Cтраница 3
Пусть, кроме того, известны координаты аь а2 нового начала О в исходной системе координат Оху. [31]
Найдем cos угла между базисными векторами е; и ek, считая, что исходная система координат декартова. [32]
Ради удобства выбираем направления векторов V и Н в качестве осей X и Z исходной системы координат. Тогда искомая система координат К движется со скоростью V вдоль оси X, причем одноименные декартовы оси двух упомянутых координатных систем параллельны. [33]
Выберем вектор поворота р0 системы координат таким, чтобы в результате вращения ось г исходной системы координат ( проекция момента на которую имеет определенное значение т) во отношению к осям повернутой системы координат имела бы такую же ориентацию, как и ось г по отношению к исходной системе. [34]
Таким образом, поскольку A ( ei, 62 63) 1 0, то исходная система координат - правая. [35]
Если поверхности со co ( k) и со co ( q) изображаются в исходной системе координат kx и ky, то поверхность co ( k q) должна иметь такой же вид, но в координатной системе, начало которой лежит на поверхности со. Ленгмюровские колебания ( кривая 3 на рис. 49), обладают нераспадным спектром. [36]
Кривая - эллипс с центром в точке Ог ( -, - - Л в исходной системе координат. [37]
Значение а - 9 36 ел принято отрицательным потому, что ордината точки О в исходной системе координат уг отрицательна. [38]
Дхо, Д / о, Дго и поворота YOJ -, Уом параболоида-компенсатора в исходной системе координат неискаженного параболоида; ДГ: а) линейные AF, ДГИ, ДГ2, корректирующие смещения фокуса ( контррефлектора, облучателя); б) изменение dFz фокусного расстояния; гц - направляющие косинусы пх и фокальной оси параболоида-компенсатора. [39]
На ориентированной плоскости естественным образом возникает упорядоченная пара неколлинеарных векторов GI, G2 - координатных векторов исходной системы координат. [40]
Ясно, что предельный процесс б - 0 при Моо 1 не может быть выполнен в исходной системе координат, поскольку это дает тот же результат, что и линеаризованная теория. [41]
Если ты пользуешься единой для различных систем отсчета одновременностью классической механики, то только в одной, исходной системе координат имеется возможность принять равенство между скоростями распространения физических процессов в прямом и обратном направлениях. В системе, движущейся относительно исходной, скорость распространения света в направлении движения системы отличается от скорости распространения в противоположном направлении на удвоенную величину скорости движения системы. Так вот, для согласования с принципом относительности необходимо только предположить, что в этой системе отсчета и для скоростей распространения всех других физических процессов имеет место соответствующая асимметрия, обеспечивающая сохранение между кинематическими характеристиками различных процессов таких же соотношений, как и в исходной системе координат для аналогичных физических процессов. Это и есть кинематическое подобие. Необходимость же введения универсальных кинематических изменений при использовании преобразований Галилея и означает их неполноту соответствия пространственно-временным свойствам реального мира, которые находят непосредственное выражение в преобразованиях Лоренца. [42]