Cтраница 2
Задача построения решения системы дифференциальных уравнений движения материальной точки, удовлетворяющей определенным начальным условиям, называется задачей / Соши. [16]
Рассмотрим первые интегралы системы дифференциальных уравнений движения твердого тела вокруг закрепленной точки в случае, исследованном Лагранжем. [17]
Определение 3.5.1. Первым интегралом системы дифференциальных уравнений движения называется функция времени, координат и скоростей, сохраняющая постоянное значение для любого конкретного решения системы. Очевидно, что при переходе от одного решения системы к другому постоянные первых интегралов могут изменяться. [18]
При этом для интегрирования систем дифференциальных уравнений движения НИСЗ может быть рекомендован стандартный метод Рунге-Кутты ( правило 2 / 6) с постоянным шагом интегрирования. [19]
Рассмотрим, наконец, систему дифференциальных уравнений движения материальной точки в естественной форме. [20]
Итак, в результате решения системы дифференциальных уравнений движения, неразрывности и энергии ( VII1 - 1 а, б, в) с соответствующими граничными условиями получена расчетная зависимость ( VIII-21 и VIII-22) для определения коэффициента теплоотдачи при на-текании ламинарного плоского потока на пластину, расположенную нормально к его направлению. [21]
Общие теоремы динамики являются следствиями системы дифференциальных уравнений движения точки или соответственно системы точек. [22]
Общие георемы динамики являются следствиями системы дифференциальных уравнений движения точки или соответственно системы точек. [23]
Общие теоремы динамики являются следствиями системы дифференциальных уравнений движения точки или соответственно системы точек. [24]
Общие теоремы динамики являются следствиями системы дифференциальных уравнений движения точки или соответственно систем. [25]
Общие теоремы динамики являются следствиями системы дифференциальных уравнений движения точки или соответственно системы го-чек. [26]
Таким образом, найдено общее решение системы дифференциальных уравнений движения (11.214) при произвольных начальных условиях. [27]
Расчеты статической устойчивости базируются на исследовании системы дифференциальных уравнений движения. Как епервые доказал А. М. Ляпунов, использование для этой цели системы линеаризированных дифференциальных уравнений малых колебаний дает ответ на вопрос о наличии или отсутствии статической устойчивости исследуемой системы лишь при отсутствии среди корней характеристического уравнения - нулевого корня или пары чисто мнимых сопряженных корней. Критерием статической устойчивости является отрицательный знак всех вещественных корней и вещественной части комплексных корней. При наличии нулевых или чисто мнимых корней линеаризированные уравнения не дают ответа об устойчивости и требуется дополнительное исследование высших членов - разложения в ряд, опускаемых при линеаризации дифференциальных уравнений. Таким, образом, исследование статической устойчивости сводится к составлению системы дифференциальных уравнений малых колебаний, определению коэффициентов ее характеристического уравнения и исследованию знака корней последнего. [28]
В качестве исходного приближения выбираем решение системы дифференциальных уравнений движения, когда движение происходит в тяговом режиме. [29]
Основные вычислительные сложности при построении решения системы дифференциальных уравнений движения вынужденных колебаний (6.35) обусловлены определением полюсов подынтегральной функции eptN - l ( p) F ( р) и нахождением вычетов этой функции по соответствующим полюсам. Отыскание указанных выше полюсов связано с необходимостью решать алгебраические уравнения обычно высоких порядков, что осуществимо только численными методами. Следовательно, актуальной является проблема разработки эффективных приближенных методов, позволяющих с требуемой точностью оценить решение системы дифференциальных уравнений движения. [30]