Cтраница 1
Резонансные взаимодействия основных амидных колебаний в упорядоченных пептидных структурах - Докл. [1]
Понятие о резонансном взаимодействии колебаний сплошной среды с движением ее частиц возникло в теории плазмы. Это связано с характерной особенностью плазмы - дальнодействием кулоновских сил, посредством которых частицы плазмы объединяются в сплошную среду. По этой причине движение каждой заряженной частицы в плазме подвержено влиянию множества других частиц, отстоящих на расстояния, значительно превышающие межчастичные. Однако если температура плазмы не слишком низка, то в силу сравнительной слабости кулоновских сил обобществляется малая доля степеней свободы, в то время как на остальные степени свободы влияние коллектива остается довольно слабым, и их можно считать индивидуальными. Чтобы пояснить эту особенность плазмы, полезно сравнить ее с обычным газом. В разреженном - кнудсеновском - газе отдельные частицы не взаимодействуют между собой, и поэтому коллективные степени свободы отсутствуют. С повышением плотности частота столкновений растет, в результате появляются коллективные степени свободы - звуковые волны. При этом из-за интенсивных столкновений энергия и импульс отдельных частиц меняются столь часто, что индивидуальные степени свободы заканчивают независимое существование. [2]
В настоящем пункте проанализирован процесс возбуждения псевдоволн при резонансном взаимодействии самосогласованных колебаний с заряженными частицами. Однако возможно и обратное явление резонансного порождения самосогласованных колебаний псевдоволнами. [3]
Усложнение структуры колебательных спектров может быть вызвано сосуществованием конформеров, так называемым кристаллическим расщеплением, проявлением ангармонизма, резонансным взаимодействием колебаний молекул в ассоциатах и другими причинами. Первый фактор следует сразу же исключить: конформеры в ацетонит-риле и бензонитриле отсутствуют. Теоретически можно представить существование поворотных изомеров в бензшшитриле и прошгонит-риле. [4]
Это, с одной стороны, приводит к ограничению отклика плазмы на электрическое поле правой поляризации при точном выполнении условия циклотронного резонанса ио иое, а, с другой, из-за размытия резонансной линии становится возможным резонансное взаимодействие колебаний с ио ф иое ( ио - иое k VTe), у которых правополяризованная составляющая электрического поля имеет хотя и малую, но конечную величину. [5]
Возвращаясь к восьмиводным сульфатам и селенатам РЗЭ, отметим, что каких-либо закономерных изменений в ИК-спектрах ( в первую очередь в величине расщепления v3 и интенсивности полосы V ]) с усилением эффективного заряда катионов в ряду РЗЭ проследить не удается. В пользу этого свидетельствует также отсутствие резонансного взаимодействия колебаний Х04 - групп, связанных с одним катионом или входящих в единую элементарную ячейку. [6]
При наличии кристаллографических данных ( пространственной группы, числа формульных единиц в элементарной ячейке) колебательные спектры этого класса соединений, как правило, могут быть довольно строго интерпретированы. Резонансное взаимодействие колебаний трансляционно неэквивалентных ионов в элементарной ячейке ( эффект Давыдова [10]) может быть учтено при рассмотрении корреляций между локальной группой симметрии и факторгруппой кристалла. [7]
Устранение незатухающих собственных колебаний обусловлено резонансным взаимодействием колебаний с потоком. В [133] также показано, что вывод о неустойчивости потока при выполнении условия dVo / dx 2cjpe, сделанный в работе [134], обязан математической ошибке. [8]
Усиление эффекта Давыдова свидетельствует о возрастании ковалентности связи между катионами РЗЭ и молибдатными группами. Для безводных перренатов РЗЭ, полученных обезвоживанием при 200 С соответствующих тетрагидратов [ 201, какие-либо кристаллографические данные отсутствуют. Качественный анализ ИК-спектров с учетом известных данных по колебательному спектру иона Re04 - [21] позволяет заключить, что в данном случае мы, очевидно, имеем дело с низкосимметричными кристаллами, причем, вероятно, строение кристаллов во всем ряду РЗЭ одинаково. Отчетливое дублетное расщепление ( в пределах 10 - 15 см-1) всех основных колебательных частот иона Re04 - указывает на существование значительного резонансного взаимодействия колебаний ионов Re04 -, входящих в одну элементарную ячейку. Величина этого дублетного расщепления проявляет тенденцию к росту по мере уменьшения ионных радиусов катионов РЗЭ. [9]
Во всех случаях наличие нескольких полос не может быть объяснено существованием разных типов водородной связи. Из общего рассмотрения колебаний комплекса X-H - - - Y, проведенного Б. И. Степановым [48], следует, что тонкая структура валентных колебаний X - Н может быть обусловлена переходами между подуровнями нулевого и первого колебательных состояний. Однако она может быть замаскирована тепловыми флуктуациями и предис-социацией. В кристаллах эти эффекты маловероятны. Поэтому было сделано предположение [271], что тонкая структура полосы поглощения N - Н в ангидридах аминокислот обусловлена именно указанными переходами. Отчетливое же проявление мультиплетности, по-видимому, обязано резонансному взаимодействию колебаний N - Н с колебаниями решетки кристалла вдоль направления N - Н ОС. [10]
Желобковые колебания играют важную роль в динамике высокотемпературной - термоядерной плазмы, которая обычно удерживается с помощью магнитного поля. Во многих системах, предназначенных для изучения термоядерного синтеза, плазма имеет вид шнура, вытянутого вдоль силовых линий магнитного поля. Желобковые колебания плазменного шнура неустойчивы, если напряженность магнитного поля уменьшается с удалением от центра шнура. Неустойчивость желобковых колебаний ( желобковая неустойчивость) приводит к быстрому развалу плазмы. Для борьбы с ней приходится существенно усложнять геометрию силовых линий магнитного поля. Возможно, что стабилизация вызывалась интересующим нас явлением резонансного взаимодействия желобковых колебаний плазмы с ее вращением. [11]