Система - заряженное тело
Cтраница 2
Энергия We электрического поля какой-либо системы заряженных тел ( проводников и диэлектриков) изменяется, если тела системы перемещаются, а также если изменяются их заряды. Возможен также теплообмен между системой и внешней средой. Выделяя энергию We, мы представим полную энергию рассматриваемой системы в виде W We Wf U, где Wf - кинетическая энергия механического движения тел системы, a U - та часть внутренней энергии системы, которая не связана с электрическим полем системы. [16]
 |
Устройство электростатического механизма. [17] |
Скорость изменения энергии электрического поля системы заряженных тел в зависимости от положения подвижной части определяет вращающий момент AfBp. Угол установившегося отклонения подвижной части пропорционален квадрату действующего значения измеряемого напряжения, т.е. электростатические приборы измеряют эффективное значение напряжения. [18]
Итак, полная электростатическая энергия системы заряженных тел складывается из их собственных энергий и энергии их взаимодействия. Такое разбиение энергии становится особенно наглядным, если электростатическую энергию системы рассматривать как энергию электрического поля. [19]
Три группы формул Максвелла справедливы для системы заряженных тел. [20]
Три группы формул Максвелла справедливы для системы заряженных тел любой формы. Однако, если тела имеют произвольную форму, то потенциальные коэффициенты уже нельзя определять по формулам ( 19.48 б), справедливым только для системы линейных параллельных достаточно длинных проводов. [21]
Три группы формул Максвелла справедливы для системы заряженных тел любой формы, однако если тела имеют произвольную форму, то потенциальные коэффициенты уже не могут определяться по формулам ( 1.48), справедливым только для системы линейных бесконечно длинных проводов. [22]
Три группы формул Максвелла справедливы для системы заряженных тел любой формы. Однако если тела имеют произвольную форму, то потенциальные коэффициенты уже нельзя определять по формулам ( 15.48), справедливым только для системы линейных параллельных достаточно длинных проводов. [23]
Таким образом, электрическая энергия поля системы заряженных тел равна полусумме произведений потенциалов тел на их заряды. [24]
При выводе формулы для расчета энергии системы заряженных тел принимается допущение об отсутствии необратимых процессов в диэлектрике. Какие необратимые процессы имеются в виду. [25]
Разнообразные электротехнические и электронные устройства представляют собой системы заряженных тел и контуров с токами, взаимодействующими друг с другом. Электромагнитные явления, происходящие в таких системах, определяются процессами в окружающих средах, в которых распространяется электромагнитное поле, характеризуемое векторами электрической Е и магнитной Н напряженностей. [26]
Так как в емкостных генераторах изменение емкости системы заряженных тел производится механическим перемещением одних заряженных тел относительно других, имеет место, следовательно, и перенос зарядов. [27]
Для нахождения общей емкости в задачах, где рассматривается система заряженных тел ( обычно плоских конденсаторов), сначала установить, какие из конденсаторов соединены между собой последовательно, а какие параллельно. [28]
Три группы формул, приведенные выше, справедливы для системы заряженных тел любой формы. [29]
Эквивалентность этих формул свидетельствует о том, что энергия системы заряженных тел является энергией электрического поля. [30]
Страницы: 1 2 3