Резонансная ситуация

Cтраница 1

Резонансные ситуации в бесконечных волноводах раскрывают еще одну интересную особенность таких структур. [1]

Наиболее важным и интересным свойством волновода, проявляющимся при изучении вынужденных движений, является существование некоторых резонансных ситуаций. [2]

Дефектность сетки, ее топология, связанная с существованием разрежений и сгущений, может при этом приводить к резонансным ситуациям ( как в резонансе маятников), которые можно трактовать как релаксационные переходы. Нетрудно видеть, что эта модель смыкается с моделью ковалентого пара-кристалла. В принципе задача о колебаниях такой системы должна поддаваться решению, которое может оказаться особенно интересным при изучении кинетики отверждения мультифунк-циональных олигомеров. [3]

Еще один путь построения таких решений [ 90, 1571 связан о использованием общих решений задачи об отражении ( см. § 1 данной главы) и поиском на основе их анализа определенной резонансной ситуации. Такая ситуация характеризуется наличием неоднородных отраженных продольных и сдвиговых волн при отсутствии падающей SV волны. [4]

Рассмотренные резонансные ситуации в определенной мере дополняют данные об особенностях краевого резонанса, полученные выше. [5]

Полевая зависимость п %. Отчетливо виден резонансный характер зависимости вероятности от индукции внешнего магнитного поля. [6]

В результате прецессии вокруг суммарного поля у вектора спинового момента появляются отличные от нуля поперечные компоненты и изменяется проекция на направление постоянного поля. В резонансной ситуации спин прецессирует вокруг направления переменного поля ( во вращающейся системе координат) и, как видно из рис. 16, в этом случае спин может опрокинуться и полностью изменить свою ориентацию. Рисунок 2 иллюстрирует резонансный характер зависимости вероятности переворота спина от В0 при фиксированной частоте переменного поля. [7]

Выполнение нулевых граничных условий на торце с помощью вариационного принципа [281 ] приводит к бесконечной системе, которая решается способом редукции. При анализе резонансных ситуаций, однако, большое значение имеют фазовые характеристики. [8]

Обычно коэффициент потерь композитной балки определяется с помощью ширины резонансной амплитуды, соответствующей половине мощности излучения. Это не единственный метод определения характеристик демпфирования для заданной резонансной ситуации с балкой, поскольку столь же успешно могут быть использованы с учетом их особенностей и другие методы, в том числе основанные на определении декремента затухания, построения графиков форм колебаний и диаграмм Найквиста. [9]

Пренебрегая в (8.3.1) членами порядка произведения малых величин fez / я, приходим к результату, полученному ранее. Следовательно, и для осесимметричных задач асимптотической теории в резонансной ситуации удовлетворяется принцип двойственности. [10]

Различия физического плана между этими двумя типами задач в достаточно полной мере удается проследить лишь для случая SH-волн. Только здесь удается получить решение в замкнутом виде и проанализировать особенности резонансных ситуаций, возникающих при задании на поверхности волновода внешней нагрузки. [11]

На практике, однако, неизбежно различие режимов отдельных мостов, нарушающее эту компенсацию. В результате некоторая доля гармоник порядков ( 2) попадает во внешние цепи, с чем приходится считаться при анализе условий работы оборудования и выявлении возможных резонансных ситуаций в сетях переменного тока. [12]

Однако более интересен случай 0 в со, когда частота со попадает в интервал сплошного спектра. Точнее, он не имеет смысла при буквальном его понимании, когда параметр в считается вещественным. Но подобная особенность поведения колебательной системы характерна для любой резонансной ситуации, при которой пренебрежение затуханием ( диссипацией) собственных колебаний всегда приводит к бесконечно большим амплитудам колебаний, как только частота возбуждающей силы совпадает с одной из собственных частот системы. [13]

Рассматривая волновые процессы в волноводе, аналогично тому, как это делалось в предыдущих главах для полупространства, можно выделить задачи двух типов. В задачах первого типа мы не интересуемся источником волнового движения и ищем лишь возможные состояния волновода, согласованные с определенными условиями на его поверхности. По сути, речь здесь идет о поиске некоторых резонансных ситуаций - таких частных решений уравнений движения для гармонических процессов, которые обеспечивают нулевые граничные условия относительно некоторого числа статических и кинематических факторов. Эти частные решения называются нормальными модами или нормальными волнами в волноводе. [14]

Некоторые из проанализированных выше результатов в определенной мере позволяют говорить об аналогии между волновыми полями в случаях SH-волн и волн Рэлея - Лэмба. Однако имеющиеся данные о возбуждении полубесконечного волновода свидетельствуют и о принципиальном различии между ними. При генерации волн Рэлея - Лэмба на частотах запирания не наблюдается резонансных ситуаций. Резонансные явления, возникающие в этом случае, имеют отличную от резонансов на SH-волнах природу и связываются с нераспространяющимися модами. [15]

Страницы: 1 2