Cтраница 1
Ионно-электростатическое взаимодействие в черных углеводородных пленках специально не рассматривалось. Это, очевидно, вызвано как тем, что влияние электростатического взаимодействия на устойчивость обычно невелико, так и тем, что теория ДЛФО применима при не очень сильном перекрытии диффузных слоев. В черных углеводородных пленках ситуация как раз противоположна этому. Толщина их так мала, что диффузные слои перекрываются полностью. Другими словами, в черной пленке не успевает возникнуть обкладка диффузного двойного слоя. [1]
Хотя ионно-электростатическое взаимодействие может иметь место и в углеводородных пленках, все же силы электростатического отталкивания слишком малы для получения устойчивых черных пленок. [2]
Для сил ионно-электростатического взаимодействия справедливы закономерности, установленные для слабо заряженных частиц, так как при одинаковом знаке зарядов частиц руды и пузырьков воздуха высота барьера отталкивания зависит от меньшей величины - потенциала. [3]
В отличие от растворов электролитов, в неполярных средах силы ионно-электростатического взаимодействия уменьшаются очень медленно при увеличении толщины жидкой прослойки, разделяющей частицы. [4]
Другая разновидность - коагуляционная структура, которая встречается в породах, содержащих до 1 5 % электролитов. Здесь силы ионно-электростатического взаимодействия двойного электрического слоя частиц, которые препятствуют их сближению, уменьшаются. В результате происходит так называемая структурная коагуляция, при этом частицы сцепляются по отдельным наименее гидратированным участкам их поверхности; такие участки чаще всего соответствуют углам и ребрам частиц. Во всем объеме породы образуется сплошной пространственно-структурный рыхлый каркас, в порах которого удерживается большое количество иммобилизованного раствора. [5]
Согласно современной теории устойчивости, в понятие расклинивающего давления вкладывается широкий смысл. При сближении лиофобных частиц расклинивающее давление определяется суммой двух независимых слагаемых: ван-дер-ваалъсового взаимодействия молекул прослойки и смежных фаз и ионно-электростатического взаимодействия. Если частицы одинаковы по природе, то, как показано выше, первое слагаемое всегда отрицательно, а второе - всегда положительно. [6]
Взаимодействие частиц определяется действием нескольких сил. Это силы межмолекулярного притяжения Ван-дер - Вааль-са - Лондона, постоянных электрических диполей, индуцированных диполей, обусловленных поляризацией двойных ионных слоев, а также силы ионно-электростатического взаимодействия. [7]
В качестве физической основы построения теории устойчивости коллоидов взяты термодинамические свойства полимолекулярных жидких прослоек, зависящие от дальнодействующих поверхностных сил, порождающих различные слагающие расклинивающего давления - их основной термодинамической характеристики. В этом отношении подход автора резко отличен от подхода, принятого в монографии2 Фервея и Овербека и в большинстве последующих работ. В них фактически рассматриваются только молекулярные и ионно-электростатические взаимодействия, которыми можно довольствоваться, и то не всегда ( только в случае лиофобных коллоидов), а более широкое и строгое рассмотрение эффектов расклинивающего давления отсутствует. В то же время в данной монографии теория ионно-электростати-ческой слагающей расклинивающего давления и устойчивости лиофобных коллоидов изложена в наиболее общей и строгой аналитической форме, так же как и теория обратимой коагуляции. [8]