Cтраница 1
Возникающее взаимодействие ленты с роликами повернутой опоры возвращает ленту к середине конвейера из-за несовпадения векторов скорости ленты и окружной скорости роликов vp в точках контакта. [1]
Прежде чем приступить к анализу некоторых типичных случаев, представляет интерес отметить, предполагая, что все скорости частиц направлены одинаково, что возникающее взаимодействие будет приводить к увеличению скоростей, так как получаемые поля вносят в них только положительные вклады. Так, например, как показал еще Смолуховский, чем больше облако частиц, тем быстрее оно движется. Так как метод отражений основан на предположении, что порожденное частицами поле скоростей обращается в нуль на бесконечности, то он перестает быть применимым при неограниченном увеличении ансамбля частиц. В последующих главах будет рассмотрена модификация метода, пригодная для описания неограниченных ансамблей частиц, а также позволяющая учесть влияние границ. [2]
Если частица ( электрон, мезон, нуклон, атом, ион и др.) пролетает вблизи другой частицы, то в результате возникающего взаимодействия частица отклоняется от первоначального движения. Этот процесс называется рассеянием. Степень этого отклонения ( рассеяния) зависит от того, насколько близко пролетающая частица приблизилась к другой частице и насколько сильное взаимодействие возникает между ними. Поэтому изучение рассеяния частиц дает важную информацию о характере и свойствах сил, действующих между частицами. [3]
Связь колебаний осуществляется в том случае, когда две колеблющиеся с достаточно высокими и практически равными частотами группы находятся вблизи друг друга и при условии, что они обладают одинаковой симметрией. Необходимостью выполнения этих условий объясняется тот факт, что кратные связи относительно свободны от таких эффектов, поскольку наличие у одного и того же атома более одной кратной связи является необычным. Если же это имеет место, как в случае аллена или двуокиси углерода, то возникающее взаимодействие колебаний чрезвычайно велико и частоты антисимметричного и симметричного валентных колебаний отличаются очень сильно. Когда X-водород или дейтерий, частоты валентных колебаний С - X слишком велики, чтобы эти колебания могли взаимодействовать с колебаниями карбонильной группы, имеющими частоту около 1700 см 1, но когда масса X повышается, то и частота соответствующих колебаний приближается к указанному значению. В тех случаях, когда масса X близка к 6, взаимодействие колебаний становится настолько сильным, что ни связь С - X, ни связь С О не могут быть идентифицированы отдельно и в спектре наблюдаются две далеко отстоящие полосы поглощения. При дальнейшем возрастании массы X до 12 частота колебаний С - X становится достаточно малой по сравнению с частотой карбонильной группы, чтобы устранить взаимодействие этих колебаний, и последние опять можно идентифицировать. [4]
Для того чтобы лучше разобрать соотношения сил притяжения и отталкивания, разберем рис. 28, на котором изображен неподвижный атом А, к которому атом В приближается по прямой В А. Начиная с точки, лежащей на расстоянии - 5 А, делаются слегка заметными силы взаимного отталкивания ( - f) между электронными оболочками обоих атомов. Эти силы при дальнейшем сближении атомов сначала очень медленно возрастают, а при достижении расстояния около 4 А к ним начинают постепенно добавляться силы взаимного притяжения ( f) атомов, зависящие от возникающего взаимодействия электронов одного атома с ядром другого. На расстоянии около 3 А силы отталкивания и притяжения делаются равными, так как силы притяжения увеличиваются в интервале расстояний от 4 до 1 5 А быстрее сил отталкивания. [5]
Метод спинового эха [190, 191] требует наблюдения за результирующим индуцированным сигналом, который сопровождает импульс. Можно считать, что в результате воздействия мощного импульса оси ядерных моментов оказываются ориентированными в плоскости, перпендикулярной направлению приложенного поля. Затем моменты начинают прецессировать относительно основного поля и скорость затухания индуцированного поля определяется временем, за которое моменты ( снова) приобретут беспорядочную ориентацию. После воздействия второго импульса векторы моментов опять поворачиваются в перпендикулярной плоскости, но направление вращения ( по сравнению с первым импульсом) меняется. Через короткий отрезок времени векторы становятся синфазными и возникающее взаимодействие между двумя вращающимися составляющими намагниченности приводит к излучению эхо-импульса. Модификация этого метода связана [73] с использованием второго импульса, в два раза более мощного, чем первый. [6]