Cтраница 1
Кулоповское взаимодействие между неподвижными электрически заряженными частицами или телами осуществляется посредством их электростатического поля. Электростатическое поле представляет собой стационарное ( не изменяющееся с течением времени) электрическое поле. [1]
Силы кулоповского взаимодействия зарядов вызывают такое перераспределение носителей тока ( свободных носителей заряда) в проводнике, при котором потенциалы во исех его точках выравниваются и электрическое поле в проводнике исчезает. [2]
Взаимодействие неподвижных электрических зарядов называют электростатическим или кулоповским взаимодействием. [3]
Дело заключается главным образом в том, что кулоповское взаимодействие между электронами на малых расстояниях сильно экранировано. Далыюдействуюгцая же часть взаимодействия вносит вклад в плазменные колебания, частота которых столь велика, что обычно они не возбуждены, а также в коллективные ион-электронные колебания, которые как раз являются длинноволновыми колебаниями решетки. Остающееся экранированное взаимодействие столь слабо, что его можно рассматривать как возмущение; оно не влияет существенно на волновые функции. С другой стороны, как следует из критерия сверхпроводимости, даваемого, например, теорией Фрелиха, олектроп-фононнос взаимодействие должно быть столь велико, что оно не может быть рассмотрено по теории возмущений. Это означает, что волновые функции существенно изменяются таким взаимодействием. Математические методы рассмотрения таких сильных взаимодействий отсутствуют, и до сих пор мы не имеем ясной картины сверхпроводящего состояния. [4]
Это обстоятельство еще раз показывает, что продольные волны в плазме представляют коллективный эффект, связанный с кулоповским взаимодействием заряженных частиц. [5]
Учет ковалентности связи Cr-J ( путем введения интеграла перекрывания 54; и резонансного интеграла по Вольфсбсргу - Гельмгольцу 3гз - ( 7; / j) Sij приводит к расщеплению киазивырождепнмх уровней при сохранении разделения зарядов. При этом на комплекс с переносом заряда с чисто кулоповским взаимодействием накладывается ковалептпая связь. [6]
Свободный носитель может либо удалиться от иона противоположного знака за счет диффузии, либо рекомбинировать с ним. Свободный носитель заряда образуется, если тепловая энергия kT больше энергии кулоповского взаимодействия. [7]
За внешней плоскостью Гельмгольца располагается диффузный слой с потенциалом, изменяющимся от 2 до нуля и с плотностью заряда, совпадающей с Цч. Грэм подчеркивает, чго это увеличение концентрации следует отнести прежде всего за счет упрочнения ковалентной связи, а не за счет сил кулоповского взаимодействия. [8]
Чтобы сформулировать задачу расчета взаимодействия между электронами и фопонами в металле, мы выведем здесь иыражсние для гамильтониана в форме, где с самого начала включено куло-иовское взаимодействие между электронами и движениями ионов, но в то же время сделаны некоторые приближения для упрощения уравнений. Например, можно пренебречь анизотропией, которая, по-видимому, не очень существенна для проблемы сверхпроводимости. Предполагается, что колебания решетки можно разделить на продольные и поперечные и что электроны взаимодействуют только с продольными компонентами. Предположим также, как это часто делается в теории Блоха, что матричные элементы для электронно-фононпого и кулоновского взаимодействий зависят лишь от разности волновых векторов в начальном и конечном состояниях. При вычислении кулоповских взаимодействий сделаны предположения, которые1 равнозначны рассмотрению валентных электронов как газа свободных электронов. [9]