Спиновая система

Cтраница 2

Существование спиновой системы приводит к необычному выводу о существовании отрицательных температур. Здесь возникает ряд противоречий, и до настоящего времени экспериментальных данных недостаточно для окончательного их разрешения. Вопрос этот, однако, достаточно важен и заслуживает краткого обсуждения. [16]

Участие спиновой системы в процессах переноса тепла может осуществиться двумя путями: увеличением теплопроводности за счет переноса энергии спиновыми волнами ( магнонамщ; уменьшением теплопроводности в результате фонон-магнонного рассеяния. [17]

Примером неоднородных спиновых систем могут служить частичнокристаллические полимеры. [18]

Схема расщепления сигналов ЯМР в результате спин-спинового взаимодействия двух ядер А и X со спинами.| Вид спектра ПМР этильного. [19]

Для спиновой системы типа АВ в дублетных сигналах ядер А и В по мере уменьшения разности Дб и относительного увеличения JAB интенсивность внутренних компонент квадруплета 2 и 3 ( рис. 1.7) будут возрастать и они будут сближаться, а интенсивность внешних компонент / и 4 - падать, пока, как имеет место в предельном случае системы А2 ( см. выше), компоненты 2 и 3 не сольются ( при Д6 0), а компоненты 1 и 4 не исчезнут. [20]

Каждую спиновую систему в молекуле следует анализировать отдельно. [21]

Рассмотрим спиновую систему [ АВ ], энергетические уровни которой во внешнем магнитном поле схематично показаны на рис. II.7. Первая буква в обозначении мультипликативной функции спинового состояния относится к ядру А, а вторая - к ядру В. При тепловом равновесии различия в заселенности уровней пропорциональны разностям их энергий, так как по сравнению с kT они малы. На рис. II.8, а показан спектр однократного ЯМР в таких условиях. [22]

Каждую спиновую систему в молекуле следует анализировать отдельно. [23]

В спиновой системе, так же как и в колебательной системе, возможны только дискретные энергетические состояния, однако между обеими системами есть существенное различие. Спектр колебательной системы не имеет верхнего энергетического предела, в то время как у спектра спиновой системы такой предел имеется. В противоположность этому теплоемкость, связанная с возбуждением спиновой системы, проходит через максимум и падает далее до нуля. [24]

В связанной спиновой системе типа АХ при / АХ О частоты всех четырех переходов различаются и, следовательно, можно локально насытить только один переход. [25]

Если бы спиновая система сохраняла всю приобретенную таким образом энергию, угол прецессии возрастал бы до тех пор, пока направление намагниченности не изменилось на обратное и не наступило насыщение резонанса. Однако в действительности имеются потери энергии, которую спиновая система передает своему окружению путем излучения или с помощью других релаксационных процессов. Величина угла Ф0 зависит от напряженности h высокочастотного поля. [26]

Рассматриваемые нами идеальные спиновые системы являются механически жесткими. Учет упругих свойств решетки представляет собой весьма сложную задачу. [27]

Пусть состояния спиновой системы нумеруются квантовыми числами guv, причем v - квантовое число, по которому оператор Е0 вырожден. [28]

Конечное состояние спиновой системы в момент времени 2т не может быть получено из хаотичного состояния. Это состояние было Приготовлено с самого начала, но было неупорядочено из-за спин-решеточной релаксации. [29]

Вид сигналов групп СН, СН2 и СН3 при редактировании спектров. [30]

Страницы: 1 2 3 4