Прямое обменное взаимодействие

Cтраница 2

Происхождение обменной энергии в переходных Зй-элементах до сих пор точно не установлено. Несколько сомнительно, чтобы прямое обменное взаимодействие, введенное Гейзенбергом, было достаточным для устойчивости ферромагнитного состояния. [16]

В результате этого магнитные ионы оказываются столь удаленными друг от друга, что прямое обменное взаимодействие между ними пренебрежимо мало. [17]

Магнитные свойства ферритов разнообразны. Если в металлических ферромагнетиках спонтанная ( самопроизвольная) намагниченность ( магнитный момент единицы объема) обусловлена прямым обменным взаимодействием между магнитными ионами, то в ферритах такой обмен невозможен, так как магнитоактивные ионы разделены диамагнитными ионами кислорода, находящимся в р-состоянии. [18]

Многие соединения редкоземельных элементов при низких температурах магнитно-упорядочены. Поскольку в кристаллах межатомные расстояния в несколько раз больше, чем средний радиус 4 / - электронов прямое обменное взаимодействие, связанное с перекрытием электронных оболочек, очевидно, мало и не может отвечать за наблюдаемое магнитное упорядочение. [19]

Атомный магнитный порядок обусловлен, как и у ферромагнетиков группы железа, обменным взаимодействием. Его природа для РЗМ изучена еще недостаточно. Прямое обменное взаимодействие ввиду отсутствия перекрытия 4 / - слоев невозможно. [20]

Радиальное распределение электронной плотности в эквиатомных соединениях марганца MnBi ( /, MnSb ( 2 и MnAs ( 3. [21]

Наблюдающееся в ряду соединений MnBi-MnSb-MnAs увеличение перекрытия Sd-оболочек является следствием как роста радиуса электронной оболочки, так и уменьшения расстояния между атомами в направлении [001], которое изменяется от с. Отмеченное нами перекрытие Зс. Вместе с тем при перекрытии З - электронных оболочек в соединениях со структурой типа арсенида никеля возникает прямое обменное взаимодействие, которое, согласно данным работы [6], приводит к антиферромагнитному упорядочению. [22]

Ориентация спинов может оказаться параллельной или антипараллелыюй в зависимости от того, насколько заполнена электронами rf - подоболочка иона MI. Если оба электрона окажутся на одной и той же орбите ( d ( ij), то ориентация всегда будет антипараллельной. Кроме того, ион кислорода, который в результате отрыва от него электрона становится магнитным, может посредством оставшегося иеспа-ренного электрона вступить в прямое обменное взаимодействие с ионом Л / о. Предположим, что при переходе из основного состояния в возбужденное ориентация спина электрона, перешедшего с орбиты р ( 02 -) на орбиту d [ ( Л /, ), не изменяется. [23]

Хотя моменты М, как правило, меньше моментов R, тем не менее взаимодействие М - М превосходит взаимодействие R - R больше чем на порядок. Зй-волновые функции в значительной степени перекрыты, вероятно, более законно говорить о Sd-электронных полосах. Это последнее свойство 3 -элек-тронов, по всей видимости, и есть причина того, что в соединениях RM взаимодействие М - М часто считают прямым юбмен-ным взаимодействием в противоположность взаимодействию R - R. Выше было показано, что взаимодействие М - М даже в соединениях, где R - немагнитный атом, часто приводит к сильному ферромагнетизму, а из вычислений Фримена и Ватсона [18] следует, что он едва ли может возникнуть в результате прямого обменного взаимодействия. [24]

Можно убедиться, что во многих редкоземельных соединениях магнитный момент оказывается локализованным. В самом деле, температурная зависимость магнитной восприимчивости в этих соединениях описывается законом Кюри - Вейсса, что указывает на наличие локального поля в окрестности атома. Жаккарино и др. [50], используя электронный парамагнитный резонанс и найтовский сдвиг в ядерном магнитном резонансе, показали, что в редкоземельных фазах Лавеса ( см. гл. IV) типа ХА12, где X, например, гадолиний, электроны проводимости поляризованы. Это опять-таки указывает на то, что в обменном взаимодействии принимают участие электроны проводимости. Существуют также соединения ( например, GdOs2 с температурой Кюри 70 К), кристаллы которых являются ионными и ферромагнетизм у которых должен быть обусловлен прямым обменным взаимодействием. [25]

Можно убедиться, что во многих редкоземельных соединениях магнитный момент оказывается локализованным. В самом деле, температурная зависимость магнитной восприимчивости в этих соединениях описывается законом Кюри - Вейсса, что указывает на наличие локального поля в окрестности атома. Шаккарино и др. ( 50 ], используя электронный парамагнитный резонанс и найтовский сдвиг в ядерном магнитном резонансе, показали, что в редкоземельных фазах Лавеса ( см. гл. IV) типа ХА12, где X, например, гадолиний, электроны проводимости поляризованы. Это опять-таки указывает на то, что в обменном взаимодействии принимают участие электроны проводимости. Существуют также соединения ( например, GdOs2 с температурой Кюри 70 К), кристаллы которых являются ионными и ферромагнетизм у которых должен быть обусловлен прямым обменным взаимодействием. [26]

Источником этих полей ( достигающих 10е э) является контактное фер-миевское взаимодействие между магнитными моментами ядер и электронов ( взаимодействие СТС - сверхтонкой структуры), величина к-рого определяется значением амплитуды волновой ф-ции г э электрона на ядре. Контактное взаимодействие СТС может поэтому осуществляться лишь s - электро-нами, волновые ф-ции к-рых имеют максимум на ядрах. Наличие огромных полей Не указывает на то, что как внутренние s - слои ионных остовов в кристаллах ( Is, 2s, 3s), так и электроны проводимости ( 4s) испытывают существенный эффект подмагничивания благодаря О. Под прямым обменным взаимодействием понимается обменное взаимодействие, определяемое волновыми ф-циями электронов - непосредственных носителей магнитных ( спиновых, орбитальных) моментов. [27]

Страницы: 1 2