Скорость - звезда
Cтраница 1
 |
Галактическая система координат. [1] |
Скорость звезды в направлении, перпендикулярном прямой, соединяющей Солнце и звезду. [2]
Скорости звезд и газа в стационарных состояниях ядер, как правило, невелики, до 107 см сек-1, иногда встречаются несколько большие значения. Однако возможны быстрые вращения ядер. [3]
Скорости звезд относительно солнечной системы, как можно установить, изучая эффект Доплера, составляют в большинстве случаев величины порядка 20 км / сек, но в некоторых скоплениях звезд и спиральных туманностях имеют место скорости до 300 км / сек. [4]
Какова скорость звезды, если она движется вокруг центра галактики по круговой орбите. [5]
Если скорость пробной звезды достаточно велика по сравнению с дисперсией скоростей в системе, то малое время взаимодействия с проходящей пробной звездой обусловит незначительность отклика звезд и угол отклонения будет мал. Этот случай мы и собираемся рассмотреть как наиболее простой. А затем нас ждет вознаграждение: он окажется хорошим приближением даже и при малых скоростях. [6]
Чему равна скорость звезды относительно наблюдателя. [7]
Функция распределения скоростей звезд поля f ( k) известна. [8]
При надлежащем выборе координатной системы скорости звезд очень малы по сравнению со скоростью света. Но это условие никак нельзя было совместить с выбранными граничными условиями. После всего изложенного этот результат не вызывает удивления. Факт незначительности скоростей звезд позволяет сделать заключение, что всюду, где имеются неподвижные звезды, потенциал гравитационного поля ( в нашем случае У В) не может быть существенно больше, чем у нас; это следует из статистических соображений так же, как и в теории Ньютона. Во всяком случае, наши вычисления привели меня к убеждению, что подобные условия вырождения для g в пространственной бесконечности не могут быть постулированы. [9]
Если скорость массивной звезды ненамного превышает скорость звезд поля vt, то коллективное рассеяние будет очевидным образом преобладать. [10]
Неравенство (5.65) показывает, что квадрат скорости звезды не может уменьшиться на величину, бблыную, чем сам квадрат скорости, и не может увеличиться больше, чем на квадрат скорости звезды, с которой произошло сближение. [11]
Более точное приближение дает рассмотрение изменения скорости звезды в рамках чисто разрывного случайного процесса. [12]
Для расстояний г4 кпс принятая им дисперсия скоростей звезд была достаточна, чтобы сделать модель устойчивой относительно аксиально-симметричных возмущений. Однако для стабилизаг ции внутренней части требуются большие эксцентриситеты орбит. Вместо того, чтобы экстраполировать эпициклические орбиты к эксцентриситетам, большим 0 2, Калнайс соответственно уменьшает отклик, предполагая, что только часть з-везд принимает участие в коллективных модах. [13]
Здесь нет ничего удивительного, ибо, зная начальные координаты и скорости звезд и их движение в среднем гравитационном поле, мы всегда можем определить число звезд, приходящееся на небольшой интервал координат и скоростей в заданный момент времени ( или решить бесстолкновительное уравнение Больцмана), и найти таким образом функцию распределения. [14]
В центральной области, которая при разумных предположениях о величинах дисперсий скоростей звезд остается ( в линейном приближении) неустойчивой по отношению к глобальным ( прежде всего бароподобным) модам ( см. раздел 4.3 главы V), образуется овальное искажение формы - бароподобная стоячая волна, частота которой Qp определяется равновесными, параметрами этой области. В свою очередь бар возбуждает главным образом в наиболее плоских и холодных подсистемах галактики отстающую спиральную волну плотности, имеющую сильную закрутку. [15]
Страницы: 1 2 3 4