Cтраница 3
Рассмотрим систему зарядов, находящуюся во внешнем постоянном однородном магнитном поле. [31]
Рассмотрим систему зарядов, совершающих финитное движение ( со скоростями v с ] в центрально-симметрическом электрическом поле, создаваемом некоторой неподвижной частицей. [32]
Рассмотрим систему зарядов, подвергающуюся воздействию электромагнитных волн от внешнего источника. [33]
Диполем называется система зарядов, состоящая из отрицательного заряда - е и сдвинутого относительно него на вектор ds и равного ему положительного заряда е, Произведение eds должно иметь конечное значение р, которое называется электрическим моментом диполя. Следовательно, при уменьшении расстояния ds заряд должен возрастать так, чтобы произведение eds оставалось конечным. [34]
Поле такой системы зарядов на больших расстояниях от нее имеет вид поля диполя. [35]
I как системы зарядов, для и-рой мультипольный момент порядка / отличен от нуля, а все остальные мультштольные моменты равны нулю. Такой характер спадания математически объясняется тем, что потенциал раскладывается в ряд по обратным степеням Л, а физически связан с интерференцией полей от отд. [36]
Определим энергию системы зарядов. [37]
Если свойства системы зарядов таковы, что р О, дипольное излучение не возникает. Однако это не означает, что излучения нет вообще. В этом случае нужно учесть те члены разложения потенциалов, которыми мы пренебрегли в дипольном приближении. [38]
Центром тяжести системы зарядов называется точка в пространстве, при помещении в которую заряда, равного алгебраической сумме зарядов системы, в областях пространства, достаточно удаленных от системы ( на расстояние, значительно превосходящее расстояния между точками размещения зарядов в системе), установится поле, напряженность которого по величине и направлению будет практически такой же, как и напряженность поля; обусловленного рассматриваемой системой зарядов. [39]
Для построения системы зарядов, удовлетворяющей7 краевым условиям задачи, отобразим заданный заряд q в верхней плоскости. [40]
Энергия взаимодействия системы зарядов определяется как работа внешних сил, необходимая для создания этой системы, или как работа, совершаемая силами поля при ее уничтожении. [41]
Для каких систем зарядов удобно применить теорему Остроградского - Гаусса при определении напряженности поля, созданного этими зарядами. [42]
Если свойства системы зарядов таковы, что р О, дипольное излучение не возникает. Однако это не означает, что излучения нет вообще. В этом случае нужно учесть те члены разложения потенциалов, которыми мы пренебрегли з дипольном приближении. [43]
Определим энергию системы зарядов. [44]
В случае системы зарядов, взаимодействующих посредством электромагнитного поля, ситуация иная: во-первых, взаимодействие за исключением электростатического случая не является потенциальным, во-вторых, электромагнитное поле, как было показано в главе 5, распространяется с конечной скоростью с. Кроме того, уравнения (7.1) инвариантны относительно преобразований Галилея, а не Лоренца, и, следовательно, их совместное рассмотрение с уравнениями Максвелла при надлежащей замене сипы в (7.1) на правую часть (3.8) невозможно. Вместе с тем можно ожидать, что в пределе малых скоростей уравнения (7.1) с силой Лоренца в правой части будут справедливы. [45]