Cтраница 2
В мартеновской печи, например, расход тепла на процесс, конечная температура ванны и продолжительность плавления определяются соотношением между скоростью поступления тепла в ванну извне q и скоростью обезуглероживания ванны vc Для каждого значения vc существует такое значение q, определяемое величиной тепловой нагрузки печи, при котором затраты тепла на процесс минимальны. [16]
Величину q не вычисляют, но опыт проводят в калориметре так, чтобы на основании полученных данных можно было бы вычислить изменение температуры Л / ( отличное от Д /) процесса, протекающего мгновенно без тепловых потерь. При такой разности температур скорость поступления тепла в калориметр от воздуха становится равной скорости отдачи тепла за счет испарения воды, находящейся в калориметрическом сосуде, что обеспечивает тепловое равновесие системы. [17]
Величину q не вычисляют, но опыт проводят в калориметре так, чтобы на основании полученных данных можно было бы вычислить изменение температуры А ( отличное от АС) процесса, протекающего мгновенно без тепловых потерь. При такой разности температур скорость поступления тепла в калориметр от воздуха становится равной скорости отдачи тепла за счет испарения воды, находящейся в калориметрическом сосуде, что обеспечивает тепловое равновесие системы. [18]
И опять это не оказывает никакого влияния на полную плотность р, которая остается повсюду одинаковой. Однако локальное значение отношения ps / p, а следовательно, и локальная температура начинают осциллировать. Таким образом, в Не II могут распространяться температурные волны, которые называют вторым звуком, чтобы отличить их от первого звука - обыкновенных продольных волн сжатия, связанных с флуктуациями полной плотности при постоянной темпе-ратуре. Если скорость поступления тепла не слишком велика и частота тока не очень высока, волны второго звука распростра-няются фактически без затуха-ния - Мы обсудим вопрос о втором ЗВуке более подробно после того, КаК ознакомимся в гл. [19]
Первый фактор становится значительным только при работе в вакууме для растворителей с малой летучестью [35]; его можно не учитывать. Третий фактор в работе [18] также признан несущественным, так как величина d не зависела от природы использованных растворенных веществ, коэффициенты диффузии которых в растворе высоки. Надо отметить, что убедительные доводы о возможности игнорирования третьего фактора в работе [18] и других работах отсутствуют. Очевидно, что для макромолекул скорость диффузии их в раствор значительно меньше, чем для мономерных веществ. В соответствии с мнением ряда других авторов [3,9], определяющим скорость поступления тепла принят четвертый фактор. [20]