных состояний. [15]

Страницы: 1 2 3 4