Cтраница 1
Первая скобка в правой части обусловливает излучение турбулентности за счет ее внутренней нестационарности. Поскольку наличие пульсационного ускорения предполагает пульсационную реакцию со стороны жидкости, этот член характеризует дипольную компоненту турбулентного излучения в тензоре Ту, которая может иметь место даже в случае стационарного движения турбулентности в целом, в частности, при нулевой конвективной скорости. Этот член соответствует внутреннему дипольному эффекту турбулентности. Вторая квадратная скобка в (2.69) характеризует нестационарную рефракцию, сопровождающуюся также реактивным противодействием со стороны жидкости, а потому оказывающую силовое воздействие на среду. Третий член, подобно второму, имеет двоякую функцию: с одной стороны, он обусловливает нестационарную конвекцию, сопровождающуюся нестационарным эффектом Доплера, подробно рассматриваемым в главе 5; с другой стороны-это силовое воздействие, оказываемое ускоренно движущейся турбулентностью на окружающую покоящуюся жидкость. Если ускоренно движущийся объем турбулентной жидкости сохраняет неизменной свою форму, то третий член определяет градиент присоединенной массы движущегося объема. Наличие же градиента присоединенной массы является условием, необходимым для излучения. [1]
Первая скобка отлична от нуля, так как х t х2, вторая также отлична от нуля, так как содержит сумму квадратов двух слагаемых, которые в силу условия х1 / х2 не могут обратиться в нуль одно - временно. Таким образом, разным значениям аргумента из множества ] - оо, оо [ соответствуют разные значения функции. Значит, существует обратная функция. [2]
Первая скобка для идеальных растворов равна нулю. [3]
Первая скобка отлична от нуля, так как x1 xt, вторая также отлична от нуля, так как содержит сумму квадратов двух слагаемых, которые в силу условия хг ф xt не могут обратиться в нуль одновременно. Таким образом, разным значениям аргумента из множества ( - оо, оо) соответствуют разные значения функции. Значит, сущест-вует обратная функция. [4]
Первая скобка проверяет, является ли номер месяца делителем числа года, а вторая - является ли другой делитель днем месяцакта. Для определения продолжительности месяца нам нужен многосторонний выбор, единственный блок, который до сих пор пока не появлялся. [5]
Первая скобка отлична от нуля, так как х ФХъ, вторая также отлична от нуля, так как содержит сумму квадратов двух слагаемых, которые в силу условия хг ф xz не могут обратиться в нуль одновременно. Таким образом, разным значениям аргумента из множества ] - оо, - f - [ соответствуют разные значения функции. Значит, существует обратная функция. [6]
Первая скобка в (4.13) совпадает [74] с уравнением, из которого находится критическая частота волны HEj1, в волноводе без пленки. При этом указанная частота совпадает с критической частотой волны HEJ, в обычном волноводе без пленки. Уравнение (4.12) является [74] также дисперсионным уравнением волны НЕ, а выражение во второй скобке в (4.13) соответственно уравнением для определения критической частоты этой волны. [7]
Первая скобка отлична от нуля, так как хг х вторая также отлична от нуля, так как содержит сумму квадратов двух слагаемых, которые в силу условия хг ф х2 не могут обратиться в нуль одновременно. Таким образом, разным значениям аргумента из множества ( - оо, 4 - оо) соответствуют разные значения функции. Значит, сущест-вует обратная функция. [8]
Первая скобка отлична от нуля, так как х Ф - г, вторая также отлична от нуля, так как содержит сумму квадратов двух слагаемых, которые в силу условия Xi x2 не могут обратиться в нуль одновременно. Таким образам, разным значениям аргумента из множества ] - оо, оо [ соответствуют разные значения функции. Значит, существует обратная функция. [9]
Первая скобка содержит сумму элементарных приведенных теплот для высших источников теплоты, вторая - такую же сумму для низших источников теплоты. Так как в скобках суммируются бесконечно малые величины, то каждую из них можно заменить интегралом, взятым вдоль процессов расширения и сжатия. [10]
Первая скобка содержит сумму элементарных приведенных теплот для высших источников теплоты, вторая - такую же сумму для низших источников теплоты. Так как в скобках суммируются бесконечно малые величины, то каждую из них можно заменить интегралом, взятым вдоль процессов расширения и сжатия. [11]
Здесь первая скобка дает длину нижней половины растянутой пружины, а вторая - верхней. [12]
Далее первая скобка во второй части есть cos ( л, р), где р есть направление главной нормали. [13]
Для первой скобки должны быть взяты матричные элементы по спинорам, отвечающим пептонам, а для второй - по спинорам, соответствующим кваркам. [14]
Вычислим сначала первую скобку Пуассона. [15]