Обменное взаимодействие

Cтраница 4

Обменное взаимодействие имеет электростатическую природу, поскольку в исходный гамильтониан спиновые переменные явно не входят, однако математически обменное взаимодействие можно описать и с помощью операторов спинов электронов. [46]

Обменное взаимодействие между электронами соседних магнитных атомов в ферромагнетиках и ферримагнетиках приводит к тому, что индивидуальные магнитные моменты всех атомов в таком материале принимают определенную ориентацию и материал приобретает спонтанную намагниченность М при отсутствии внешнего поля. На первый взгляд это находится в противоречии с тем фактом, что при нормальных условиях даже ферромагнитные материалы не обнаруживают внешней магнитной поляризации. Этот кажущийся парадокс был разрешен в 1907 г. Вейссом, указавшим, что ферромагнетик всегда разбит на некоторое количество микроскопических областей - доменов. Внутри доменов намагниченность равна MS, но домены ориентированы в различных направлениях таким образом, что во внешнем пространстве их магнитные моменты компенсируются, и тело не обнаруживает внешней намагниченности. Это имеет крайне важное значение для изучения материалов. Ms может дать интересные сведения о структуре материала. Кроме того, большое значение при исследовании структуры материалов могут иметь положение и плотность расположения стенок доменов, а также их характерные особенности. [47]

Зависимость числа нейтронов N, рассеянных на угол &, ( нейтронограммы для Мпр2 в парамагнитном ( Т 295 К и антиферромагнитном ( Т 23 К состояниях. Пики ( 100 и ( 201, запрещенные при ядерном рассеянии, разрешены при магнитном рассеянии и появляются при переходе в антиферромагнитное состояние.| Зависимость интенсивности / пика ( 100 рассеяния нейтронов для МпРа от температуры. ( Кружки - экспериментальные данные. сплошная кривая - функция Бриллюэна для 5 / 2.| Зависимость вос-приимчивостей Хц и Xj. монокристалла Мпр2 от температуры. [48]

Обменное взаимодействие, обусловливающее упорядоченную магнитную структуру вещества, может приводить как к параллельной, так и к антипараллельной ориентации магнитных моментов соседних ионов в кристаллах. Вещества, в которых происходит полная ( или почти полная) компенсация антипараллельных моментов отдельных ионов, называют антиферромагнетиками. Экспериментальные данные по магнитным свойствам антиферромагнетиков, как правило, хорошо объясняются, если представить их магнитную структуру как суперпозицию двух или более вставленных одна в другую подрешеток, в каждой из которых магнитные моменты атомов параллельны друг другу. [49]

Обменное взаимодействие является, как известно, специфическим квантовым эффектом, возникающим в связи с той или иной симметрией волновых функций системы частиц по отношению к их перестановкам. Роль обменного взаимодействия в ферромагнетиках была впервые отмечена Я - И. [50]

Обменные взаимодействия, хотя и приводят к ориентации спиновых магнитных моментов, сами по себе имеют не магнитную природу, а обусловлены электростатическим взаимодействием между электронами. Они полностью аналогичны взаимодействиям, ответственным за корреляции спинов электронов в атомах, лбо их существование связано с принципом Паули, с одной стороны, и наличием взаимного электростатического отталкивания электронов - с другой. Основное отличие обменного взаимодействия от корреляции спинов внутри атома заключается в том, что в первом случае электроны, участвующие во взаимодействии, принадлежат различным атомам. [51]

Обменное взаимодействие само по себе допускает произвольную ориентацию антиферромагнитного вектора L в кристалле. Определенная его кристаллографическая ориентация устанавливается лишь релятивистскими взаимодействиями, описываемыми анизотропными по L членами разложения термодинамического потенциала. [52]

Влияние взаимодействий J и эффектов нулевого поля на спектр ЭПР монокристалла одной ориентации и энергетические уровни молекулы, содержащей два / 9-иона меди. [54]

Обменное взаимодействие приводит к низкоэнергетическому состоянию 5 0, поэтому с падением температуры снижается интенсивность сигналов. В рассмотренном ранее спектре порошкообразного образца расщепление полос д и д обусловлено двумя переходами с AMS 1, усредненными по ориентациям. [55]

Обменное взаимодействие имеет специфически квантовый характер. Формально это следует из того факта, что в классическом пределе спин системы обращается в нуль ( ср. Поэтому при переходе к классическому пределу исчезает всякое различие между состояниями с разным спином и, в частности, Различие в их энергиях. [58]

Страницы: 1 2 3 4