Циклотронное резонансное взаимодействие
Cтраница 1
Циклотронное резонансное взаимодействие может проходить в стохастическом режиме также в том случае, когда заряженные частицы движутся в неоднородном магнитном поле, например, удерживаются в магнитной ловушке. [1]
Специфика циклотронного резонансного взаимодействия состоит в том, что все псевдоволны приходят в точки возбуждения вторичной ( отраженной) z s - zs волны сфазированными. [2]
Чтобы сделать более эффективным циклотронное резонансное взаимодействие в плазму вводятся ионы, циклотронная частота которых отличается от циклотронной частоты ионов основной плазмы. [3]
Его решение представляет значительные трудности, поэтому задача о циклотронном резонансном взаимодействии в немонотонно меняющемся магнитном поле была решена лишь в упрощенных постановках. Так, в [92] рассматривались колебания, распространяющиеся под значительным углом к магнитному полю. В этом случае циркулярная составляющая электрического поля, вращающаяся в ту же сторону, что и заряженные частицы, резонирующие с колебаниями, была достаточно мала. [4]
Резонанс второго порядка, разумеется, может быть описан и в терминах циклотронного резонансного взаимодействия. [5]
 |
Диаграмма КМА элек - соответствует вертикальному, тронных циклотронных колебаний Анализ другой ветви колеба. [6] |
Тепловое движение заряженных частиц вдоль магнитного поля и в поперечном направлении по-разному влияет на циклотронное резонансное взаимодействие. [7]
Однако если резонансное взаимодействие ограничено достаточно малыми интервалами времени, за которые кривизна окружности не успевает существенно проявиться, то различие между черепковским и циклотронным резонансным взаимодействием должно стираться. В этом случае, как мы увидим ниже, циклотронное резонансное взаимодействие принимает вид че-ренковского, а кривизна траектории становится фактором, ограничивающим длительность взаимодействия. [8]
На первый взгляд циклотронное резонансное взаимодействие так же резко отличается от черен-ковского, как вращение по окружности от прямолинейного движения. [9]
Выше отмечалось, что наряду с задачей об ЭЦР-взаимодействии слаборелятивистских электронов многие другие задачи физики плазмы также описываются вторым фундаментальным гамильтонианом. Особенно близка к рассматривавшейся выше задача о циклотронном резонансном взаимодействии нерелятивистских заряженных частиц с электромагнитной волной, распространяющейся вдоль магнитного поля. [10]
Однако если резонансное взаимодействие ограничено достаточно малыми интервалами времени, за которые кривизна окружности не успевает существенно проявиться, то различие между черепковским и циклотронным резонансным взаимодействием должно стираться. В этом случае, как мы увидим ниже, циклотронное резонансное взаимодействие принимает вид че-ренковского, а кривизна траектории становится фактором, ограничивающим длительность взаимодействия. [11]
В этом случае за характерное время нарастания амплитуды колебаний t - ( Ima) 1 электроны, находящиеся в резонансной зоне, не успевают ее покинуть. В силу того, что основная зависимость от координаты z в задаче о резонансном взаимодействии связана с сочетанием ио - uoe ( z ], переход к комплексным значениям координаты в соответствии с правилом обхода Ландау эквивалентен переходу к рассмотрению нарастающих колебаний. Именно это обстоятельство позволяет использовать локальные выражения, дополненные правилом обхода Ландау, при анализе циклотронного резонансного взаимодействия в неоднородном магнитном поле. [12]
Страницы: 1