Cтраница 1
Совершенно аналогичная ситуация возникает и в га-мильтоновой форме механики. Мы снова не имеем прямого метода интегрирования канонических уравнений, и наиболее эффективными оказываются координатные преобразования фазового пространства. [1]
Совершенно аналогичная ситуация имеет место при разветвленной поликонденсации мономеров с независимыми группами, расчет которой разбивается на решение двух отдельных задач. Первая из них является общей как для равновесной, так и для неравновесной поликонденсации и заключается в нахождении статистического закона, описывающего продукты этого процесса. Ниже будет показано, что такое описание продуктов поликонденсации мономеров с произвольным числом независимых функциональных групп может быть осуществлено при отсутствии реакций циклообразования с помощью некоторого ветвящегося случайного процесса. Расчет параметров этого процесса, который представляет решение второй задачи теории поликонденсации, осуществляется путем решения кинетических уравнений элементарных реакций для неравновесной поликонденсации или определением концентраций функциональных групп из уравнений принципа детального баланса для равновесной поликонденсации. [2]
Совершенно аналогичная ситуация возникает при гидролизе анионов моноэфиров фосфорной кислоты. [3]
Совершенно аналогичная ситуация и с введением дополнительных операций по доводке шестерен, изготовляемых на базовом станке, до той степени точности, с которой изготовляются они на станках с применением гипоидных пар с повышенным передаточным отношением. Можно предложить различные варианты технологического процесса доведения шестерен до нужной степени точности. [4]
Совершенно аналогичная ситуация возникает тогда, когда имеются два поднабора функций фр ф2, ф3 и г), г () 2, г) 3, преобразующихся каждый по неприводимому представлению Г и выбранных так, что на каждом поднаборе матрицы представления для каждой операции симметрии одни и те же. [5]
Совершенно аналогичная ситуация возникает и в рассматриваемом нами квантовоМеханическом случае. Благодаря взаимодействию между светом и экситонами Френкеля возникают новые стационарные состояния с новыми энергиями и новым законом дисперсии. Чтобы не слишком перегружать формализм всевозможными индексами, мы рассмотрим сравнительно простую конфигурацию. [6]
Совершенно аналогичная ситуация имеет место и для излучения назад. [7]
Совершенно аналогичная ситуация имеет место во всех остальных вариантах рассматривавшихся структур - тригональных, гексагональных и ромбоэдрических. Во всех этих случаях тройная ось структуры проходит через центральный ион окта-эдрического комплекса. Ввиду отсутствия признаков искажения симметрии этих кристаллов ( как и появления сверхструктуры) приходится допускать, что тройная ось в комплексных анионах, несмотря на ее отсутствие в каждое отдельно взятое мгновение, существует в качестве статистического среднего. [8]
Анализируя заводские нормы на прочность и шлаковые включения в виде цепочки или сплошных продольных, выявляют совершенно аналогичную ситуацию одиночным дефектам. [9]
Напрашивается естественный вопрос: почему же все-таки возникает наклон поверхности складывания. В этом случае кристаллы образуются путем агрегации выпрямленных молекул, причем предполагается, что условия оптимальной упаковки концов молекул требуют, чтобы кристалл обладал скошенной структурой, которая соответствует взаимному смещению цепей на 1 / 2 связи С-С. Совершенно аналогичная ситуация наблюдается и в случае полимера, когда оптимальная упаковка участков складок может быть достигнута, очевидно, лишь при условии скошенности поверхности складывания. В то же время важное различие между рассмотренными двумя случаями заключается в том, что для низкомолекулярных соединений формирование поверхностей кристалла протекает независимо от того, каково внутреннее строение кристалла, благодаря чему не наблюдается образования секторов, в то время как при кристаллизации полимеров вследствие того, что участки макромолекулы в кристалле связаны между собой складками, соответствующие поверхности роста образуют структурно-различные сектора, отличающиеся по направлению поверхностей складывания. [10]
Это обстоятельство указывает на то, что в евклидовом пространстве ковариантные и контравариантные тензоры Л / и А1, которые связаны равенствами (7.14), нельзя рассматривать как различные объекты, существующие независимо от выбора системы координат. Допустив противное, мы пришли бы к противоречию, так как в декартовой системе координат мы не могли бы обнаружить их различие. Совершенно аналогичную ситуацию мы имеем для тензоров высшего ранга, которые переводятся друг в друга посредством ( однократных или многократных) применений операций поднятия и опускания индексов. Эго обстоятельство указывает на целесообразность следующего определения. [11]
Это, быть может, было бы несколько сложно для школьного курса, но и в учебниках для студентов такой схемой не пользуются. Совершенно очевидно, что и далее определенные физические величины оказались бы по масштабу совершенно неприемлемы. Поэтому единица массы все-таки используется в качестве базовой, а платить за это приходится некоторой путаницей в основных законах механики и размерным коэффициентом в законе всемирного тяготения - гравитационной постоянной. Совершенно аналогичная ситуация возникает при использовании системы СИ в электродинамике. [12]