Скорость - электронный пучок
Cтраница 1
Скорость электронного пучка после вылета из электронной пушки поддерживается постоянными потенциалами спирали н коллектора и зависит от потенциалов первого и второго анодов. Для обычных анодных напряжений до 1 5 - 2 кв эта скорость не превышает 0 1 скорости электромагнитной волны. При таком соотношении скоростей, когда скорость электромагнитной волны значительно больше скорости пучка электронов, взаимодействие пучка и волны оказывается весьма неэффективным. Для получения эф-фектившюго взаимодействия необходимо снизить скорость электромагнитной волны, что и достигается применением замедляющего элемента. [1]
С изменением ускоряющего напряжения меняется скорость электронного пучка и соотношение (11.7) становится верным для другой волны, которая и будет генерироваться. [2]
Зависимость коэффициента усиления G от скорости VQ электронного пучка ( рис. 4.4 в) имеет вид, типичный для любых ЛБВ: максимальное значение величины G достигается при VQ близкой к фазовой скорости УФ медленной волны в плазме, но при VQ немного больше Уф, при появлении значительного рассинхронизма, коэффициент усиления падает. При токах пучка 10 мА была обнаружена вторая область усиления, для которой VQ значительно превосходит синхронную. [3]
Частота генерируемых колебаний зависит от величины ускоряющего напряжения, при изменении которого меняются скорость электронного пучка и условия согласования, и усиления будут наблюдаться для другой обратной гармоники. [4]
При изменении ускоряющего напряжения частота генерируемых колебаний будет меняться, так как изменяется скорость электронного пучка и условия самовозбуждения в лампе будут уже выполняться для другой частоты, на которой шумовая обратная пространственная гармоника будет иметь фазовую скорость, немного меньшую, чем скорость электронов. [5]
Заметим, что в схемах с распределенными резонаторами эффективность взаимодействия в отличие от схем с обычными резонаторами существенно зависит от отношения фазовой скорости прямой волны системы к скорости электронного пучка. [6]
Если фазовая скорость волны будет близка к скорости электронного пучка ( этого можно добиться путем замедления волны в той или иной искусственной среде - замедляющей системе), то при определенных условиях получим усиление электромагнитной волны в такой системе. Осознание этого позволило в свое время создать Рудольфу Компфнеру, чьи слова приведены в эпиграфе к предисловию к курсу лекций, электронные приборы с длительным взаимодействием, наиболее известный из которых - лампа бегущей волны. [7]
Поток электронов может быть легко сфокусирован с помощью кольцевого электромагнита и направлен на анод, в качестве которого используется нагреваемый материал. При наложении высокого напряжения между анодом и катодом скорость электронного пучка резко возрастает, и при столкновении его с анодом кинетическая энергия превращается в тепло, обеспечивая очень высокую ( 4000 К и выше) температуру. Расплавляемый материал стекает в водоохлажденный кристаллизатор, где застывает и охлаждается. [8]
Вторым условием справедливости законов геометрической оптики является возможность пренебрежения взаимным отталкиванием электронов в пучке. Строго говоря, это выполняется лишь в том случае, если скорость электронного пучка равна скорости света. [9]
Неустойчивость Бунемана связана с раскачкой колебаний ионов за счет взаимодействия ионов с пучком электронов. При этом мы считаем, что разброс электронов по скоростям мал по сравнению со скоростью электронного пучка. [10]
При прохождении электронов вдоль оси спирали, когда по ней распространяется электромагнитная волна, происходит группирование электронов в сгустке. В начале спирали электроны пучка равномерно распределены вдоль оси; затем скорость электронов, попавших под действие отрицательной ( тормозящей) полуволны продольного поля, снижается, а скорость электронов, попавших в положительную ( ускоряющую) полуволну продольного поля, увеличивается, вследствие этого плотность электронного пучка сделается неравномерной и появятся сгустки электронов. Когда скорости электронного пучка и волны равны ( уэ1ф), то электроны по всей спирали будут взаимодействовать с теми полуволнами продольного поля волны, в которые они попали при входе в поле. [11]
В окрестности частоты отсечки сопротивление связи остается конечным, но очень большим, что эквивалентно в линейной теории большим коэффициентам усиления, которые не подтверждаются физическим экспериментом. Дело в том [9], что по мере приближения к частоте отсечки одноволновое приближение становится не корректным, так как синхронным с пучком становится не только прямая гармоника, но и обратная. Прямые линии соответствуют электронному пучку и отражают тот факт, что скорость электронного пучка не зависит от частоты. На рисунке выбраны значения скорости, соответствующие синхронизму на границах полосы прозрачности для 1 - й гармоники попутной волны. [12]
Другим типом полупроводниковых ОКГ являются лазеры с электронным возбуждением. Используются полупроводниковые пластины толщиной 0 2 мм со сколотыми гранями, образующими резонатор. Когерентное излучение выходит из резонатора через грани в направлении, перпендикулярном направлению скорости электронного пучка. [13]
 |
Отклонение электронного луча в магнитном поле. [14] |
Яркость пятна на экране электронно-лучевой трубки при определенном материале покрытия экрана зависит от числа ударяющихся об экран электронов в единицу времени и от их скорости. С другой стороны, чувствительность к отклонению обратно пропорциональна аксиальной скорости электронов. При значительном отклонении луча на экране требуется большая скорость электронов в пучке, чтобы создать достаточную яркость траектории движения луча на экране, необходимую для визуального наблюдения. Однако увеличение скорости электронного пучка снижает чувствительность к отклонению. Эту трудность можно частично обойти, если применить ускорение электронного луча после отклонения. В трубках этого типа потенциал второго анода достаточно низкий, чтобы получить удовлетворительную чувствительность к отклонению. Дополнительный электрод, увеличивающий яркость, располагается вблизи экрана на внутренней части трубки и имеет форму кольца. Потенциал этого электрода примерно в 2 3 раза больше, чем потенциал второго анода. Таким образом, скорость электронов и, следовательно, яркость пятна на экране значительно увеличиваются без снижения чувствительности трубки к отклонению. Еще большие скорости электронов можно получить, если ввести в трубку несколько дополнительных ускоряющих электродов, чтобы постепенно довести ускоряющее напряжение до величины, превышающей напряжение второго анода примерно в 10 раз. Таким путем сводятся к минимуму искажения при отклонении, возникающие благодаря существованию полей между электродами, увеличивающими яркость, вторым анодом и отклоняющими пластинами. [15]
Страницы: 1