Cтраница 1
Прямое слабое электромагнитное взаимодействие, ведущее к распаду (3.152), может быть обнаружено в ближайшем будущем лишь в том случае, если здесь константы взаимодействия таковы, что вероятность этого процесса больше, чем вероятность процесса, когда обычное электромагнитное взаимодействие оказывается элементом в цепи слабых неэлектромагнитных взаимодействий. Другими словами, это вопрос точных количественных измерений эффекта (3.152), ни один случай которого пока в литературе не описан. [1]
Между слабыми и электромагнитными взаимодействиями имеется ряд существенных различий. [2]
Объединенная модель слабых и электромагнитных взаимодействий была построена С. [3]
Принцип универсальности слабых и электромагнитных взаимодействий адронов и лептонов при низких энергиях сыграл важную роль при установлении исходных положений киральной алгебры токов. [4]
То, что слабые и электромагнитные взаимодействия характеризуются одним и тем же зарядом е, является наиболее ярким выражением того, что стандартная модель электрослабого взаимодействия является единой теорией слабого и электромагнитного взаимодействий. То, что в модели имеется свободный параметр в г, который теоретически не фиксируется и не предсказывается, означает, что единая теория пока что не завершена. [5]
Четырехкварковая калибровочная модель слабых и электромагнитных взаимодействий строится так же, как модель Вайнберга - Салама для лептонов. [6]
Если бы мы захотели рассматривать слабое электромагнитное взаимодействие протона и антипротона с протоном, то, учитывая экранирование на больших расстояниях заряда протона мишени атомными электронами, мы так же получили бы постоянное полное сечение при достаточна больших энергиях. Пели же, однако, не учитывать слабые илектромагнитлыи взаимодействия, то с точностью до величины порядка е2 In ( E / M) полное сечение должно достигать постоянного значения уже при энергиях порядка 1010 эв. [7]
Предположим, что мы выключили все слабые и электромагнитные взаимодействия, которые могли бы привести к распаду частицы; в такой ситуации частица станет стабильной. Обозначим через Hs ту часть полного гамильтониана, которая не может вызвать распада частицы. [8]
Согласно этой теории, разница между слабыми и электромагнитными взаимодействиями возникает после того, как у скалярного поля появляется ненулевое вакуумное среднее ( у. Но согласно квантовой теории поля, такие средние всегда должны быть строго равны нулю. Многие люди в то время говорили, что среднее у смысла не имеет, и механизм спонтанного нарушения симметрии нужно просто понимать как эвристический трюк, нужный только для того, чтобы угадать такие соотношения между массами и константами связи, при которых теория оказывается перенормируемой. [9]
Во-вторых, модель довольно простым образом объединяет слабые и электромагнитные взаимодействия лептонов и позволяет ввести массивные промежуточные бозоны с помощью спонтанного нарушения симметрии ценой введения лишь одного хиггсова бозона. В-третьих, она предсказала существование нейтральных слабых токов, которые были затем обнаружены экспериментально. [10]
Результатом этого развития явилось создание последовательной теории слабых и электромагнитных взаимодействий, основанной на модели Вайнберга - Салама, а также успешное описание адронных процессов в области асимптотической свободы, где применима теория возмущений. [11]
В связи с созданием единых калибровочных теорий слабых и электромагнитных взаимодействий большой интерес представляет изучение эффектов спонтанного нарушения и восстановления симметрии квантовой системы под влиянием интенсивного внешнего поля. [12]
Согласно теории великого объединения ( ТВО) сильное, слабое и электромагнитное взаимодействия являются различными проявлениями одного и того же фундаментального взаимодействия, характеризуемого своей константой связи сеси и некоторой глобальной симметрией, охватывающей симметрии объединяемых взаимодействий. [13]
Здесь мы изложим в общих чертах единую модель слабых и электромагнитных взаимодействий, предложенную в конце 60 - х годов Вайнбергом и Саламом. Эта модель замечательна в нескольких отношениях. [14]
Все эти свойства получают естественное объяснение, если предположить, что слабое и электромагнитное взаимодействия описываются калибровочно-инвариант-ной теорией, в которой роль переносчиков взаимодействия играют поля Янга - Миллса. При этом, однако, в отличие от дальнодействующего электромагнитного взаимодействия, слабое взаимодействие имеет конечный радиус действия и, следовательно, соответствующие векторные поля должны быть массивными. Второе отличие состоит в том, что слабое взаимодействие не сохраняет четность. [15]