Система - магнитный момент
Cтраница 1
Система N магнитных моментов занимает область пространства, линейные размеры которой ничтожно малы по сравнению с длинами излучаемых волн. [1]
Система магнитных моментов плоскости ( 200) обусловливает парамагнитные свойства ниже Г5 12 К. [2]
Потребность создания в системе управляющего магнитного момента удовлетворяется, как правило, либо катушечными исполнительными органами, либо электромагнитами, однако имело место также применение постоянных магнитов. [3]
Установление термодинамического равновесия в системе магнитных моментов, так же как и в системе электрических моментов ( см. выше), происходит не внезапно. [4]
Вводится также второе время релаксации, характеризующее скорость, с которой система магнитных моментов приходит к внутреннему равновесию при температуре, которая может быть как равной, так и отличной от температуры решетки. Это время называется временем спин-спиновой релаксации. [5]
Квантование спиновых моментов относительно выделенного направления в пространстве приводит к квантованию уровней энергии системы магнитных моментов в магнитном поле. [6]
Вопрос об установлении теплового равновесия между спинами и решеткой имеет существенное значение для теории и практических приложений магнитного метода охлаждения, так как после снятия магнитного поля низкая температура устанавливается в спиновой системе ( системе магнитных моментов ионов решетки) г и лишь спустя некоторое время происходит охлаждение решетки. [7]
В любо й реальной системе магнитные моменты взаимодействуют с локальными магнитными полями, флуктуирующими вследствие теплового движения атомов и молекул. После выключения поля HI между системой магнитных моментов и решеткой устанавливается тепловое равновесие, соответствующее температуре тела. [8]
Магнитные свойства тела не сводятся к свойствам газа магнонов, ведь упорядоченные магнитные моменты - не что иное, как тело в отсутствие магнонов - сами по себе обладают магнитными свойствами. Например, поместив тело во внешнее магнитное поле, можно повернуть всю систему атомных магнитных моментов. [9]
Мы приходим, таким образом, к выводу, что в ферромагнетике спины электронов ( более точно, спины определенной группы электронов, так называемых магнитных электронов: d - электронов в металлах группы железа и их соединениях и - электронов в редко - земельных металлах и их соединениях) в ничтожно слабом внеш - нем магнитном поле в подавляющем большинстве ориентированы по полю; тепловое движение не препятствует их ориентации, если только температура ниже температуры Кюри: при более высокой температуре преимущественная ориентация исчезает и вещество становится обычным парамагнетиком. В этом случае отдельные магнитные моменты распределены в отсутствие внешнего поля хаотически - установлению порядка в системе магнитных моментов мешает тепловое движение. Влияние его таково, чю при Н - 0 01 Гс только один момент на 109 - 10 моментов ориентируется по полю, в то время как в ферромагнетике при Т Тс такое поле приводит к намагниченности насыщения порядка 10s - 10 Гс. Такая корреляция должна быть следствием определенного взаимодействия магнитных моментов, но ясно, что это взаимодействие не может быть магнитным, так как магнитное взаимодействие двух магнитных моментов очень мало, да к тому же оно присуще всем парамагнетикам, а из них далеко не все являются ферромагнетиками. [10]
Очевидно, что G ( t) - одна из форм квантовомеханической функции корреляции для гейзенберговского оператора Mx ( t) [ ср. Функцию G ( t) называют по-разному: иногда функцией корреляции, иногда автокорреляционной функцией или же функцией релаксации для системы магнитных моментов. [11]
Фрустрировэнность системы обусловливает огромное вырождение ее основного состояния. Спиновое стекло может замерзнуть в любом из возможных основных состояний системы, отличающемся от множества других аналогичных состояний с практически такой же энергией лишь конфигурацией системы магнитных моментов. Хопфилд предположил, что аналогичное явление может лежать в основе существования огромного числа состояний памяти, характерного для мозга. Действительно, можно рассмотреть модель полносвязной нейронной сети с рекуррентными симметричными связями между нейронами. [13]
Рассмотрим переход парамагнетика в ферромагнитное состояние. Или более торжественно: исследуем поведение системы магнитных моментов вблизи температуры перехода 7кр, которую в этом случае называют температурой Кюри. При высокой температуре энергией взаимодействия между магнитными мо-мента ми можно пренебречь, каждый магнитный момент ведет самостоятельную жизнь, корреляции в движении спино в практически нет. [15]
Страницы: 1 2