Cтраница 3
Практический интерес обычно представляет вопрос о распределении заряда и потенциалов в системе проводников, когда она заряжена от источника постоянного напряжения. Во многих случаях системы заряженных проводников по отношению к источнику можно рассматривать как последовательное, параллельное или смешанное соединение конденсаторов. [31]
А как обстоит дело с системой заряженных проводников. Может ли система заряженных проводников создать поле, в котором для точечного заряда хоть где-нибудь найдется устойчивое местечко. Конечно, имеется в виду не место на поверхности проводника. Вы знаете, что проводники характерны тем, что заряды по ним могут двигаться свободно. Может быть, если чуть сдвинуть точечный заряд, то прочие заряды на проводниках так сместятся, что на точечный заряд начнет действовать восстанавливающая сила. Ответ по-прежнему отрицательный, хотя из приведенного нами доказательства этого вовсе не следует. [32]
Расчет токораспределения в триоде опирается на теорему подобия электрических полей. Сущность этой теоремы состоит в том, что если в какой-либо системе заряженных проводников изменить потенциалы всех проводников в одинаковое число раз, то форма электрического поля не изменится; поле, образованное при измененных значениях потенциалов, будет подобно полю при прежних потенциалах проводников. [33]
А как обстоит дело с системой заряженных проводников. Может ли система заряженных проводников создать поле, в котором для точечного заряда хоть где-нибудь найдется устойчивое местечко. Конечно, имеется в виду не место на поверхности проводника. Вы знаете, что проводники характерны тем, что заряды по ним могут двигаться свободно. Может быть, если чуть сдвинуть точечный заряд, то прочие заряды на проводниках так сместятся, что на точечный заряд начнет действовать восстанавливающая сила. Ответ по-прежнему отрицательный, хотя из приведенного нами доказательства этого вовсе не следует. [34]
В нижеследующем трактате я предполагаю сначала изложить обычную теорию электрического действия, которая считает, что оно зависит лишь от наэлектризованных тел и их взаимного расположения, и не учитывает каких-либо явлений в разделяющей их среде. Таким образом, мы установим закон обратных квадратов, теорию потенциала и уравнения Лапласа и Пуассона. Затем мы перейдем к зарядам и потенциалам системы заряженных проводников, связанным системой уравнений, коэффициенты которой можно считать определяемыми экспериментально в тех случаях, когда существующие математические методы неприменимы. Из этих уравнений мы найдем механические силы, действующие между различными заряженными телами. [35]
В пределах электростатики достаточно близкое первое приближение к действительности может быть достигнуто введением в рассмотрение двух основных родов связей, соответствующих, во-первых, идеальным проводникам и, во-вторых, идеальным диэлектрикам. Что касается проводников, то, явно не упоминая об этом, мы фактически пользовались везде выше допущением, что на поверхности проводников существуют некоторые силы неэлектростатического происхождения, препятствующие выходу зарядов за поверхность проводника. Действительно, только эти силы обеспечивают устойчивость системы заряженных проводников; в противном случае наличие, например, уединенного заряженного проводника было бы невозможным - элементы его заряда под влиянием взаимного отталкивания разлетелись бы в стороны и удалились в бесконечность. [36]
Глава вторая посвящена определению потенциала основных распределений зарядов. При рассмотрении объемно-поляризованной среды дано краткое пояснение происхождения понятия диэлектрической проницаемости, введены поляризационные и фиктивные заряды, используемые в некоторых методах расчета. В заключительном § 13 сформулирована общая постановка электростатической задачи для системы заряженных проводников и диэлектриков, приводящая к необходимости решения первой краевой задачи, или задачи Дирихле. [37]