Cтраница 3
Полученная формула представляет собой теорему Резаля: скорость конца вектора момента количеств движения ( кинетического момента) равна главному моменту всех внешних сил. [31]
Если имеем постоянно р q 0, то скорость конца вектора ю ( приложенного в неподвижной точке) параллельна самому вектору п, имеющему в данном случае неизменное направление. Такое скольжение не оказывает влияния на ускорение. Ускорения в этом случае будут такими же, как при цилиндрическом качении тела: мы приходим к случаю движения плоской фигуры в своей плоскости. [32]
Эта ось, как уже указывалось, параллельна скорости конца вектора со. Поэтому здесь вектор вращательного ускорения перпендикулярен не радиусу вращения А, а отрезку А, представляющему собой кратчайшее расстояние от точки М до оси углового ускорения. [33]
Эти уравнения называются уравнениями прецессионной теории гироскопа: скорость конца вектора собственного кинетического момента равна моменту внешних сил. [34]
На примере гироскопа мы доказали теорему Резаля: скорость конца вектора главного момента количеств движения, взятого относительно точки О, равна главному моменту всех внешних сил системы относительно той же точки. [35]
Мы доказали на примере гироскопа теорему Резаля: скорость конца вектора главного момента количеств движения, взятого относительно точки О, равна главному моменту всех внешних сил системы относительно той же точки. [36]
Направление векто р а кориолисова ускорения определяется направлением скорости конца вектора о при вращении его вокруг вектора со как оси. [37]
Способ Жуковского основывается на теореме о равенстве проекций скоростей концов неизменной прямой на ее направление, причем теорема эта остается верной и в предположении, что прямая делится шарниром, связывающим два звена, на две части и, следовательно, пронизывает два соседних звена. Теоремой этой, как указывает Жуковский, Ассур пользуется при определении скоростей в открытых цепях, но отступает от нее при переходе к цепям замкнутым. [38]
Эту же задачу решим, применив теорему о скоростях концов отрезка прямой, соединяющей две точки твердого тела. Как известно, проекции этих скоростей на направления упомянутой прямой должны быть одинаковы. [39]
Равенство ( 74) выражает следующую теорему Резаля: скорость конца вектора кинетического момента тела относительно центра О равняется по модулю и по направлению главному моменту, внешних сил относительно того же центра. Аналогичный результат имеет место и при действии на ось гироскопа пары сил. [40]
Равенство ( 74) выражает следующую теорему Резаля: скорость конца вектора кинетического момента тела относительно центра 0 равняется по модулю и по направлению главному моменту внешних сил относительно того же центра. Аналогичный результат имеет место и при действии на ось гироскопа пары сил. [41]
Считая движение самолета при разбеге равноускоренным, найти величину скорости конца лопасти пропеллера относительно земли как функцию времени. [42]
Модуль скорости точки В определяем по теореме о проекции скоростей концов неизменяемого отрезка. [43]
Для других конфигураций электромагнитного поля граничные условия не определяют однозначно скорость концов струны. [44]
В начальный момент нить и трубка движутся так, что скорость конца нити А равна ио, а конца В равна нулю. [45]