Магнитоупругое взаимодействие

Cтраница 2

Такой большой интерес к ним связан не только с высокой точкой Нее ля, но и с целым рядом интересных физических свойств как магнитных, так и, в особенности, других - в оптике, акустике, кинетике. В частности, FeBOs прозрачен в видимом свете, а гематит - в инфракрасном, что делает их привлекательным предметом исследования в оптике. Большая величина магнитоупругого взаимодействия в них приводит к некоторым необычным эффектам в магнитоакустике и акустооптике. ЙЗс, магнитная ячейка совпадает с кристаллохимической. Важно, что главная ось симметрии ( 3) является четной ( как и всегда - тройная ось для коллинеарной ОМС), что, как будет видно ниже, может играть принципиально важную роль. [16]

Спектр АФМР в МпСОз при Г 4 2 К [ 17J.| Зависимость прошедшей мощности от мощности на входе резонатора при фиксированных значениях магнитного поля Яо ( поле приложено в базисной плоскости для МпСОз при Т 1 7 К, с. ВЧ мм. В точке в - скачкообразное возбуждение спин-волновых пар, в точке г - их гашение ( срыв.| Кривые намагничивания РеВгз. 1 - метамагнитное состояние, Т - 4 2 К. 2 - парамагнитное состояние, Т 20 4 К. [17]

Квазиферромагнитная ветвь ( рис. 30.17) имеет щель аАфмр ( Я 0), определяемую средним геометрическим большого обменного поля и очень малого поля эффективной анизотропии в базисной плоскости. В последнюю, благодаря малости магнитокристаллографической анизотропии в базисной плоскости, могут давать заметный вклад магнитоупру-гое [40] и ( при низких температурах) сверхтонкое [ 41J взаимодействия. Аналогичным образом большое обменное поле усиливает влияние магнитоупругого взаимодействия на спектр фононов, приводя к сильной зависимости скорости звука в АФЛП от напряженности магнитного поля ( точнее, от его компоненты, параллельной легкой плоскости. [18]

Кривые намагничивания FeBra. 1 - метамагнитное состояние, Т 4 2 К. 2 - парамагнитное состояние, Т 20 4 К.. [19]

Квазнферромагнитная ветвь ( рис. 30.17) имеет щель ЮДФМР ( Я 0), определяемую средним геометрическим большого обменного поля и очень малого поля эффективной анизотропии в базисной плоскости. В последнюю, благодаря малости магннтокристаллографической анизотропии в базисной плоскости, могут давать заметный вклад магнитоупру-гое [40] и ( при ннзкнх температурах) сверхтонкое [41] взаимодействия. Аналогичным образом большое обменное поле усиливает влияние магнитоупругого взаимодействия на спектр фононов, приводя к сильной зависимости скорости звука в АФЛП от напряженности магнитного поля ( точнее, от его компоненты, параллельной легкой плоскости. [20]

Вследствие изменения формы / - орбиты одновременно меняется ее перекрытие с орбитами соседних ионов, с помощью которых осуществляется обменное взаимодействие редкоземельного иона с ионами Fe3, что в результате приводит к изменению величины Нобм. Таким образом, поле обменного взаимодействия зависит от направления намагниченности относительно локального кристаллического поля; то же самое, очевидно, относится и к величине расщепления дублета. Следует заметить, что такого рода деформация орбит / - электронов под влиянием поля обменного взаимодействия приводит к значительным изменениям упругой энергии в окрестности редкоземельных ионов. Магнитоупругое взаимодействие и связанная с ним магпитострикция так велики, что они тоже могут вносить значительный вклад в ыагнитокристаллическую энергию [118] ( см. § 4.1, стр. [21]

Такое представление несовместимо с полученным Гудинафом условием (6.81) существования прямоугольной петли. Как показывает подробный анализ, проведенный Бальтцером, в большинстве случаев действительно можно ожидать, что KD Ф Kw. Однако для выполнения условия KD 0 не всегда необходимо, чтобы магнитокристал-лическая анизотропия была равна нулю. Для этого достаточно, чтобы она компенсировалась магнитоупругим взаимодействием, что при благоприятных условиях может произойти, если константы магнитострикции АП1, Х100 удовлетворяют определенным соотношениям. [22]

Соотношение объемов полосовых и лабиринтных доменов в большинстве случаев определяют гистерезис-ные свойства аморфных сплавов. Обычно, чем больше объем полосовых доменов, тем выше цтах и Bs и тем меньше Нс. На доменную структуру влияют растягивающие напряжения в ленте. В неотожженных сплавах магнитная анизотропия связана с энергией магнитоупругого взаимодействия и определяется остаточными напряжениями и Xj. [23]

Страницы: 1 2