Cтраница 1
Полученная система интегральных уравнений в общем случае может быть решена только численно. [1]
Полученным системам интегральных уравнений ( 17 - 94), ( 17 - 96) и ( 17 - 98) соответствуют системы элементарных уравнений ( А) ( Б) и ( В) для определения потоков других видов излучения. [2]
Полученным системам интегральных уравнений ( 17.94), ( 17.96) и ( 17.98) соответствуют системы элементарных уравнений ( Д), ( В) и ( В) ря определений пЗтЪкфй других вигцов излучения. [3]
Следовательно, полученная система интегральных уравнений может быть численно решена указанным выше методом механических квадратур. [4]
Таким образом, в случае трехзвенной трещины полученная система интегральных уравнений имеет такую же структуру, как и система (11.66), и может быть решена указанным выше методом. [5]
Усиление требования эллиптичности в некоторых случаях позволяет совершить дальнейшую редукцию полученной системы интегральных уравнений к эквивалентной системе Фредгольма второго рода. [6]
В работе [154] аналогичными рассуждениями получены уравнения для нахождения комплексного потенциала в случае пластовых включений произвольной формы при площадной системе заводнения. Полученная система интегральных уравнений позволяет выразить комплексный потенциал течения как внутри, так и вне пластовых включений. [7]
Полученная система интегральных уравнений ( 1) является достаточно общей. Из нее непосредственно следует система интегральных уравнений четвертого порядка для НЩЛ. В этом случае матрицей проводимости будет служить одна клетка ИУПП при подстановке в нее размеров диэлектрических слоев и их про-шщаемостей. [8]
В результате значительного упрощения данный метод используется в конкретных технических задачах. Но в общем случае размерность полученной системы интегральных уравнений весьма велика, и условные вероятности трудноопределимы, что делает проблематичной возможность ее общего решения аналитическими методами. [9]
Можно доказать, что система интегральных уравнений (3.61), (3.62), (3.64) однозначно разрешима. Доказательство проводится сведением однородной системы интегральных уравнений к однородной краевой задаче и использованием теоремы единственности для последней. Мы не приводим это доказательство ввиду его громоздкости и еще по той причине, что система (3.61), (3.62) и (3.64), являясь отправной точкой наших исследований, сама все же мало пригодна для численного расчета. Полученная система интегральных уравнений состоит из двух векторных и одного скалярного уравнений, причем интегральное уравнение (3.61) относительно вектора плотности бв вихревых токов необходимо решать в объеме проводника, что сопряжено с большими вычислительными трудностями. [10]