Скорость - спутный поток
Cтраница 2
Как легко заключить из полученного выражения скорости спутного движения, в звуковой волне I - - lj скорость спутного потока ничтожна, что было показано и ранее. [16]
 |
Зависимость АТт ( пг при / di 10. [17] |
Имея в виду прежде всего качественную оценку влияния режимных параметров на процесс смешения, рассмотрим в первую очередь данные о зависимости температуры в фиксированных точках на оси струи от скорости спутного потока. [18]
С внешней стороны пограничный слой соприкасается с окружающим газом, образуя границу струи по поверхности, во всех точках которой компонента скорости, параллельная оси затопленной струи, равна нулю, а на границе спутной струи скорость равна скорости спутного потока. С внутренней стороны пограничный слой граничит с невозмущенным потенциальным ядром постоянных скоростей струи ABC, в котором скорость равна скорости истечения. [19]
Как бы в дополнение к рис. 270, где было показано убывание интенсивности продольной пульсации с удалением от среза сопла, на рис. 271, а приводятся интересные данные по убыванию интенсивностей пульсаций в результате уменьшения скорости струи на срезе сопла или увеличения скорости спутного потока. Обращает на себя внимание, во-первых, наличие максимумов интенсивности пульсаций и затем быстрое спадание интенсивностей при приближении к границе струи, а, во-вторых, отличие понятия границы струи, как точки данного сечения, в которой избыточная скорость равна нулю ( rii / 2 2 2), и такой воображаемой точки, где все возмущения, производимые струей в окружающем ее спутном потоке, равнялись бы нулю. Можно заметить, что понятие о такой второй, физически мыслимой границе было бы количественно трудно определимым, так как между струей и спутным потоком имеется пограничный слой, где происходит довольно плавный переход от струи к спутному потоку. [20]
Распределение скорости и температуры в поперечных сечениях струи с повышенным уровнем турбулентности имеет такой же вид, как в струе с естественной интенсивностью турбулентности. Увеличение скорости спутного потока и начального уровня турбулентности приводит к существенной перестройке поля течения. Она сопровождается заметной деформацией профилей и и Т, изменением темпа затухания скорости и температуры вдоль оси, а также эжекционной способности-струи. [21]
Анализ полученного решения показывает, что распределение скорости, температуры и концентрации в спутном ламинарном факеле существенно зависит от соотношения скоростей истечения газовой струи и спутного потока. Значительное влияние оказывает скорость спутного потока на длину и конфигурацию факела. Увеличение параметра т ( при mCl) приводит к росту длины факела и уменьшению его ширины. [22]
Характерно, что зависимости интенсивности затухания температуры от скорости спутного потока различны для разных участков струи. В начальном участке увеличение скорости спутного потока сопровождается вначале ( / п1) уменьшением, а затем некоторым ростом продольного градиента температуры. По мере удаления от-среза сопла дарактер распределения температуры заметно изменяется. В переходном и основном участках наблюдается резкое увеличение темпа затухания температуры при возрастании скорости спутного потока. Последнее отчетливо проявляется при достаточно больших отношениях диаметров, когда протяженность участка спутного движения значительно увеличивается. [23]
Последнее действительно наблюдается в эксперименте. Как показывают измерения, увеличение скорости спутного потока ведет к резкому уменьшению интенсивности затухания рцДи в спутной струе и к незначительному - в газовом факеле. [24]
 |
Коэффициент трения Cfi на границе раздела пар-жидкая пленка. [25] |
В адиабатических условиях с гребней волн возмущения при скоростях спутного потока w 20 м / с капли срываются в газовое ядро. Несмотря на то что механизм уноса детально исследовался в Харуэлле и описан, например, в известной гниге Дж. Холл-Тейлора [2.105], многие вопросы остаются недостаточно изученными. [26]
На рис. 271, а приводится сводный график, который полезно детально рассмотреть. Как бы в дополнение к рис. 270, где было показано убывание интенсивности продольной пульсации с удалением от среза сопла, на рис. 271, а приводятся интересные данные по убыванию интенсивкостей пульсаций в результате уменьшения скорости струи на срезе сопла или увеличения скорости спутного потока. [27]
Последнее, изменяя условия расширения основного потока, приводит к его некоторому перерасширению, и следовательно, увеличению скорости. За счет возросшей кинетической энергии основного потока увеличивается ее доля, передаваемая спутному потоку внутри канала. Скорость спутного потока возрастает, и при этом статическое давление в нем понижается еще больше. И так происходит, пока не установится равновесие между взаимодействием основного и спутного потоков внутри полуограниченного канала. Экспериментально показано, что в исследуемом сопле такое взаимодействие основного и спутного потоков приводит к снижению статического давления в основном потоке. [29]
На рис. 7 - 22 для ряда значений параметров т и Sh представлены данные об изменении скорости вдоль оси турбулентной струи, распространяющейся в однородном спутном потоке. Из графиков видно, что в спутных струях интенсивность смешения существенно зависит от соотношения скоростей потоков и уровня начальной турбулентности. Повышение скорости спутного потока сопровождается вначале ( т1) уменьшением, а затем ( т1) ростом интенсивности затухания скорости и температуры вдоль оси. [30]
Страницы: 1 2 3