Cтраница 2
Рассмотрим теперь некоторые экспериментальные данные о несохранении четности в сильных, электромагнитных и слабых взаимодействиях. [16]
Представляется интересным кратко рассмотреть современные экспериментальные данные по инвариантности лагранжианов сильных, электромагнитных и слабых взаимодействий относительно отражения времени. Так как отражение времени включает в себя взаимную замену начального и конечного состояний, то из инвариантности взаимодействия относительно отражения времени следуют некоторые фазовые соотношения, а не правила отбора в собственном смысле этого слова. Чтобы выявить следствия инвариантности сильных взаимодействий относительно временного отражения, рассмотрим прежде всего математические ожидания физических величин, меняющих знак при отражении времени. [17]
Кроме сильных взаимодействий, примером которых является ядерное взаимодействие, существуют еще электромагнитные и слабые взаимодействия. Слабыми являются также взаимодействия, приводящие к процессам р-распадов ядер. [18]
Кроме сильных взаимодействий, примером которого является ядерное взаимодействие, существуют еще электромагнитные и слабые взаимодействия. Слабыми являются также взаимодействия, приводящие к процессам р1 - распадов ядер. Электромагнитные взаимодействия обусловлены наличием у элементарных частиц электрических зарядов. Этими взаимодействиями обусловлено кулоновское отталкивание протонов в ядрах, а также процессы рождения и уничтожения электронно-позитронных пар. Для электромагнитных и слабых взаимодействий между частицами не существует зарядовой независимости - силы взаимодействий этих типов зависят от наличия у частиц электрического заряда. Для электромагнитных и слабых взаимодействий не выполняется закон сохранения изотопического спина. Поскольку электрон, позитрон, г-мезоны, фотоны, а также нейтрино и антинейтрино не принимают участия в сильных взаимодействиях, им не приписываются какие-либо значения изотопического спина. [19]
Явление конфайнмента приводит к качественному отличию теории сильных взаимодействий от теорий электромагнитных и слабых взаимодействий. Фундаментальные поля, входящие в лагранжиан, явным образом не проявляются в наблюдаемом спектре адронов. Ненаблюдаемость свободных кварков и глюонов приводит к заключению, что все наблюдаемые сильновзаимодействующие частицы являются синглетными по калибровочной группе связанными состояниями этих фундаментальных составляющих адрон-ной материи. [20]
Вторая часть книги в основном является введением в единую калибровочную теорию электромагнитного и слабого взаимодействия ( гл. Здесь описан хиггсов механизм спонтанного нарушения калибровочной симметрии и обсуждены ожидаемые свойства промежуточных и хиггсовых бозонов. При этом основной упор сделан не на формально-математические, а на физические вопросы калибровочной теории. В частности, подробно обсуждается роль сохраняющихся токов и скалярных бозонов в компенсациях, благодаря которым ликвидируется неприемлемо быстрый рост амплитуд, характерный для продольных ксмпонент векторных бозонов. [21]
Это значит, что инвариантный изовекторный форм-фактор должен быть одинаков для электромагнитных и слабых взаимодействий. [22]
Рассмотрим теперь возможность восстановления внешним полем спонтанно нарушенной симметрии в единой калибровочной теории электромагнитных и слабых взаимодействий Вайнберга - Са-лама. Уже грубая оценка показывает, что для восстановления симметрии нужны чрезвычайно большие значения напряженностей электромагнитного поля. [23]
Очень важным этапом на этом пути стал успех в создании теории, объединившей электромагнитное и слабое взаимодействия в единое так называемое электрослабое взаимодействие. Необходимость существования этих частиц вытекает в новой теории из аналогии с электромагнитным взаимодействием, где электрический заряд играет двойную роль: с одной стороны, он является сохраняющейся величиной, определяющей само существование взаимодействия, а с другой стороны - источником электромагнитного поля, кванты которого осуществляют взаимодействие между заряженными частицами. Будучи аналогичными фотону, новые частицы все же резко отличаются от него наличием заряда и массы. [24]
Мы уже рассмотрели целый набор-токов, векторных и аксиальных, которые можно использовать для описания электромагнитных и слабых взаимодействий. В электромагнитных и полулептонных взаимодействиях участвуют шесть различных векторных токов и четыре аксиальных. Исходя цз - SU ( 3) - симметрии, дополним каждую группу токов до полного октета, вводя недостающие токи, которые могут как иметь, так и не иметь физического смысла, но которые, во всяком случае, являются полезными математическими объектами. Кроме того, удобно ввести вместо квантовых чисел ( /, / 3, У) единый 5 U ( 3) - индекс а, обычно присваиваемый октету в реальном тензорном базисе. [25]
Весь материал излагается, исходя из симметрии законов природы и вытекающих из нее законов сохранения для сильных, электромагнитных и слабых взаимодействий. [26]
Однако все отчетливее вырисовывается связь между различными типами взаимодействий. Электромагнитные и слабые взаимодействия уже объединены в рамках одной теории. Выяснена структура большинства элементарных частиц. [27]
В зависимости от способности к участию в тех или иных видах взаимодействий все элементарные частицы, за исключением фотона, разбиваются на две основные группы: адроны и лептоны. Адро-ны наряду с электромагнитным и слабым взаимодействием участвуют в сильном взаимодействии. Лептоны участвуют только в электромагнитном и слабом взаимодействиях. [28]
Огрубление при энергиях - 100 Мэв эти вероятности соотносятся как 1: К) 2: : 10 - 14; при др. энергиях эти цифры могут неск. Лептоны участвуют только в электромагнитных и слабых взаимодействиях, мезоны и барионы - во всех трех типах взаимодействий. Дополнит, различия между группами частиц связаны с наличием характерных квантовых чисел. Лептоны несут специфический лептонный заряд ( электронный или мюон-ный, по модулю равный единице, см. Слабые взаимодействия), барионы - барионный заряд ( равный 1), для мезонов же оба эти заряда равны нулю. [29]
В настоящее время успешно строятся единые теории различных взаимодействий. Уже объединены в рамках одной теории электромагнитные и слабые взаимодействия. [30]