Cтраница 1
Система дифференциальных уравнений порядка выше первого аналогично приводится к нормальной форме введением новых неизвестных функций. [1]
Система дифференциальных уравнений порядка выше первого аналогично при-водится к нормальной форме введением новых неизвестных функций. [2]
Система дифференциальных уравнений порядка выше первого аналогично приводится к нормальной форме введением новых неизвестных функций. [3]
Первые уравнения составляют систему дифференциальных уравнений седьмого порядка, в то время как последнее уравнение позволяет нам определить ip посредством еще одного интегрировании. [4]
Уравнения ( 28) образуют систему дифференциальных уравнений порядка 6Л /, так как каждая точка вносит в эту систему три уравнения второго порядка. Эти дифференциальные уравнения называют иногда основными уравнениями динамики системы материальных точек. [5]
Равенства (1.2.7) и (1.2.8) равносильны системе дифференциальных уравнений порядка 2г, если и, м 1 и аа являются достаточно гладкими функциями. [6]
При составлении программы обратить внимание на то, что матричное уравнение Риккати ( 5) в силу симметричности матрицы K ( t) можно свести к системе дифференциальных уравнений порядка п ( п 1) / 2 и что матричное уравнение Риккати ( 5) интегрируется справа налево. [7]
Если интеграл движения F позволяет понизить порядок уравнений движения, то он называется первым интегралом. В общем случае для интегрирования системы дифференциальных уравнений порядка 2N необходимо столько же первых интегралов. Однако в случае гамилыоновских уравнений движения достаточно знать лишь N первых интегралов. Этот факт отражается теоремой Лиувшшя - Арнольда ( ком. [8]
Отметим, что задача о построении прямого пути, соединяющего начальную и конечную точки AQ и AI, не является простой. Она приводит к рассмотрению краевой задачи для системы дифференциальных уравнений порядка 2п, описывающей движение изучаемой механической системы. [9]
Отметим, что задача о построении прямого пути, соединяющего начальную и коночную точки АО п Ль не является простой. Она приводит к рассмотрению краевой задачи для системы дифференциальных уравнений порядка 2я, описывающей движение изучаемой механической системы. [10]
Как показали проведенные расчеты модельных пожаров и обработка данных натурных экспериментов, актуальным является вопрос приближенного описания решения системы уравнений развития пожара. Если известен первый интеграл системы, то из него можно выразить одну из составляющих вектора решения через остальные компоненты. Таким образом получается система дифференциальных уравнений порядка на единицу меньше, чем исходная система. Характерной особенностью жестких систем является установление вне пограничного слоя между компонентами вектора, решения почти точных алгебраических связей. [11]
При развертывании определителя высокого порядка одним из указанных методов происходит накопление сшибки, которая сказывается на точности конечных результатов - корней характеристического уравнения. Этот недостаток можно устранить, выбрав обобщенную координату исходной системы уравнений. Так, динамика механизма движения компрессора может быть описана системой дифференциальных уравнений шестнадцатого порядка, если в качестве обобщенной координаты принять угол поворота дискретной массы. [12]
Обобщенные удельные усилия и моменты в теории оболочек типа Тимошенко отсутствуют. Вопрос об обобщенных внутренних усилиях и моментах, совместимых с принятыми кинематическими гипотезами, имеет принципиальное значение для любой уточненной теории оболочек, поскольку неучет их влияния нередко приводит к качественно иной задаче, описываемой системой дифференциальных уравнений пониженного порядка. Так, теория С.А. Амбарцумяна [2.1, 2.6, 2.21] приводит, как известно, к решению системы дифференциальных уравнений десятого порядка и, таким образом, занимает промежуточное положение между теорией типа Тимошенко и развиваемой здесь теорией. [13]