Зондгеймер

Cтраница 1

Зондгеймер считает, что по существу в проводниках наблюдается три широких класса явлений, в которых обнаруживается масштабный эффект. Во-первых, это наиболее простое проявление масштабного эффекта, заключающееся в возрастании удельного сопротивления образцов, представляющих собой очень тонкие проволочки или фольги ( ленточки), по сравнению со значением, которое оно имеет в массивном образце. [1]

Модель Зондгеймера и 13нльсона была рассмотрена также Колером [77], который не предполагал наличия времени релаксации, а использовал вариационный метод норного порядка. Поэтому Колер должен был прийти ( и действительно пришел) к тем же результатам, что и Зондгеймср ц Вильсон. Однако ввиду искусственности модели подобные расчеты в настоящее время по имеют смысла. [2]

Модель Зондгеймера и Вильсона была рассмотрена также Колером [77], который не предполагал наличия времени релаксации, а использовал вариационный метод первого порядка. Поэтому Колер должен был прийти ( и действительно пришел) к тем же результатам, что и Зондгеймер и Вильсон. Однако ввиду искусственности модели подобные расчеты в настоящее время не имеют смысла. [3]

Подобное выражение было получено Рейтером и Зондгеймером в теории аномального скин-эффекта. [4]

Решение (18.5) находится способом, напоминающим метод, примененный Рейтером и Зондгеймером для решения аналогичного уравнения, описывающего скин-эффект. [5]

Качественная теория этого эффекта была дана Пиппардом ( А. В. Pippard, 1947), а изложенная количественная теория принадлежит Рейтеру и Зондгеймеру ( G. E. Renter, E. [6]

Энергетическая диаграмма идеального трапецеидального барьера в системе металл-диэлектрик-металл при прямом смещении V электрода / относительно электрода 2. р. и ф2 - высоты потенциальных барьеров на поверхностях раздела металл-диэлектрик. [7]

Этот эффект был учтен Шриф-фером ( 1955 г.), который распространил на полупроводники расчеты Фукса ( 1938 г.) - Зондгеймера ( 1952 г.), выполненные для металлических НК и пленок. [8]

В формуле ( 1) для р неявно предполагается соблюдение правила Матиссена. Однако, как было показано Зондгеймером и Вильсоном [1], Колером [2] и Зондгеймером [3], возможные отклонения незначительны и правило Матиссена в большинстве случаев дает удовлетворительное приближение. [9]

Как пример реальной математики он всегда приводил метод Хопфа-Винера для решения интегральных уравнений, в которых интегрирование распространяется по полупространству. Этот нетривиальный метод, основанный на теории функций комплексного переменного, был применен Ройтером и Зондгеймером в середине 50 - х годов для решения задачи об-аномальном скин-эффекте, когда глубина проникновения электромагнитного поля в металл сравнима с длиной свободного пробега электронов. И поэтому в 50 - е годы имена Хопфа и Винера были очень популярны среди физиков, занимавшихся квантовой теорией металлов. [11]

Если бы в качестве исходной формулы для этого преобразования вместо формулы, выражающей сопротивление тонкой проволоки, была использована формула для тонкой пластинки, то слабая логарифмическая зависимость сохранилась бы. Однако очень сложная полная теория аномального скин-эффекта, развитая Пиппардом [139], а также Ройтером и Зондгеймером [142], показывает, что сопротивление, связанное с этим эффектом, действительно не должно зависеть от сопротивления массивного образца. [12]

Если времена релаксации по одинаковы, то теория может быть обобщена следующим образом. Предположим, что существует эффективное время релаксации, которое теперь уже будет различно для электро - и теплопроводности. Используя метод Вильсона [60], Зондгеймер и Вильсон показали, что формула (18.9) справедлива и в общем случае. [14]

Если времена релаксации не одинаковы, то теория может быть обобщена следующим образом. Предположим, что существует эффективное время релаксации, которое теперь уже будет различно для электро - и теплопроводности. Используя метод Вильсона [60], Зондгеймер и Вильсон показали, что формула (18.9) справедлива и в общем случае. [15]

Страницы: 1 2