Скорость - импульс
Cтраница 3
Лучше результаты могут быть получены при помещении источника колебаний на краю конструкции, на стороне, перпендикуляр ной основной поверхности. Измерения скорости импульса вдоль поверхности отражают свойства поверхностного слоя бетона и не позволяют судить о прочности бетона в глубине. [31]
Дисперсия приводит к тому, что короткий цуг волн, или импульс, расплывается. Поэтому самое понятие скорости импульса становится не вполне определенным. Его заменяют понятием групповой скорости, которая представляет собой, грубо говоря, скорость движения центра тяжести цуга волн. [32]
 |
Сигнал, зарегистрированный в линии передачи на фиксированном расстоянии от точки приложения узкого положительного или отрицательного возбуждающего импульса. [33] |
Нетрудно видеть, что при малой амплитуде возбуждающего импульса ( а) форма сигнала не зависит от его полярности, тогда как отклики на сигнал большой амплитуды ( б) различны при разных его полярностях. Заметим также, что скорость импульса зависит от амплитуды. Импульс положительной полярности с болыирй амплитудой движется быстрее импульса с малой амплитудой. [34]
Однако среда ( за исключением вакуума) обычно характеризуется дисперсией, т.е. монохроматические волны распространяются с различными фазовыми скоростями, зависящими от их длины, и импульс начинает деформироваться. В таком случае вопрос о скорости импульса становится более сложным. Если дисперсия не очень велика, то деформация импульса происходит медленно и мы можем следить за перемещением определенной амплитуды поля в волновом импульсе, например, максимальной амплитуды поля. Однако скорость перемещения импульса, названная Рэлеем групповой скоростью, будет отличаться от фазовой скорости любой из составляющих его монохроматических волн и должна быть предметом специального расчета. [35]
 |
Рентгеновский спектр золы угля, %. SiO2 - 48 15. А1 О3 - 21 09. СаО - 6 95. Ге2О3 - 9 6. TiO-116. Мп3О4 - 0 21. К2О - 1 47. SO3 - 5 96. [36] |
Первый метод, обычно применяемый для качественных, полуколичественных и количественных работ, где не требуется максимальная точность, предусматривает прохождение импульсов через счетчик. Это дает сигнал тока, обусловленный скоростью импульсов. Интенсивность линий измеряется по высоте пиков. [37]
Второй набор номера происходит аналогично вышеизложенному, но с частотой 12 5 имп / сек. Контакт вн - ( Н31) переключает скорость импульсов, выдаваемых датчиком импульсов. По окончании второй серии импульсов и четвертой выдержки времени сработает реле Р ( Р12), контактом 51 - 52 ( Т22) которого осуществляется контроль остановки искателя на проверочном выходе. При правильной остановке проверяемого ЛИ на выходе в ATA-III сработает реле ЛР, которое блокируется. [38]
В это уравнение не входит малый параметр е, и поэтому CQ оказывается порядка единицы. Там же сформулирован метод последовательного отыскания малых поправок к скорости импульса и его профилю, а также1 приведены выражения для поправок первого порядка по 8 в модели Фитц-Хью - Нагумо. [39]
Разрешающее время - время, которое соответствует получению исходного импульса от излучателя и срабатыванию реле. Помимо свойств самого реле, это время зависит от скорости импульсов. С увеличением скорости импульсов разрешающее время сокращается, поскольку при этом быстрее заряжается конденсатор интегрирующего устройства. В течение определенного времени реле не работает, так как, несмотря на большую постоянную разряда, конденсатор не успевает зарядиться до нужного напряжения. [40]
Очевидно, что полученные выше результаты нахо-дятся в противоречии с обычными допущениями, принятыми при континуальном рассмотрении ударного сжатия. Во-первых, профиль ударной волны нестационарен во времени, поскольку скорости импульсов позади фронта изменяются по мере их превращения в уединенные волны. Следовательно, за фронтом ударной волны температура не возрастает. В § 4 мы увидим, как модифицируется это аномальное поведение под влиянием ненулевой начальной температуры в цепочке. [41]
В выражении (7.125) мы специально написали знак минус перед действительной частью: именно такой знак обеспечивает устойчивость системы. Это упрощение не носит принципиального характера и лишь незначительно изменяет скорость импульса. [42]
На тех же основаниях решается ряд других задач, относящихся к распространению возбуждения. Решение для волокна переменного сечения показывает, что по мере приближения к расширению волокна скорость импульса падает, а затем, после прохождения границы, асимптотически возрастает до постоянной величины. При обратном движении скорость возрастает по мере приближения к сужению, а затем падает допредельного значения. [43]
Так как отношение р0 / Ро меняется с температурой ( повышается с увеличением температуры), то скорость импульса сжатия в газе растет с повышением температуры. При неизменной температуре отношение / Vpo Для данного газа не зависит от плотности и, следовательно, скорость распространения слабого импульса не зависит от средней плотности газа. Найденная скорость распространения слабого импульса сжатия 334 м / сек совпадает со скоростью звука в воздухе при тех же условиях. Звуковые волны можно рассматривать как ряд таких импульсов сжатия, следующих вплотную друг за другом и распространяющихся с одинаковой скоростью. Пока сжатия в звуковой волне невелики, она должна распространяться с той же скоростью, что и отдельные слабые импульсы сжатия. [44]
Скорость импульса с 334 м сек; это и есть скорость звука в воздухе. Так как отношение / 0 / Ро меняется с температурой ( повышается с увеличением температуры), то скорость импульса в газе растет с повышением температуры. При неизменной температуре отношение р0 / ро для данного газа есть величина постоянная ( закон Бойля-Мари - отта) и, следовательно, скорость импульса не зависит от давления газа. [45]
Страницы: 1 2 3 4