Произвольная система

Cтраница 3

Проводим произвольную систему прямоугольных координат. Разбиваем фигуру на простые части и определяем по формулам (2.5) положение ее центра тяжести. [31]

Рассмотрим теперь произвольную систему параллельных сил. В этом случае всегда выполняется условие ( II 1.49) и система сил приводится к равнодействующей. [32]

График постоянной функции штрафа типа НП. [33]

Рассмотрим произвольную систему стимулирования типа НП. [34]

Пусть дана произвольная система векторов. [35]

Имеются две произвольные системы отсчета К и К, движущиеся определенным образом относительно друг друга. Известны скорость v и ускорение а некоторой точки Л в / ( - системе. [36]

Следовательно, произвольная система скользящих векторов может быть приведена к эквивалентной системе, состоящей из результирующего скользящего вектора, приложенного в О, и результирующей пары с моментом, равным сумме моментов всех заданных скользящих векторов относительно начала координат. [37]

Однако для произвольной системы фактическое построение кольца Ы () по 2 довольно сложно. Оно становится вполне обозримым в том важном случае, когда представляет собой полукольцо. Это построение дается следующей теоремой. [38]

В случае произвольных систем определение оптимальных параметров представляет весьма сложную, не всегда разрешимую задачу. В связи с этим задача оптимизации параметров сводится часто к последовательному перебору вариантов и к выбору наиболее подходящего из них. Для предварительной ориентации при выборе вариантов лучше рассматривать упрощенные расчетные схемы, позволяющие в ряде случаев оценивать качественное влияние того или иного параметра. [39]

Результирующий момент произвольной системы векторов относительно оси равен проекции на эту ось результирующего момента системы относительно какой-нибудь точки О на оси. [40]

При рассмотрении произвольной системы суждений типа А и Е, когда на нее не накладывается никаких ограничений, может оказаться, что она будет вырожденной. [41]

Для оценивания произвольных систем одновременных уравнений в настоящее время имеется довольно значительное количество методов, которые делятся на две группы. К первой группе относятся методы, применимые к каждому уравнению в. Комиссии Коулса [80], и некоторые другие. Вторая группа содержит методы, предназначенные для оценивания всей системы в целом. Несколько особняком стоят итеративные методы, или методы неподвижной точки, которые обладают определенными вычислительными достоинствами, что немаловажно при исследовании систем большой размерности, однако статистические их свойства изучены в недостаточной степени. [42]

В случае произвольной системы материальных точек простота предыдущей теоремы нисколько не нарушается при условии, что дифференциальным уравнениям динамики дадут ту замечательную форму, в которой их впервые представил Гамильтон и которую отныне следует предпочесть во всех общих исследованиях, относящихя к аналитической механике. Правда, формулы Гамильтона относятся исключительно к случаям, когда составляющие сил являются частными производными одной и той же функции координат; однако было нетрудно внести изменения, необходимые для того, чтобы сделать эти формулы применимыми в общем случае, когда силы выражаются любыми функциями координат. [43]

Если рассматривать произвольную систему излучателей с произвольным амплитудным распределением, то трудно сказать что-либо определенное о свойствах ее диаграммы направленности до тех пор, пока диаграмма направленности такой системы полностью не вычислена или не снята экспериментально. Так обстоит дело с произвольной системой, однако если на систему излучателей наложить какие-либо ограничения, то сразу появляется возможность найти какие-либо свойства системы, вытекающие из этих ограничений. Для отыскания общих свойств системы излучателей таким ограничением является условие обеспечения максимума КНД, которому удовлетворяют почти все системы с немеханическим движением луча. Одновременно это условие накладывает жесткие ограничения на амплитудно-фазовое распределение тока в антенне. Благодаря этому, у диаграммы направленности антенны появляются определенные свойства, которые можно найти. [44]

Окружение представляет собой произвольную систему, набор координат частиц которой мы обозначим как rs, В системе может присутствовать нетривиальное взаимодействие между ее частицами. Выключив взаимодействие между пробной частицей и окружающей ее системой, мы обозначим точные собственные энергии и собственные состояния первой как Epj и j), а последней - как ESjH и п) соответственно. [45]

Страницы: 1 2 3 4