Cтраница 3
В зависимости от соотношения величин т / и Д / V в определенные промежутки времени в ядерной системе индуцируется переменный магнитный момент ( сигнал эхо), который регистрируется приемным устройством. [31]
В твердых телах резонансные линии уширены вследствие взаимодействия между ядрами ( диполь-дипольная и электрическая квадрупольная связи и др.) и взаимодействия ядерной системы с ее окружением. При повышении температуры интенсивность движения молекул твердого тела растет и уменьшается ширина линии за счет усреднения локальных полей. Для газов и жидкостей, где происходит довольно быстрое движение молекул, ширина линии сильно уменьшается. Вообще следует иметь в виду, что заторможенное и свободное вращение молекул и групп в молекулах, либрация, квантово - механический туннельный эффект, самодиффузия и другие формы движения способствуют сужению резонансной линии. [32]
В твердых телах резонансные линии уширены вследствие взаимодействия между ядрами ( диполь-дипольная и электрическая квадрупольная связи и др.) и взаимодействия ядерной системы с ее окружением. При повышении температуры интенсивность движения молекул твердого тела растет и уменьшается ширина линии за счет усреднения локальных полей. Для газов и жидкостей, где происходит довольно быстрое движение молекул, ширина линии сильно уменьшается. Вообще следует иметь в виду, что заторможенное и свободное вращение молекул и групп в молекулах, либрация, квантово-механический туннельный эффект, самодиффузия и другие формы движения способствуют сужению резонансной линии. [33]
В этих уравнениях предполагается, что электронные состояния при фиксированных ядрах ( адиабатические потенциалы) известны и решается задача о поведении ядерной системы. Поэтому решение этих уравнений по физической сущности есть не что иное как решение обратной задачи квантовой химии. [34]
Излагаемые ниже результаты пригодны и для решения других задач, где имеется два типа взаимодействий, например при описании кулоновских эффектов в ядерных системах. [35]
Было установлено, что ньютоновские представления о движении и его законах не могут быть применены к расчету движений электронов и других элементарных частиц внутри атомных и ядерных систем. [36]
Управление ядерной системой путем воздействия на скорость генерации нейтронов предусматривает такой регулирующий механизм, который бы мог изменять массу делящегося вещества в активной зоне ядерной системы. Воздействие на величину утечки нейтронов из активной зоны возможно с помощью изменения свойств отражателя. Наконец, регулирование процесса поглощения нейтронов осуществляется за счет ввода или удаления в активную зону различных материалов с высоким эффективным сечением захвата нейтронов. [37]
СИЛА ОСЦИЛЛЯТОРА - безразмерная величина, через к-рую выражаются вероятности квантовых переходов в процессах излучения, фотопоглощения и кулонов-ского возбуждения атомных, молекулярных или ядерных систем, С помощью С. [38]
Дополнительный вклад в уширение происходит за счет фер-миевского движения нуклонов и связи А ( 123 2) с каналами реакций, что характерно для многочастичной ядерной системы. [39]
Тт С R - ограниченное замкнутое множество; и ( k - 1) n - формируемое в соответствии с целевым условием управление, k - 1 и / п - регулятор ядерной системы, осуществляющий необходимые действия, n ( t) - измеряемая / t 0 плотность нейтронов. [40]
Соотношения ( 2), ( 3), ( 4) справедливы для достаточно медленно меняющегося поля h ( t) и при условии, что можно пренебречь реакцией приемного контура на ядерную систему. [41]
Феноменологический анализ пион-ядерных данных в предыдущем разделе дает ясное и последовательное доказательство того, что А ( 1232) играет заметную роль в ядрах, хотя и имеются важные механизмы затухания, специфичные для многочастичной ядерной системы. Центральная роль А-резонанса подтверждается независимо и экспериментами с другими начальными частицами. [42]
Для описания ядерной системы с цепной реакцией важна только небольшая часть этих свойств. Ниже мы перечисляем наиболее важные из них. [43]
Точное решение уравнения Шредингера, определяющего энергию стационарных состояний систем, возможно только для некоторых простейших потенциальных полей, соответствующих идеализированным системам ( см. гл. При исследовании реальных атомных и ядерных систем приходится прибегать к приближенным методам вычисления собственных значений и собственных функций операторов Гамильтона. В последнее время вследствие появления электронных вычислительных машин большое значение приобретают численные методы решения задач квантовой механики. Такие методы излагаются в специальных руководствах. В этой книге мы рассмотрим только аналитические методы приближенного отыскания собственных значений и собственных функций реальных систем, не очень сильно отличающихся от идеализированных систем, допускающих точное решение. В этом случае приближенные методы решения могут быть сведены к вычислению поправок к точному решению. Общий метод вычисления таких поправок носит название теории возмущений. [44]
Точное решение уравнения Шредингера, определяющего энергию стационарных состояний систем-возможно только для некоторых простейших потенциальных полей, соответствующих идеализированным системам ( см. гл. При исследовании реальных атомных и ядерных систем приходится прибегать к приближенным методам вычисления собственных значений и собственных функций операторов Гамильтона. В последнее время вследствие появления электронных вычислительных машин большое значение приобретают численные методы решения задач квантовой механики. Такие методы излагаются в специальных руководствах. В этой книге мы рассмотрим только аналитические методы приближенного отыскания собственных значений и собственных функций реальных систем, не очень сильно отличающихся от идеализированных систем, допускающих точное решение. В этом случае приближенные методы решения могут быть сведены к вычислению поправок к точному решению. Общий метод вычисления таких поправок носит название теории возмущений. [45]