Система - ядерный спин
Cтраница 2
 |
Конусы прецессии магнитных ядер со спином / V. в поле Я. [16] |
Под влиянием вращающегося магнитного поля Н1 в системе ядерных спинов распределение Больцмана нарушается, что приводит к изменению макроскопической ядерной намагниченности. [17]
 |
Зависимость энтропии системы ядерных спинов от энергии. [18] |
Поясним зависимость ( VI 1.62) на примере системы ядерных спинов. [19]
Таким образом, в результате спин-решеточной релаксации энергия системы ядерных спинов превращается в тепловую энергию молекул, содержащих магнитные ядра. Система магнитных ядер не достигает полного насыщения лишь в том случае, если амплитуда поля Н1 невелика, поэтому мощность радиочастотного генератора в ЯМР-спектрометрах обычно не превышает нескольких милливатт. [20]
Взаимодействие между ядерными спинами и решеткой определяет условия релаксации системы возбужденных ядерных спинов к равновесию. Выделяющаяся при переходах с возбужденного на невозбужденный уровень энергия превращается в тепловую энергию решетки. [21]
 |
Схема энергетических уровней ядра со спином 3 / з в магнитном поле Я. [22] |
Это приводит к резонансному поглощению энергии высокочастотного поля образцом ( системой ядерных спинов), в результате падает высокочастотное напряжение на контуре, включающем в свою схему катушку с образцом. [23]
Другая трудность может возникнуть в связи с временем релаксации между системой ядерных спинов и решеткой. [24]
Другая трудность может возникнуть и связи с вредюнедг релаксации между системой ядерных спинов и решеткой. Это значение является исключительно большим, причем следует учесть, что с понижением тедшературы иремепа релаксации возрастают [ ЯЗГЛ. В случае металлов времена релаксации меньше, чем в случае кристаллов диэлектриков, однако в настоящее время трудно сделать какие-либо оценки их значений, при температуре 0 01 К. [25]
Конечно, наблюдение магнитного упорядочения ядер требует экстремальных условий, но система ядерных спинов в металле является очень удобным объектом для изучения общих вопросов магнетизма. [26]
 |
Поворот вектора намагниченности М под действием 90-градус-мого импульса ( а и спад вектора намагниченности М при расхождении магнитных моментов ( б. [27] |
Таким образом, величины 7 и Т2 являются важнейшими характеристиками поведения системы ядерных спинов, так как они определяют обмен энергией с окружающей средой решеткой и соседними спинами. Эти характеристики ( импульсные методы наиболее универсальны для измерения Т и Г2 в широком интервале их значений) можно определить с помощью импульсного эксперимента. [28]
Спин-решеточная релаксация - процесс, заключающийся в установлении теплового равновесия между системой ядерных спинов в веществе и решеткой, под которой понимаются все остальные степени свободы движения, кроме спиновых. [29]
 |
Схематическое изображение сигналов на экране осциллографа в опыте со спиновым эхо. [30] |
Страницы: 1 2 3 4