Cтраница 1
Атомная система, изложенная Канниццаро в Очерке, хотя и была лишена противоречий, которые бросались в глаза в предшествующих теориях, тем не менее не была принята сразу, быть может, вследствие малого распространения за границей Nuovo Cimento 157; двумя годами позднее на конгрессе, состоявшемся в сентябре 1860 г. в Карлсруэ, Канниццаро снова изложил важнейшие принципы своей реформы. [1]
Атомная система со спином j в магнитном поле В имеет ( 2j - - l) возможных значений энергии. [2]
Атомная система может находиться только в особых стационарных или квантовых состояниях, каждому из которых соответствует определенная энергия Е; в стационарном состоянии атом не излучает. [3]
Атомная система является наиболее устойчивой, когда ее общая энергия минимальна. [4]
Атомные системы исследуются математически с помощью уравнений квантовой механики. Рассмотрим систему из - п частиц. Каждая частица системы обязательно должна находиться в какой либо точке пространства, поэтому интегрирование вероятности по всему пространству дает единицу. [5]
Атомная система насыщается настолько, что среда просветляется. В этой ситуации каждый атом взаимодействует с падающим полем так, как если бы других атомов не было; это - некооперативное поведение, и квантово-статистическое рассмотрение показывает, что атом-атомные корреляции здесь пренебрежимо малы. Линейность в этом соотношении связана с тем простым обстоятельством, что при малых внешних полях отклик системы линеен. В этой ситуации атомная система не насыщается; при больших С кооперативное поведение атомов доминирует, и мы имеем сильную атом-атомную корреляцию. [6]
Атомные системы характеризуются сферической симметрией, которая является их геометрической симметрией. [7]
Атомная система устойчива только для определенной совокупности состояний ( стационарных состояний), которые в общем случае соответствуют дискретной последовательности значений энергии атома. Каждое изменение этой энергии связано с переходом атома ( или молекулы) из одного состояния в другое. [8]
Атомная система, изложенная Канниццаро в Очерке, хотя и была лишена противоречий, которые бросались в глаза в предшествовавших теориях, тем не менее не была принята сразу, быть может, вследствие малого распространения за границей Nuovo Cimento 137; двумя годами позднее на конгрессе, состоявшемся в сентябре 1860 г. в Карлсруэ, Канниццаро снова изложил важнейшие принципы своей реформы. Некоторые ученые, в том числе Кекуле, Менделеев и Лотар Мейер, с энтузиазмом приняли идеи молодого итальянского химика 157а, в то время как Дюма выступил против этих идей, высказавшись за сохранение атомных весов, установленных Берцелиусом. Протоколы этого конгресса, опубликованные гораздо позднее Аншюцем 1б8, на редкость поучительны и дают ясное представление о состоянии химии того времени в связи с проблемой атомных весов. Канниццаро после своего устного выступления распространил среди участников конгресса оттиски Очерка. Мейер впоследствии признался 1И: Я прочитал Очерк еще раз дома и был поражен ясностью, которую это маленькое сочинение внесло в самые важные вопросы. [9]
Простейшей атомной системой с двумя валентными электронами является нейтральный атом гелия. Как мы видели, его термы распадаются на две группы: одиночные и триплетные. Нормальным состоянием нейтрального атома гелия является одиночное состояние Isls; второе формально возможное состояние lsls3Sj не осуществляется, так как оно противоречит принципу Паули. При возбуждении атома или иона с двумя валентными электронами наиболее часто возникают состояния, при которых лишь один из двух электронов переведен на энергетически более высокий уровень, второй же остается на нормальном уровне Is. Схема 5 дает такие возможные состояния атома гелия и соответствующие им термы. Цифры в первых трех графах указывают число электронов, находящихся в данном состоянии. [10]
Используется атомная система единиц. [11]
Рассмотрим теперь атомные системы, находящиеся под воздействием внешнего поля излучения. [12]
Для атомных систем с фиксированными ядрами имеет место следующий более простой результат. [13]
Реакция атомной системы на освещение ее интенсивным монохроматическим светом определяется механизмом уширения. [14]
Переход атомной системы в возбужденное состояние происходит в результате поглощения энергии при электронном ударе, снятие возбуждения сопровождается переходом энергии к электрону плазмы. В рамках данной модели предполагается, что на заселенность уровней практически не влияют те самые излучательнъге переходы, которые мы исследуем и которые мы надеемся использовать для определения Тв плазмы. Это означает, что плазма настолько плотная и частота электрон-ионных столкновений столь велика, что время жизни возбужденной системы относительно спонтанного излучения много больше, скажем раз в десять, чем время жизни между столкновениями. [15]