Ближняя зона
Cтраница 3
 |
Временные зависимости составляющих векторов поля диполя Герца в ближней зоне. [31] |
В ближней зоне магнитное поле определяется током; электрическое - - зарядами. Эти поля в случае гармонического процесса сдвинуты во времени. На рис. 8.5 показан график изменения составляющих электрического и магнитного полей во времени. Отсюда следует, что поле в ближней зоне имеет преимущественно реактивный характер. Вектор Умова-Пойнтинга, равный произведению векторов Е и Я, меняется с двойной частотой, принимая во времени как положительные, так и отрицательные значения. Среднее значение его за период равно нулю. [32]
В ближней зоне интенсивность ультразвука изменяется по сложному закону как вдоль оси ультразвукового пучка, так и по его сечению. [33]
 |
К оценке фронтальной разрешающей способности прямого преобразователя. [34] |
В ближней зоне разрешению дефектов мешают максимумы и минимумы поля преобразователя. [35]
 |
Акустическое пвле на оси круглого ПЭП.| Диаграмма направленности поля. [36] |
В ближней зоне 80 % излученной энергии находится в пределах цилиндра, ограниченного краями излучателя, однако по сечению цилиндра энергия распределена неравномерно. [37]
В ближней зоне энергия пульсирует между источником и полем. Энергия излучения не учитывается. [38]
В ближней зоне интенсивность ультразвука имеет ярко выраженные максимумы и минимумы как вдоль оси пучка, так и по его сечению. [39]
В ближней зоне процессы, связанные с излучением поля, можно не учитывать. [40]
В ближней зоне энергия пульсирует между источником и полем. Энергия излучения не учитывается. [41]
В ближней зоне ( зоне Френеля) интерференция рассеянных волн приводит к флуктуациям амплитуды и фазы волнового поля, характер к-рых определяется значением волнового параметра D RjkPco Q0, равного по порядку величины ср. В основе МКП лежит предположение о том, что поле U в каждой точке RS поверхности S можно представить в виде суммы полей падающей волны и волны, зеркально отраженной от плоскости, касательной к поверхности в точке R; поле в произвольной точке R затем определяют по Грина формуле в соответствии с принципом Гюйгенса - Френеля. После усреднения по ансамблю реализаций ( г) когерентное поле ( J7) распространяется только в направлении зеркального отражения от ср. [42]
В ближней зоне взрыва закон энергетического подобия перестает соблюдаться и выполняется лишь закон геометрического подобия для зарядов заданного состава и плотности. [43]
В ближней зоне волны, возбуждаемое а мерту рой с однородным распределением поля, имеют слабую дифракционную расходимость, поэтому эффекты дифракции можно не учитывать. Обычно это верно как для изотропных, так и анизотропных материалов. В анизотропных материалах, однако, может наблюдаться отклонение пучка, в результате которого пучок распространяется в направлении, отличном от нормали к вол новым фронтам. Для устройств на ПАВ это явление может быть весьма существенным даже тогда, когда приемный преобразователь располагается в ближней зоне излучения передающего преобразователя. [44]
В ближней зоне действия взрыва образуется ионизующая УВ, в которой первоначально покоящийся воздух превращается в частично ионизованную плазму. Такая УВ представляет собой промежуточный слой между газодинамической УВ и У В в плазме. Ионизующие У В довольно сложны для теоретического изучения. Это объясняется большим числом физических механизмов, формирующих структуру фронта ионизующей УВ. При расчете структуры фронта следует принимать во внимание кинетику многочисленных столкновительных и радиационных процессов, происходящих в ударном слое. [45]
Страницы: 1 2 3 4