Cтраница 1
Заряженная система характеризуется тензором Da 3 квадрупольного момента. [1]
Любую заряженную систему можно разделить на бесконечно большое число бесконечно малых зар. Таким образом, можно, согласно предыдущему, говорить о потенциале, создаваемом любой заряженной системой вне ее. Понятие потенциала можно обобщить и для точек самой заряженной системы, если эта система заряжена с конечной поверхностной или объемной плотностью. Это обобщение понятия потенциала дается в общей теории электрического поля. [2]
Дйпольный момент заряженной системы зависит от выбора системы координат. Поэтому можно говорить о дипольном моменте молекулы как о присущей ей характеристике, но нельзя аналогичным образом пользоваться этим понятием применительно к иону. Здесь уже надо договориться о выборе точки, которая будет принята за начало координат. [3]
Поэтому потенциал поля любой заряженной системы можно рассчитать на основе приведенных ранее формул, предварительно разбив систему на большое число точечных зарядов. [4]
Доказать, что дипольный момент заряженной системы не зависит ог выбора начала координат, если полный заряд системы равен нулю. [5]
Отметим только, что для заряженных систем величины интегралов проникновения достаточно значительны и пренебрегать ими не всегда корректно. [6]
В силу общих законов электродинамики электрически заряженная система с отличным от нуля спиновым моментом обладает и магн. Для орбитального момента g е / 2тс, где е - заряд, m - масса частицы; спиновое гиромагн. V - - fiB, добавление к-рой в гамильтониан Н электрона во внеш. [7]
Легко построить диаграммы уровней энергии Для заряженных систем CsHs. Это дает нам значение л - ЭД, рапное 2р, и указывает на стабилизацию системы. [8]
Такое поведение уровней энергии несвойственно электрически заряженной системе. [9]
Считается [58, 59], что вначале происходит диссоциация заряженной системы на метиленовое основание и кислоту ( НХ), которая с ортоэфиром образует карбоксониевую соль. [10]
А, считается равным 1, что соответствует полностью заряженной системе ионов. [11]
Такой выбор произвольной постоянной всегда может быть осуществлен, если заряженная система имеет конечные размеры. [12]
Таким образом, при рассмотрении явлений, протекающих в электрически заряженных системах и, в частности, в мире молекул, атомов и атомных ядер, можно полностью пренебречь гравитационными силами по сравнению с электрическими. И только для космических тел ( планет, звезд), обладающих огромными массами, гравитационные силы начинают играть преобладающую роль. [13]
Таким образом, при рассмотрении явлений, протекающих в электрически заряженных системах, и в частности в мире молекул, атомов и атомных ядер, можно полностью пренебречь гравитационными силами по сравнению с электрическими. И только для космических тел ( планет, звезд), обладающих огромными массами, гравитационные силы начинают играть преобладающую роль. [14]
Следует еще упомянуть о том, что ароматическим характером могут обладать многократно заряженные системы вроде, например, спдпонов. Любая мыслимая предельная структура этих последних несет по крайней мере один положительный и один отрицательный заряд. [15]