Аномальный скин-эффект

Cтраница 3

Если бы в качестве исходной формулы для этого преобразования вместо формулы, выражающей сопротивление тонкой проволоки, была использована формула для тонкой пластинки, то слабая логарифмическая зависимость сохранилась бы. Однако очень сложная полная теория аномального скин-эффекта, развитая Пиппардом [139], а также Ройтером и Зондгеймером [142], показывает, что сопротивление, связанное с этим эффектом, действительно не должно зависеть от сопротивления массивного образца. [31]

Как можно показать, длина свободного пробега электронов растет с убыванием температуры Т быстрее, чем Г 1, так что условие (52.13) выполнено и для обычных частот, но при низких температурах. Таким образом, условия для проявления аномального скин-эффекта выполняются как при высоких частотах и нормальных температурах, так и в области обычных частот, но низких температур. [32]

Вторая необходимая нам идея была выдвинута Пиппардом; она заключается в том, что локальная связь не адекватна действительности при описании чистого сверхпроводника. Подобно тому как закон Ома в случае аномального скин-эффекта нужно заменить нелокальным соотношением, так и уравнение Лондонов необходимо в случае чистого сверхпроводника заменить более общей нелокальной связью между током J и потенциалом А. Эта связь известна как уравнение Пиппарда. Это означает, что для сплавов уравнение Пиппарда иногда может быть упрощено - оно переходит в локальное уравнение Лондонов. В целом можно утверждать, что уравнение Лондонов справедливо для сплавов, а уравнение Пиппарда - для чистых сверхпроводников. [33]

Следует, конечно, иметь в виду, что эта оценка справедлива лишь для достаточно грязных металлов или же при достаточно высоких температурах. В противном случае могут быть реализованы условия аномального скин-эффекта, когда формула (8.43) неверна. [34]

Внимание было обращено на висмут, потому что он является одним из наиболее давно изучаемых материалов, которые дают четкое доказательство зеркального отражения электронов, участвующих в явлениях переноса. Этот вывод был сделан Смитом [68] при изучении аномального скин-эффекта и Фридманом и Ке-нигом [9] на основании изучения собственно размерного эффекта. [35]

Однако эта зависимость от состояния поверхности ограничивает возможность применения метода аномального скин-эффекта. [36]

Очевидно, что величина этого расстояния должна играть роль в любой теории магнитных свойств сверхпроводников. Вместо лондоновских уравнений здесь появляются нелокальные интегральные уравнения, аналогичные уравнениям аномального скин-эффекта. [37]

Второй вопрос, который возникает при наличии границы, связан с характером отражения возбуждений от границы. Как известно, в некоторых задачах, например в задаче об аномальном скин-эффекте [13], в двух предельных случаях - зеркальном и диффузном - получаются незначительно различающиеся результаты. Можно надеяться, что и в данном случае характер отражения возбуждений от границы не сказывается существенно на величине глубины проникновения. [38]

Для плохих проводников и при высоких температурах, когда величина / существенно уменьшается, эти соотношения могут быть использованы. В чрезвычайно интересной для науки и техники области низких температур используется только теория аномального скин-эффекта. [40]

Применявшаяся ранее методика расчета переноса тепла излучением в сосудах Дьюара [48], основанная на классической теории, дает заниженные величины теплового потока. Наличие расхождений отмечалось и ранее [76], однако правильное объяснение было дано лишь на базе теории аномального скин-эффекта. [41]

Тот факт, что поляризационный оператор оказался пропорциональным 6 ( г: - г2), связан с пренебрежением в макроскопической теории эффектами пространственной корреляции. Эти эффекты существенны в металлах ( в особенности в сверхпроводящих) при частотах, когда имеет место аномальный скин-эффект. Нас в дальнейшем будут, однако, интересовать существенно большие частоты ( инфракрасные и выше), в области которых никакой пространственной дисперсии нет. [42]

Это очень хорошее приближение, если мы считаем, что нормальные носители дают вклад в действительную часть проводимости, а сверхпроводящие носители - в мнимую часть. Так как в нормальном состоянии средний свободный пробег / меньше глубины проникновения, нам не нужно рассматривать аномальный скин-эффект. [43]

Мы увидим, что если 5 меньше I, то J и Е фактически уже не связаны законом Ома. Область частот, для которых 5 I, называют областью нормального скин-эффекта, а область, где 6 I - областью аномального скин-эффекта. Обратимся теперь к последней области и посмотрим, каким образом нужно для этого случая модифицировать описанную выше теорию. [44]

Перенос электрона - - - а ПЛЯРШГ-ПГЫ-ТИ vnr. [45]

Страницы: 1 2 3 4