Система - уровни - энергия
Cтраница 2
Вместе с параболической функцией гармонического осциллятора эта функция показана на рис. VIII. Система уровней энергий реально является сходящейся к диссо-ционному пределу, а не системой равноотстоящих уровней, согласно формуле ( VIII. [16]
Пока образующийся комплекс не достигнет насыщения, соответствующего энергетическому уровню неотраженной молекулы, до тех пор, согласно принципу Кеезома, будут существовать силы притяжения между полярными молекулами и комплексом. По сравнению с уровнями энергии молекул система уровней энергии в ассоциированных комплексах значительно усложняется потому, что соединенные в комплекс молекулы действуют друг на друга своими электрическими полями, которые возбуждаются атомами и молекулами, входящими в ассоциированный комплекс. В результате этого уровни энергии атомов и молекул, входящих в состав ассоциированного комплекса, расщепляются на ряд новых уровней, общая картина которых сильно усложняется. [17]
Пока образующийся комплекс не достигнет насыщения, соответствующего энергетическому уровню неотраженной молекулы, до тех пор согласно принципу Кеезома будут существовать силы притяжения между полярными молекулами и комплексом. По сравнению с уровнями энергии отдельных молекул система уровней энергии в ассоциированных комплексах значительно усложняется потому, что соединенные в комплекс молекулы действуют одна на другую своими электрическими полями, которые возбуждаются атомами и молекулами, входящими в ассоциированный комплекс. В результате этого уровни энергии атомов и молекул, входящих в состав ассоциированного комплекса, расщепляются на ряд новых уровней. [18]
Гейзенберга, Шредингера и Дирака, систематически примененная к изучению ядерной модели атома, способна дать точную и полную интерпретацию большого количества опытных данных, собранных в результате анализа атомных спектров. Естественно, что за столь короткое время невозможно было сделать точных и подробных вычислений системы уровней энергии всех атомов, однако было сделано достаточно для получения полной уверенности в том, что эта теория вполне достаточна для интерпретации атомных спектров. [19]
 |
Принципиальные схемы датчиков радиоспектрометра ЯМР. [20] |
Ядерный квадрупольный резонанс можно наблюдать в твердых веществах, ядра которых обладают достаточно большим квадрупольным моментом. В этих случаях неоднородное электрическое поле кристаллической решетки оказывает на ядра ориентирующее воздействие, в известной степени аналогичное воздействию поляризующего магнитного поля на ядра веществ, обладающие магнитным моментом. В результате возникает система уровней энергии при отсутствии внешнего поляризующего поля. Переходы между уровнями могут исследоваться по резонансному поглощению энергии переменного электромагнитного поля в радиочастотной области. [21]
Первая схема применима к молекуле типа СН3С1, вторая - к молекуле типа ВС13 при условии, что она плоская и симметричная. Каждому значению квантового числа К соответствует система уровней энергии с различными значениями J. [22]
Но как видно из диаграммы Танабе - Сугано, с ростом А частота некоторых переходов растет, а других убывает. В частности, в случае рассмотренной выше диаграммы Mn2 ( rfB), первая длинноволновая полоса, соответствующая переходу 6A g - 4Tig ( изменение электронной конфигураций eg-t 2g), с ростом А смещается в длинноволновую, а не коротковолновую область. Кроме этого, с ростом А система уровней энергии может перейти из высокоспиновой области в низкоспиновую ( см. область изломов кривых на диаграммах Танабе - Сугано, рис. IV. [23]
 |
Условия, задаваемые уравнением ( 4. Заштрихована плоскость, на которой оканчивается вектор k, - пересекающая Q параллельно плоскости атомов и перпендикулярно ОР. [24] |
В реальном металле величина энергии также определяется значениями kx, ky, kz, но функциональная связь более сложна, и при определенных квантовых состояниях наблюдаются скачки энергии. Это значит, что энергии низших квантовых состояний расположены равномерно, но, поднимаясь выше, мы приходим к определенному квантовому состоянию, энергия которого значительно больше, чем у ближайшего низшего квантового состояния. Этим объясняется существование зон энергии и промежутков в системе уровней энергии, упомянутых выше в настоящей главе. [25]
В действительности мы, конечно, никогда не имеем дела с такими условиями излучения. Атом всегда находится в поле электрических и магнитных внешних сил. Правда, при свечении разреженного газа условия приближаются к идеальным и атомы можно считать изолированными. Но при сколько-нибудь значительной плотности светящегося газа или пара атомы и ионы уже начинают действовать друг на друга своими электрическими и магнитными полями. Вместе с тем ясно, что энергия атома, попадающего в электрическое или магнитное поле, изменяется, причем тем сильнее, чем больше эти поля. Таким образом, система уровней энергии атома должна измениться и соответственно изменится спектр, определяемый этой системой. [26]
Страницы: 1 2