Любая изолированная система

Cтраница 1

Любая изолированная система имеет по крайней мере семь аддитивных интегралов движения ( семь уравнений законов сохранения): одно уравнение закона сохранения энергии, по три уравнения законов сохранения проекций векторов импульса и момента импульса на координатные оси. [1]

Любая изолированная система может обладать тем или иным видом энергии, но до тех пор, пока каждый из ее потенциалов во всех ее точках имеет одинаковое значение, система не будет изменяться и энергия не будет проявляться. Система может, как говорится, меть эквипотенциальную энергию, которая обнаруживается только в контакте с другой системой с иными потенциалами. Можно сказать, что система обладает потенциальной энергией, если в ней существует разность того или иного потенциала. Фактор интенсивности характеризует напряжение или потенциал данного вида энергии в системе, как, например, давление газа, температура, потенциал электрического заряда. Изменения энергии в системе состоят по существу в перемещении соответствующих факторов емкости от высокого потенциала к низкому. Такое перемещение обычно приводит к потере соответствующего вида энергии. [2]

Любая изолированная система стремится занять состояние с максимальной энтропией. Если у такой системы появляется возможность отвода энергии ( например, излучением), то она стремится занять состояние с минимальной энергией - основное состояние. За основное состояние обычно принимается состояние при температуре О К. Соответственно ведут себя и электроны в атоме. Распределение электронов по уровням энергии ( орбиталям) определяется принципом исключения Паули, который гласит, что в атоме не может быть двух электронов, у которых все четыре квантовых числа одинаковы. Полнота заполнения электронами внешних ( валентных) орбиталей играет важнейшее значение и определяет свойства элементов. [3]

Любая изолированная система с течением времени приходит в равновесное состояние и самопроизвольно не может из него емйти. [4]

Для равновесия любой изолированной системы необходимо и достаточно, чтобы при всех возможных изменениях состояния системы, не влияющих на ее энергию, вариация энтропии исчезала или была отрицательна. [5]

Для равновесия любой изолированной системы необходимо и достаточно, чтобы во всех возможных изменениях состояния системы, при которых не изменяется ее энергия, изменение ее энтропии было бы нулевым или отрицательным. [6]

Является ли адиабатической любая изолированная система. [7]

По этой причине любая изолированная система с течением времени переходит в термодинамически равновесное состояние и никогда самопроизвольно выйти из этого состояния не может. Параметры только равновесной системы могут иметь строго определенные значения и, следовательно, к таким системам применимы любые уравнения состояния. [8]

По этой причине любая изолированная система с течением времени переходит в термодинамически равновесное состояние и самопроизвольно выйти из этого состояния не может. Параметры равновесной системы могут иметь только строго определенные значения и, следовательно, к таким системам применимы любые уравнения состояния. [9]

Так как в любой изолированной системе существует по крайней мере одна линейная комбинация Nt такая, что ее значение сохраняется в течение всего процесса, при решении поставленных задач необходимо учитывать дополнительные ограничения. [10]

Полученные выводы справедливы для любой изолированной системы, в которой наблюдается самопроизвольный переход тепла. Может показаться, что они не представляют интереса для металлургии. Однако это не так, поскольку увеличение энтропии происходит во всех самопроизвольных процессах в изолированной системе. Так, например, расширение газов, диффузия в металлах или химические реакции приводят к увеличению энтропии изолированной системы, когда эти процессы протекают самопроизвольно. Таким образом, при равновесии энтропия изолированной системы максимальна. [11]

Согласно энтропийному принципу энтропия любой изолированной системы в состоянии термодинамического равновесия достигает максимально возможного для данной системы значения. Руководствуясь этим положением термодинамики и используя выражение (III.22) для энтропии газа в произвольном состоянии совместно с условиями (III.16), (III.17) ( где Л const и [ / const), можно в общем виде решить задачу о нахождении такого распределения, которое соответствовало бы термодинамически равновесному состоянию газа. [12]

Необратимость в цикле тепловой машины. [13]

Таким образом, в любой изолированной системе, в которой функционирует обратимая машина Карно, суммарная энтропия системы в целом остается постоянной. [14]

Отсюда вытекает, что в любой изолированной системе общий запас энергии остается постоянным. [15]

Страницы: 1 2 3 4