Cтраница 1
Конвективное взаимодействие в цилиндрическом сосуде, частично заполненном жидкостью, при подводе тепла к боковой и свободной поверхностям и дну. [1]
Однако следует призйать, что в случае более гибких конструкций, таких, как пластинки и оболочки, конвективное взаимодействие между скоростью и полем южет оказаться существенным. [2]
Известная специфика механизмов теплопроводности и конвекции порождает существенные различия в соответствующих видах термических связей. Важной особенностью конвективного взаимодействия тел в переходном режиме ( модели на рис. 2 - 15, бив) является монотонное нарастание теплового потока между телами АР ( t) от нуля до установившегося значения АРУ. [3]
Для выяснения природы этого механизма колебаний проведены расчеты при наличии вращения тигля и отсутствии вращения кристалла на поверхности расплава, которые позволили установить, что основной причиной этих колебаний является неустойчивость изотермического течения при вращении тигля, на которую накладывается взаимодействие с тепловой гравитационной конвекцией, что приводит к упоминавшейся W-образной структуре изотерм. Этот вывод подтверждается и прямым расчетом тепловой гравитационой конвекции при вращении кристалла и покоящемся тигле. Отметим, что этот эффект конвективного взаимодействия зависит от высоты расплава и числа Прандтля. Например, в [6] упоминается о стабилизации течения, обусловленного тепловой конвекцией при повышении скорости вращения тигля для параметров, характерных для роста кристаллов кремния, что не подтверждается при данных параметрах ( взятых, как упоминалось, из технологической практики роста кристаллов арсенида галлия) как в двумерном ( осесимметрическом), так и в трехмерном приближениях. Более того, при моделировании конвекции в трехмерном приближении течение, соответствующее упомянутым параметрам, имеет турбулентный характер. [4]
Это допущение было проанализировано для произвольных значений соответствующих коэффициентов температуропроводности твердых поверхностей. Аналогичная ситуация возникает в случае двух жидких слоев, разделенных пластиной из взаимодействующего твердого материала. Более подробно исследовался случай граничных поверхностей с нулевым сдвигом; в частности, при этом вводилось предположение о существовании конвективного взаимодействия с удаленными тепловыми режимами в граничных областях. Подобные механизмы возникают, когда на границах задаются неустановившиеся температурные условия. [5]
Это допущение было проанализировано для произвольных значений соответствующих коэффициентов температуропроводности твердых поверхностей. Аналогичная ситуация возникает в случае двух жидких слоев, разделенных пластиной из взаимодействующего твердого, материала. Более подробно исследовался случай граничных поверхностей с нулевым сдвигом; в частности, при этом вводилось предположение о существовании конвективного взаимодействия с удаленными тепловыми режимами в граничных областях. Подобные механизмы возникают, когда на границах задаются неустановившиеся температурные условия. [6]